1 11 — = D, otrzymujemy —+— = D.
Jeśli zatem x maleje, to D wzrasta.
Rozwiązanie zadania 5.30
Prawidłowa odpowiedź: D.
Jeśli promień po odbiciu jest całkowicie spolaryzowany, to oznacza to, że padał na powierzchnię graniczną pod kątem Brewstera.
W takim przypadku promień odbity tworzy z promieniem załamanym kąt prosty:
P2 + y = 90°.Wtedy również ar + p^ = 90°.
Korzystając z twierdzenia mówiącego, że kąty o ramionach odpowiednio prostopadłych są sobie równe, łatwo zauważyć, że kąt P2 między promieniem odbitym i powierzchnią odbijającą jest równy kątowi Pv A więc szukany kąt y jest równy kątowi padania ar.
Rozwiązanie zadania 5.31
Prawidłowa odpowiedź: A.
Jeśli promień odbity zostaje całkowicie spolaryzowany, to wiązka światła pada na powierzchnię cieczy pod kątem Brewstera. W takim przypadku
ar+/? = 90°.
Prawo załamania na granicy cieczy ma postać
sin ar
-= n.
sin/?
Podstawiając w miejsce ar kąt równy ar = 90° - /? otrzymujemy
sin(90-/?) cos P , „
-:—-— = .. = n.
sm p sm p
Rozwiązanie zadania 5.32 Prawidłowa odpowiedź: A.
Zacznijmy od obliczenia tangensa kąta padania ap, przy którym następuje całkowita polaryzacja światła odbitego. Posługując się rysunkiem z poprzedniego zadania zapiszemy prawo załamania światła na granicy powietrza i wody:
sina r
-— = n = —, przy czym a +/? = 90°.
sin/? v p
W powyższym wzorze c jest szybkością światła w próżni a v szybkością światła w wodzie. Podstawiając w miejsce/? kąt równy P = 90° - ap otrzymujemy
---=-— = tg a = —.
sin(90°-ap) cosap p v
Przy przejściu dowolnej fali (mechanicznej, elektromagnetycznej) z jednego ośrodka do drugiego jej częstotliwość i^nie ulega zmianie. W powietrzu długość fali /Łj jest równa
v
w wodzie zaś
A2 = vT = —. v
Obliczone z tych równań wartości c i v podstawiamy do prawa załamania otrzymując
Jeśli światło pada z wody do powietrza pod kątem granicznym, to prawo załamania przyjmuje postać:
V i v
sin 90°
- = sina. mm&m —.
Podstawiając: v~ i c = A1v otrzymujemy
• /^2 sma =-.
- 165 -