164
Ćwiczenia laboratoryjne z fizyki
Należy znaleźć funkcję Q(t) spełniającą powyższe równanie. Równanie (21.3) można rozwiązać metodą rozdzielenia zmiennych czasu t i ładunku Q:
—dt = -Q——dQ (21.4)
Po scałkowaniu uzyskuje się:
-/ = J?Cln(^ “ E j + 5, (21.5)
stąd
Q(t) — C\B2 exp
gdzie B{ oraz B2 są stałymi całkowania i spełniony jest związek B2 = exp (—Ą ).
Aby określić stałą całkowania, należy wykorzystać warunki początkowe ładowania kondensatora. Ładunek na kondensatorze w chwili początkowej jest zerowy, tzn. Q(t = 0) = 0.
Stąd otrzymuje się:
Q(t) = CE l-exp
(21.7)
t
~RC
(21.8)
Natężenie prądu płynącego w obwodzie wynosi: r/. dQ E
a napięcie na ładowanym kondensatorze odpowiednio:
(21.9)
t
~RC
Wykładnik t/RC w równaniach (21.7), (21.8), (21.9) musi być bezwymiarowy, stąd wielkość RC ma wymiar czasu i nazywana jest stałą czasową obwodu. Jest ona równa czasowi, w jakim ładunek na kondensatorze powiększa się o czynnik (l-exp(-l)), czyli o około 63% swojej wartości w stanie równowagi. Prąd płynący w obwodzie spada w tym czasie do Ile swej wartości początkowej.
Po naładowaniu kondensatora klucz K zostaje przełączony do pozycji b (rys. 21.1), wówczas zachodzi rozładowanie kondensatora przez rezystancję R. W obwodzie brak siły elektromotorycznej (E = 0) i równanie (21.3) dla obwodu przyjmuje postać:
ndQ Q n i?—+ —= 0 dt C