Stwierdzono, że wyznacznik z macierzy przy niewiadomych jest różny od zera, wobec tego analizowany układ jest geometrycznie niezmienny (przy detA =0 układ geometrycznie zmienny).
Ponieważ zachowane jest kryterium ilościowe 2w = p+r (e = 31) to schemat jest statycznie wyznaczalny (5 W).
Dla analizowanego układu równań istnieje macierz odwrotna A~l, istnieje zatem jednoznaczne rozwiązanie tego układu.
Pierwiastki równań wynoszą:
2n R2
R-2x ~ R-2y “1" j ~~'
&3x — ~~ 3
v* = \p1+\p»
Kontrola poprawności rozwiązania.
EY = 0 V1 + VA+R2y+R2y—Pi = 0,
+ 2~lr3^2~3*>2~^1 =
Znajomość siły D2 (oraz reakcji) pozwala wyznaczyć siłę w pręcie Sj metodą przecięć.
Suma momentów względem 0lf (dla przekroju y—y) daje relację ZM01 = 0, -S1*2-P1-2~D2-l + F1+ó+R2y*4 = 0,
= -Pi-lPiĄPi+lPi+PiĄPi- +2 Pr
Z analizy (tych tylko otrzymanych) wyników wnioskujemy, że przy obciążeniu tylko siłą pionową Plt reakcje R2 = R2 = 0, a. siły występują tylko w prętach pasa górnego i dolnego. W przypadku obciążenia wyłącznie siłą poziomą P2, występują siły we wszystkich prętach kratownicy.
Zademonstrowane podejście prowadzi wprawdzie do celu, ale jest uciążliwo (najlepsza metoda to metoda efektowna i efektywna). Zadanie to można rozwiązać stosując metodę wymiany prętów Henneberga, która pozwoli także określić geometryczną niezmienność układu.
Przekształćmy schemat kratownicy w łatwy do rozwiązania i na pewno geometrycznie niezmienny.
Przecinamy pręt D2 (przyjmując w jego kierunku siłę X) i wstawiamy go w miejsce Z, otrzymując schemat o charakterze trójprzegubu.
2
2
2
02
• Oddziaływania:
ZM02 = 0, Pi* %+R2y'2+Pl -4-P2 -4 = 0.
Przekrój I-I
ZM12(0 = O, Pi • 2+U2y • 2+Pj • 2-3T • 3-0, stąd 6V1—6Pl—4P2+3X = 0, V, = P1+łp2-lX,
6R2,+12P,+4P2-12X = 0, P2,= -2P1-|p2+2^.
v,t
II
i *2 ■■■■ i 2 =—|
-i
• Siła w pręcie Z kratownicy. Przekrój II—U