Strumień ciepła Q, który przekazywany jest od jednego płynu do drugiego przez nieruchomą płaską przegrodę, można opisać równaniem:
Q = kA(tr-t2) (4.27)
gdzie:
k - współczynnik przenikania ciepła, W/(m2- K),
A - powierzchnia przegrody, m2,
t| - średnia temperatura płynu po jednej stronie przegrody, K, t2 - średnia temperatura płynu po drugiej stronie przegrody, K.
Współczynnik przenikania ciepła k opisany jest wzorem:
a, X a2
gdzie:
Oi - współczynnik wnikania ciepła od płynu do przegrody, W/(m2- K), s -grubośćprzegrody,m,
X - współczynnik przewodzenia ciepła przegrody, W/(m- K),
a2 - współczynnik wnikania ciepła od przegrody do drugiego płynu, W/(m2- K).
Dla ścian cylindrycznych strumień ciepła, który przenika od cieplejszego płynu wewnątrz rury do płynu chłodniejszego na zewnątrz rury, opisany jest równaniem:
-+ ---In—+-—
Oj -dw 2*X dw 02’d,
gdzie:
L - długość rury, m,
d. - średnica wewnętrzna rury, m,
d, - średnica zewnętrzna rury.
Roztwór ciekłych składników, znajdujących się pod określonym ciśnieniem i w określonej temperaturze, znajduje się w równowadze z parą składającą się z par poszczególnych składników roztworu. Zgodnie z prawem Daltona całkowita prężność pary nad roztworem jest równa sumie prężności par cząstkowych poszczególnych składników, co można zapisać następująco:
(5.1)
gdzie:
Pa - prężność cząstkowa n-tego składnika. Pa.
Prężność cząstkową można również wyrazić wprowadzając udział molowy składnia w fazie parowej:
(5.2)
p.-Py.
gdzie:
y. - udział molowy n-tego składnika w fazie parowej.
Jeżeli roztwór ciekły może być potraktowany jako roztwór doskonały, a faza parowa nad nim spełnia prawa gazów doskonałych, to równowagę ciecz - para opisuje prawo Raoulta:
(53)
P.-P.*.
gdzie:
p„ - prężność cząstkowa paiy n-tego składnika. Pa, Pb - prężność pary nasyconej tego składnika. Pa, x„ - udział molowy tego składnika w fazie ciekłej.
Przez porównanie równań (5.2) i (5.3) otrzymuje się:
(5.4)
Stosunek prężności PJP = k. nazywa się stałą równowagi. Prą> takim oznaczenia równanie (5.4) zapisać można w postaci tzw. połączonego prawo Daltona i Raoulta:
47