Image59 (9)

116

2.70. Prędkość rozchodzenia się fal podłużnych

v_t = 5 • 10³ [ms'¹],

a prędkość rozchodzenia się fal poprzecznych

3,17 • 10³ []

II

2.71. Korzystając ze związku

II

E

2 (1 + m)’

otrzymuje

1

2 (1 + m)

3,22 • 10³ [ms"¹].

2.72. Przyjmując oś x jako kierunek rozchodzenia się fali równanie fali padającej

amy:

równanie fali odbitej

y₂ = y_Q sin

Stąd równanie fali wypadkowej przybiera postać

(x \

1 - co ) coscot. \^v )

y = ki + y₂ = -2y₀ sin

Jest to równanie fali stojącej, której amplituda

o • ^x

2 y_a sm — co

przyjmuje wartość maksymalną (strzałki) w punktach

x =

(2k + 1) -

natomiast wartość minimalną (węzły) w punktach

x —

gdzie X jest długością fali, zaś k = 0, 1, 2, 3,

2.73

v

v = n

2V

gdzie n = 1, 2, 3, 4,

2.74

1 \ v

" ⁺ 2 2/’

gdzie n = 0, 1, 2, 3,

2.75. Z wzoru Dopplera częstotliwość dźwięku odbieranego przez obser watora

v' =

c + v

c — v

522 [s’¹]

2.76.    Poziom głośności dźwięku wzrośnie o 7 dB.

2.77.    Równania ruchu środka masy mają w tym przypadku postać:

• •

^ = o,

F

m_l -f m₂ + m₃

Po dwukrotnym scałkowaniu tych równań otrzymujemy

1

F

2 m₁ + m₂ 4- ni₃

t² 4- C_A,

0