1379978V258970379620951282912 n

OJ Pelc WMT.doc/17

DWUOSIOWY STAN NAPRĘŻENIA (PSN, 2-SN)

OJ Pelc WMT.doc/17

£/>_u.-0

2^V-0

o,-dA - a,dA cosOcosO- T_iydAcosOs\nO-(T_ydAs\nOs\nO- r^dA sin O cos O = 0 - T,ydA- T_iydAcQ$OcosO + o,dAcosOs\nO+ T^dAśinOsinO-OydAsindcosO^O o, -a, cos² 0+a_ysin² O + lr^iinOcosO ^rj>y ■ i?, - ^ay )sin OcosO - r,, (cos² 9 - sin² $)

oy ■ ^a* 2^{<Tr +}    ^^<7’cos2^+ sin 20

r,y = ^, °' sin 20 - r„, cos20

<T/ = <T,^+ 2    2°*    2°' ^cos2^" TtyńnlO

Kierunki x\y\ dla których _a,'>a/ osiągają wartości ekstremalne nazywamy kierunkami

naprężeń głównych (działają one w 1 do nich płaszczyznach głównych). Naprężenia te nazywamy naprężeniami głównymi.

^(l°'_n - -(er, - er Jsin 20₀ + 2r_,co$2O₀ = O JO

lg20_o » ^2f,y -> kąt określający kierunki naprężeń głównych O,.

o,-<T_y

Okazuje się, że jeżeli r^^Oocr,'^/ są naprężeniami głównymi i odwrotnie.

<r|^»OC+r= ^0t°y±    ^0> j + Z\> •    <*1⁼<W .    <J2-<Jm.n

KOLO NAPRĘŻEŃ MOHRA