1379978V258970379620951282912 n

OJ Pelc WMT.doc/17

OJ Pelc WMT.doc/17

DWUOSIOWY STAN NAPRĘŻENIA (PSN, 2-SN)

y	f J^=tr	■	1	r„	/V
a.t	8=1	t—? ^1V	°x	V" X	tr* ^x*y
	▼o.			^LT7f\ 4rav	X

/N	y
O.t 1Xy	\ „ —-•'''V ^a-^r’
rfAcosO	VrfA

</Asin0 II

▼ Oy

ZP_u..O

^0= O

a,-dA - a_tdAcos0cosO- t_xydAcosOs\nO - a_ydr\s\nOs\nO - T^dAsinOcosO O - r,ydA- T_xydAcosOcosO + a,dA cos O sin O + r^(HśinOsmO - o_ydAs\n0cosO = 0

cr, =cr, cos² 0 + <r_ys\n² O + 2r_xy.$\nOcosO r,y «(cr_r -e^.Jsintfcostf-r^cos^-sin²#)

(7,'» °^X\^ffy * °^l ₇^<T>COs2^^{+ r}jy^s'ⁿ²#

r,y = ^^ ^a ‘ sin 2<? - r„, cos20 <r/ = er_jr ^⁺2    ®] ⁼ °^% 2 *** ~    ^ ^cos2^~ r_xys\n20

Kierunki x'.y\ dla których oy.oy osiągają wartości ekstremalne nazywamy kierunkami

naprężeń głównych (działają one w 1 do nich płaszczyznach głównych). Naprężenia te nazywamy naprężeniami głównymi.

^(l°'_n - -(er, - er Jsin 20₀ + 2r_,co$2O₀ = O JO

lg20_o » ^2f,y -> kąt określający kierunki naprężeń głównych O,.

o,-<T_y

Okazuje się, że jeżeli r^^Oocr,'^/ są naprężeniami głównymi i odwrotnie.

<r|^»OC+r= ^0t°y±    ^0> j + Z\> •    <*1⁼<W .    <J2-<Jm.n

KOLO NAPRĘŻEŃ MOHRA