231 (34)

przy założeniu. że \ * h_t ■ h uzyskamy:

-ej

(8.60)

gd«<:

ą - r, ♦ —: e.= 7;+ —

.    .    y    O    O    y

(861)

Wielkości 0, i O, nazywa się temperaturami rónnoHuinymi. ponieważ majy taky sam^ wartość w równaniach przenoszenia ciepła jawnego i utajonego jak faktyczna temperatura w równaniach przenoszenia ciepła jawnego. Można wykazać, że & jest najwytszą temperatury uzyskiwany przez termicznie izolowany próbkę w powietrzu po utracie ciepła utajonego. Z koki termodynamiczna temperatura termometru wilgotnego 7“, jest najniższy, do której ochłodzona jest próbka powietrza poprzez odparowanie wody. Tak więc:

0 = T, + —

' r

(8.62)

fd/K p_m jeu cumunum wnowy jwnr m od**, przy    f_r

Wielu autorów (Monteith i Mount. Ede) podkreślało istotne zastosow anie termometru wilgotnego w układach, w których równocześnie zachodziła konwekcja i parowanie. Jednakże do analizy strat ciepła temperatura równoważna jest bardziej przydatny wielkościy. ponieważ może być zastosowana w przypadku ogólnym, gdzie współczynniki Ji_E oraz \ nie muszy być takie same.

8.2.2.4. Straty cieplne wyrażone przez wskaźniki środowiskowe

Sumując równania (8.58) i (8.36) otrzymamy zwiyzek

wraty cirptae

(8.63)

Do dalszych rozważali wprowadzamy tak zwany pozorną równana tną tempera• turf 0* w postaci.

(8 64)

(8.65)

ora* Y nazywa się zmodyfikoHmą siatą psycbromftrycyuf.

231