242

+ + + + + + + +

	— % - ^ind.
	l-^ind. + I+ + + + + + +
Rys. 5.20

tryka pojawiają się, pod wpływem zewnętrznego pola elektrycznego o natężeniu Eq nie-skompensowane ładunki dodatnie i ujemne. Wytworzone przez te ładunki^ pole elektryczne o natężeniu E_ind jest skierowane przeciwnie do pola E₀ . Zależność między natężeniami tych pól jest następująca:

And⁼“~r"^0    (5.70)

Znak „minus” wskazuje na przeciwne zwroty tych pól. Całkowite natężenie pola elektrycznego E, jakie działa na dielektryk, jest wówczas równe wektorowej sumie natężeń pola Eq oraz ^ind-

E-E₀+E_ind

(5.71)

Zwrot pola E jest taki sam jak pola zewnętrznego E₀. Ze wzoru (571) wynika sens fizyczny względnej przenikalności elektrycznej dielektryka.

e

(5.72)

gdzie:

F

e₀ = 8,85 • 10^-12 i— - przenikalność elektryczna próżni, m

e_d — bezwzględna przenikalność elektryczna dielektryka.

Względna przenikalność elektryczna dielektryka e wskazuje, ile razy zmniejsza się natężenie pola elektrycznego w dielektryku wskutek jego polaryzacji. Zmniejszenie natężenia pola w dielektryku e razy powoduje zmniejszenie różnicy potencjałów między okładkami kondensatora również e razy. Pojemność elektryczna kondensatora C z dielektrykiem wzrasta również e razy w stosunku do pojemności elektrycznej C₀ tego samego kondensatora próżniowego:

(5.73) I

C = eC₀

Wpływ zmiennego pola elektrycznego na przenikalność elektryczną dielektryków. Jeżeli natężenie zewnętrznego pola elektrycznego Ą działającego na dielektryk będzie periodyczną funkcją czasu, np.: