250 (33)

- 250 -

Dla tego obwodu

U₁₂ls) = R₁1(s)

- 251

j w tym przypadku skorzystamy z zasady superpozycji (rys. 2.95.2) u₁ (t) - u' (t) + u"(t),

U"(a) * U₁₂(a) + I_r(3)R₂

- -1²⁺    - V⁸⁾⁾ h

Ć⁵_ składowa napięcia od pobudzenia impulsem Diraca (rys. 2.95.3), _ składowa napięcia od warunku początkowego (rys. 2.95.4).

a po uporządkowaniu i redukcji ^U2^(s> - ^_uo

^U2^{a) - -*u,u^U12⁽³>

I

1 A //

T “2

U,U    s + w-

^X1

u';u) = -u„

Vu

Więc, w stanie ustalonym

u₂⁽t) - (gg - U_Q)    1

niestety nieznana jest wartość napięcia U_Q.

U, U)

■t/T-

U)

m

•cipatrtijąc obwód przedstawiony na rys. 2.95.3, otrzymamy, że

-t/T

^U1 (t) “ ^ui2^ “    °    ~ 1)^2(t) = - ^

EU

Uz(i)

Natomiast dla obwodu z rys. 2.95.4 można napisać następujący układ równań:

^U12^{(b) +} V«^U12^(s) “

= U₁₂(s)d ₊ y_n) = V"(b)

a stąd

jjJ

Zauważmy, że wartość napięcia na kondensatorze (w stanie. ^u3    doi⁸*

początku i końcu okresu jest taka sama. Zachodzi więc koniec-³    ^o***’

kowego obliczenia przebiegu czasowego napięcia u^(t) na ⁰

^D>)*= U_o —Up fi u''(t) - U₀ e"^t/Tl .

^X1

⁸ +