275 (32)

275 (32)



450

W niektórych przypadkach wygodnie jest zapisać wzór (XI1.9) w postaci:

« —- ”7-"'Pafr *(?)!• txu 12)

y/p0P0    y/Wo >-P2 \Pi/j

Wprowadzimy nową funkcję:

(XII.13)


(XII.14)


hJ Pi

Uwzględniając równanie elipsy Bendemanna (XII.5) znajdujemy

B'(P-' ) =1,42 /—0,09(^A +1,09 —— 1. \Pj/ V \Pa / Pi

Wzór (XII.14) obowiązuje, podobnie jak wzór (XII.5). w obszarzcjjrzepływu podkrytycznego, czyli dla    '—^

P 1 P

(XII.15)

W obszarze

'Povo

— > jjftj.

e»<p)

Pl p\

Pt )

ff = B

.£» mu 1

(XII.16)

Pi

w relację

A

Pi - ~ ='Bmnx p,, V PoŁ’o

(XII.17)


jest

i wzór (XII. 15) przechodzi w relację A

czyli

m = constp,.

1.2. Dysza de Lavala

1.2.1. Uderzenie kompresyjne prostopadle (teoria uproszczona)

W zmiennych warunkach pracy dyszy de Lavala zachodzić może uderzenie kompresyjne prostopadle w rozszerzającej się części dyszy. Uproszczoną teorię tego zjawiska podał Riemann w 1901 r. [43].

otrzymujemy


Przy założeniu, że kompresja zachodzi w nieskończenie wąskim obszarze dyszy dochodzimy do „teoretycznego uderzenia komprcsyjnego", które można by sobie wyobrazić również w rurze cylindrycznej. Takie założenie, w połączeniu z przyjęciem przepływu bez tarcia i bez oderwania, upraszcza znacznie teorię zjawiska.

Przyjmijmy nieruchomą płaszczyznę uderzenia o powierzchni .4, prostopadłą do kierunku przepływu. Z jednej strony dopływa gaz z prędkością c, o ciśnieniu p,t z objętością właściwą Za uderzeniem parametry wynoszą cap2, v2. Przy nieskończenie małej grubości obszaru uderzenia rozważania teoretyczne są słusznę zarówno dla kanału cylindrycznego, jak i stożkowego, tj. rozszerzającej się części dyszy de Lavala.

Załóżmy przepływ gazu idealnego bez tarcia i napiszmy dla obu płaszczyzn kontrolnych przed i za uderzeniem równania energii:



(XII.18)


ciągłości


A Pj v2


(XI 1.19)


oraz ilości ruchu


F = m(c, -Ci),


(XII.20)


gdzie siła F w miejscu uderzenia


F«4(pa-p,).

Łącząc (XII.19), (XJ1.20) i (XII.21) znajdujemy


(XII.2I)


i


(XII.22)


Podstawiając do równania energii (XII. 19) równanie stanu


pv - RT


i równanie entalpii



(XM.23)


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
TIG 141 □ W niektórych przypadkach konieczne jest zastosowanie materiału dodatkowego o
30 pm należy dobrać klasę IT8 = 39 pm. W tym przypadku możliwe jest zapisanie wartości odchyłek z za
6 ROZDZIAŁ 1. GRUPY Homomorfizmy występujące w tej definicji wygodnie jest zapisać w postaci
W niektórych przypadkach konieczne jest również określenie odporności na cykliczne
skanuj0122 (12) 224 B. Cieślar W przypadku gdy kontur przekroju ma kształt wieloboku, wygodniej jest
IMG11 (3) W przypadku złożonego kształtu krzywych Go(jco) wygodnie jest posługiwać się wynikaj
W przypadku złożonego kształtu krzywych G0(jo)) wygodnie jest posługiwać się wynikającą
DEMOTYWATORY RÓŻNE PACZKAP0 SZT FOTO (272) Kontrast W niektórych przypadkach wybór dobrego fotograf
83028 PC043366 Rozdział 3. Funkcje jednej zmiennej Definicja 3.24 obejmuje jedynie przypadek, gdy a
W niektórych przypadkach, gdy ocieplanie budynków nie jest możliwe od zewnątrz można docieplać od we
32 (573) nie oddziałują na inne. W niektórych specjalnych dziedzinach jest to jednak w pewnym stopni
P1040297 ■ Czynnikiem etiologicznym choroby jest Psonptes equi, w niektóiych przypadkach
WPROWADZENIE DO ZARZĄDZANIA PROJEKTAMI CYKL ŻYCIA PROJEKTU W niektórych przypadkach jest jednak możl
DSC00847 k.inalu Na*, ij. ma sześć helis transblonowych (rys. 32.5); w tym przypadku kanał (K*) jest
wiązaniu tym nie uczestniczących. W niektórych przypadkach jest to założenie mocno odbiegające od

więcej podobnych podstron