340 341 (4)

Jeżeli Z,    Z u,/, to wzory przekształcają się w (7.25) i (7.34): przy

Z, §> Z«._c/ sprzężenie zwrotne praktycznie znika, a oporność wejściowa pozostaje taka jak bez sprzężenia zwrotnego.

W przypadku równoległego w stosunku do wejścia sprzężenia zwrotnego oporność źródła sygnału wypływa w sposób odwrotny. Jeżeli jest ono równe zeru, sprzężenie zwrotne znika.

7.2.6, Charakterystyki częstotliwościowa, (azowa i przejściowa

Sprzężenie zwrotne zmieniając współczynnik wzmocnienia wzmacniacza, zmienia również jego charakterystyki częstotliwościową, fazową i przejściową. W celu wytłumaczenia wpływu sprzężenia zwrotnego na wymienione charakterystyki wprowadzimy następujące oznaczenia:

<p_%p oraz <p_tp częstotliwościowo zależne składowe kąta przesunięcia fazowego wzmacniacza oraz kąta przesunięcia fazowego obwodu sprzężenia zwrotnego,

<p_k oraz <p_f całkowite kąty przesunięcia fazy wzmacniacza oraz przesunięcia fazy obwodu sprzężenia zwrotnego, włącznie ze zmianą znaku sygnału, występującą zarówno we wzmacniaczu, jak i w obwodzie sprzężenia zwrotnego. Jeżeli zarówno wzmacniacz, jak i obwód sprzężenia zwrotnego nie zmieniają polaryzacji przechodzącego przez nie sygnału, to <p_k = <p_wp, a    = ij>_tp, jeżeli natomiast oba obwody zmieniają po

laryzację sygnału, to <p_k = <p_wp ± 180°, a <p_fi = _tp± 190°,

<p_fx — całkowity kąt przesunięcia fazy pętli sprzężenia zwrotnego równy <p_k 4- <p_f.

Przy tych oznaczeniach współczynnik wzmocnienia wzmacniacza bez sprzężenia zwrotnego k„ oraz współczynnik przenoszenia napięcia obwodu sprzężenia zwrotnego 0 można przedstawić w postaci:    fc_u = k_u{cos<p_k+ i sin?*)

-    (7.36)

0 — 0(cosrp_f+ i siny^)

gdzie k_u oraz 0 — moduły współczynnika wzmocnienia wzmacniacza bez sprzężenia zwrotnego oraz współczynnika przenoszenia napięcia obwodu sprzężenia zwrotnego.

Podstawiając wartości k_u oraz 0 z (7.36) do (7.5) po pozbyciu się nieokreślonej wartości w mianowniku i po prostych przekształceniach otrzymamy

kutp —

_K _ k_u [c°s rp_k — 0k_a cos + i (sin -I- 0k_u sin <p_p)]

l-0k_a    (cos <p_k - 0k_u cos <f/+(sin <p_k+0k_m sin

(7.37)

Określając stąd moduł współczynnika wzmocnienia wzmacniacza ze sprzężeniem zwrotnym k_utp oraz wnoszony przez nie kąt przesunięcia fazowego (p,_B, otrzymamy:

K

(7.38)

V1 - 2 0k_u cos(<p_k-<Pf)+pkl

<P,_p = arctg

siny_fc+/?k_usiny^ cos <p_k—fik_u cos<p_f

Wzory (7.38) umożliwiają obliczenie częstotliwościowej i fazowej charakterystyki wzmacniacza ze sprzężeniem zwrotnym na podstawie charakterystyk częstotliwościowej i fazowej pętli sprzężenia zwrotnego oraz charakterystyk częstotliwościowej i fazowej wzmacniacza bez sprzężenia zwrotnego.

Współczynnik zniekształceń częstotliwościowych M wzmacniacza bez sprzężenia zwrotnego równa się stosunkowi współczynnika wzmocnienia na średniej częstotliwości fc_u„ do modułu współczynnika wzmocnienia k_u na rozpatrywanej częstotliwości. Dla wzmacniacza ze sprzężeniem zwrotnym współczynnik zniekształceń częstotliwościowych M,₀ równa się stosunkowi k_uir,pfkunp- Uwzględniając tę zależność otrzymamy z (7.38) dla ujemnego sprzężenia zwrotnego niezależnego od częstotliwości (/=-/?) przy małych przesunięciach fazowych we wzmacniaczu (cos (p_k ^ 1) otrzymamy

__ku/r ]/l+20k_ucos<p_k+fkl

(7.39)

’^P~ l+0k_utr    k_u

M (1-f fflcj    _Vk

*** 1+PKtr    ^<P,pf^ l+/3k„

,,    . M(l+(lk_u) 1 fik_u(_r Ml . ...

-rz»v---, ■ aC.

1 +Pkulr    1 4* pkplr

Ponieważ zniekształcenia częstotliwościowe są proporcjonalne do różnicy współczynnika zniekształceń częstotliwościowych i jedności, to z (7.39) i (7.40) wynika, że przy małych przesunięciach fazowych we wzmacniaczu niezależne od częstotliwości sprzężenie zwrotne zmniejsza zniekształcenia częstotliwościowe i przesunięcia jazowe wzmacniacza prawie tyle razy, ile razy zmniejsza również współczynnik wzmocnienia.

Jeżeli wzmacniacz nie wnosi zniekształceń częstotliwościowych i przesunięć fazowych, to częstotliwościowo zależne ujemne sprzę--—.o rwrotne przy małych przesunięciach fazowych (cos <p_f =

341