«. elektroenergetyczne dnie napowietrzne 734
Metoda ta dotyczy przęseł płaskich o rozpiętości a do 600 m oraz przęseł po-chyłych o rozpiętości do 300 m i spadzie b < 0,2a lub o rozpiętości do 400 m i spadzie b < 0,1 o.
W tym zakresie rozpiętości i spadów, krzywą zwisa nia przewodu można z wystarczającą dokładnością przedstawić za pomocą paraboli. Równanie stanów ma postać
(44.6)
o-2(it + A) = B
przy czym
Odpowiednio do rozpiętości przełomowej ap (patrz p. 44.3.<S) ustala się stan wyjściowy (wielkości z indeksem o) oraz stan obliczeniowy,
Po obliczeniu współczynników A i B równanie stanów można szybko rozwiązać metodą iteracyjną
a<k*i) =
<rtk) + Aa*k> — B
CT<‘>-[3<7(k' + 2/t]
Metoda ta jest bardzo szybko zbieżna i doskonale nadaje się do oprogramo* wania na dowolny komputer. Schemat blokowy algorytmu przedstawiono na rysunku 44.2. Po kilku iteracjach znajduje się szukaną wartość tr.
Obliczona wartość a jest punktem wyjścia do dalszych obliczeń.
Dla przęseł o podanym zakresie (rys. 44.3) stosuje się następujące wzory:
— zwis w środku rozpiętości
(44.7)
— zwis w dowolnym punkcie przęsła
J* ~ ■>
(44.8)
— długość zwisającego przewodu
(44.9)
— naprężenie całkowite ae w dowolnym punkcie x
oraz w wyższym punkcie zawieszenia B
(44.10)
(44.U)
Rys, 44,2. Schemat blokowy algorytmu rozwiązania stanu naprężeń
Rys, 44.3. Przęsła pochyle o niewielkim spadzie
— mimośród m
(44.12)
(44.13)
(44.14)
m= **
ag
— składowa pionowa naprężenia w punkcie x i w punkcie B T, = g (c + m)