badanie6

wpływ zmian napięcia anodowego na wartość prądu anodowego jest dla pentod wielkiej częstotliwości bardzo mały. Nachylenie charakterystyki dynamicznej l„, U_s niewiele się zatem różni od wartości statycznej.

Stąd wzmocnienie lampy pracującej w stopniu wielkiej częstotliwości określane jest nachyleniem charakterystyki statycznej S i opornością obciążenia Z_a, a nie współczynnikiem amplifikacji lampy, to jest

(UD

K_d = S Z..

Jednakże wskutek wpływu pewnych czynników dodatkowych rzeczywista wielkość wzmocnienia lampy może znacznie odbiegać od określonego wyrażeniem (11.1).

Możliwość wzbudzenia się wzmacniacza wielkiej częstotliwości przez pojemność przejściową lampy C_s,_e powoduje konieczność określenia wzmocnienia, zapewniającego stabilną pracę układu, z innego wzoru, a mianowicie:

(11.2)

tj. zależy ona nie tylko od nachylenia, ale także od pojemności przejściowej lampy i częstotliwości wzmacnianych drgań.

Znaczny wpływ na wzmocnienie stopnia w. cz. może również mieć oporność wejściowa lampy, która w praktyce jest bocznikowana przez obwód rezonansowy, znajdujący się w obwodzie siatki sterującej lampy. W wypadku zastosowania lampy w zwykłym radiofonicznym zakresie częstotliwości i normalnych warunkach pracy, tj. przy dostatecznie dużym ujemnym potencjale na siatce sterującej zapewniającym brak prądu siatki, oporność wejściowa lampy ma charakter czysto pojemnościowy. Zależna ona jest od pojemności wejściowej lampy, równej pojemności statycznej między siatką sterującą a innymi eletkrodami, mającymi potencjał zerowy w stosunku dc katody i niezależnej od częstotliwości wzmacnianych drgań.

W ten sposób wzmocnienie lampy wielkiej częstotliwości w warunkach roboczych zasadniczo określone jest przez nachylenie charakterystyki statycznej oraz wejściową i przejściową pojemność

146