5
FIZYKA (W2 prof. Lidia Maksymowicz)
Dyncanika re)atvwis?\czna. Ped i energia.
We wszystkich związkach w mechanice relatywi stycznej wykorzystujemy definicje takie jakie zostały zapisane w mechanice klasycznej. Natomiast konkretna postać analityczna (wzór) ulega zmianie z tym, że dla przybliżenia klasycznego (V / c) -»0 postać analityczna mechaniki relatywistycznej musi przejść w znany zapis klasyczny.
0) Pęd.
p:=mV ; m = const. - nie relatywistyczna definicja pędu.
Rozważając szczególny przykład zderzeni a można wykazać, że pęd Newtonowski nie jest zachowany przy zderz eniach cząstek mających prędkość bliskie "c".
_Zderzenie kul w ukłachie St: (rys 1)_
Składowa V w St przed zderzeniem:
Kulał. V(-Vx,-Vv, 0)
Kula2. V(Vx, Vy,0)
Składowa V w Si po zderzeniu:
Kulał. V(-Vx,-V*, 0)
Kula2._V(Vx, Vy,0)_
Składowe pędu : (rys 2)
Zmiana składowej pv dlaKdii. : + m Vy - (- m Yy) - 2m Vy
Zmiana składowej pY dla kuli 2. :
- m Vy - (+ m V y) =-2m Vy
Całkowita z miana p y układu dwóch kul :
Ap y = 2m Vy + (- 2m Vy) = 0
Zderzenie kul w ukłackie S2, poruszającym się wz^ędem Si ze stałąprędkością V(V, 0,
0] : (rys 3)_
Składowe V w S2 przed zderzeniem :
Kulał. V2X = -2V/ [1 + (V/ c)2]
V2Y = -ViY V[1 - (V / c)2] / (1 + (V / c)
Kula2. V2X=0
V2y = ViyV[1- (V/c)2)/(1-(V/c)
’)
V2y -rKuii 1 > V3v | Kuli 2
Składowe |
V w S2 po zderzeniu : |
Kulał. |
V2X = -2V/(1 + (V / c)2] |
V 2Y |
= V,W[1- (V / c)3] / [1 +(V/c) |
v22 |
= 0 |
Kula 2. |
0 II s > |
V2 Y |
= -ViTV[1 - (V/ c)J] / [1 - (V/ c) |
v22 |
= 0 |
V2v -i-Kuli 2 > V„ iKulil |
_Składowe pędu : (rys 4)
Po zderzeniu:
V2y Kuli 2. * V2y Kulił.
Przed zderzeniem :
V2y Kuli 2. *V3y Kulił.
WS2 pędnie relatywistyczny pv nie jest taki sam przed i po zderzeniu :
2mVYKuli2. ^2mV, Kulił.
Wniosek :
Określenie pędu^ jako wielkość proporcjonalnej do prędkości nie pozwalana spełnienie zasady zachowania pędu we wszystkich układach odniesienia. Należy znaleźć definicję pędu, która spełnia zasadę z ach owani a pędu dla układów poruszających się względem siebie ruchem jednostajnie prostoliniowym. W nowej definicji składowej "y-owej" wektora pędup x musi być niezależna od składowej "x -owej" wektora prędkość układu, w którym obserwujemy zderzenie. V y = Ay/ At Ayi - Ay2
Zgodnie z TL przesunięće y jest jednakowe we wszystkich układach w przypadku, gdy ruch układuS2 względem Si odbywa się wzdłuż osi "x -ów".