104443

104443



5

FIZYKA (W2 prof. Lidia Maksymowicz)

Dyncanika re)atvwis?\czna. Ped i energia.

We wszystkich związkach w mechanice relatywi stycznej wykorzystujemy definicje takie jakie zostały zapisane w mechanice klasycznej. Natomiast konkretna postać analityczna (wzór) ulega zmianie z tym, że dla przybliżenia klasycznego (V / c) -»0 postać analityczna mechaniki relatywistycznej musi przejść w znany zapis klasyczny.

0) Pęd.

p:=mV ; m = const. - nie relatywistyczna definicja pędu.

Rozważając szczególny przykład zderzeni a można wykazać, że pęd Newtonowski nie jest zachowany przy zderz eniach cząstek mających prędkość bliskie "c".

_Zderzenie kul w ukłachie St:    (rys 1)_

Składowa V w St przed zderzeniem:

Kulał.    V(-Vx,-Vv, 0)

Kula2.    V(Vx, Vy,0)

Składowa V w Si po zderzeniu:

Kulał.    V(-Vx,-V*, 0)

Kula2._V(Vx, Vy,0)_

Składowe pędu :    (rys 2)

Zmiana składowej pv dlaKdii. : + m Vy - (- m Yy) - 2m Vy


Zmiana składowej pY dla kuli 2. :

- m Vy - (+ m V y) =-2m Vy


Całkowita z miana p y układu dwóch kul :

Ap y = 2m Vy + (- 2m Vy) = 0

Zderzenie kul w ukłackie S2, poruszającym się wz^ędem Si ze stałąprędkością V(V, 0,

0] : (rys 3)_

Składowe V w S2 przed zderzeniem :

Kulał.    V2X = -2V/ [1 + (V/ c)2]

V2Y = -ViY V[1 - (V / c)2] / (1 + (V / c)

2)

v22 = o

Kula2.    V2X=0

V2y = ViyV[1- (V/c)2)/(1-(V/c)

’)

v22 = o

V2y -rKuii 1 > V3v | Kuli 2


Składowe

V w S2 po zderzeniu :

Kulał.

V2X = -2V/(1 + (V / c)2]

V 2Y

= V,W[1- (V / c)3] / [1 +(V/c)

v22

= 0

Kula 2.

0

II

s

>

V2 Y

= -ViTV[1 - (V/ c)J] / [1 - (V/ c)

v22

= 0

V2v -i-Kuli 2 > V„ iKulil


_Składowe pędu :    (rys 4)

Po zderzeniu:

V2y Kuli 2. * V2y Kulił.


Przed zderzeniem :

V2y Kuli 2. *V3y Kulił.

WS2 pędnie relatywistyczny pv nie jest taki sam przed i po zderzeniu :

2mVYKuli2. ^2mV, Kulił.

Wniosek :

Określenie pędu^ jako wielkość proporcjonalnej do prędkości nie pozwalana spełnienie zasady zachowania pędu we wszystkich układach odniesienia. Należy znaleźć definicję pędu, która spełnia zasadę z ach owani a pędu dla układów poruszających się względem siebie ruchem jednostajnie prostoliniowym. W nowej definicji składowej "y-owej" wektora pędup x musi być niezależna od składowej "x -owej" wektora prędkość układu, w którym obserwujemy zderzenie. V y = Ay/ At Ayi - Ay2

Zgodnie z TL przesunięće y jest jednakowe we wszystkich układach w przypadku, gdy ruch układuS2 względem Si odbywa się wzdłuż osi "x -ów".



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
_FIZYKA (W3 prof. Lidia Maksymowicz)_Siły.2achQWQW£Z^.EnzFQia.kiRz^zria±paimąaim..FfacQ... _1.) Pm02
1 FIZYKA (W4 prof. Lidia Maksymowicz) 1.    Dynamika bryły sztywne?. 2.
18 FIZYKA (W5 prof. Lidia Maksymowicz) L Pok magnetyczne. F=q[yx BJ (1) [ęj=ab sin (ą,b) Wzór (1)
_FIZYKA (W1 prof. Lidia Maksymowicz) _TrQnsfymacj2..G^ileusza.CinXiJrQnsfbrMaQa.l£rmi2a..(IL) _O
_FIZYKA (W5 prof. Li di a Maksymowicz)_L.O.ddziały.awoma.^ teksyczne. _2. Mi tematyka pól
152 504.    Fizyka koloidów, prof. Dr. Tadeusz Malarski. Tyg. 2 god/. wykł. w półr. z
Re exposure of DSC03296 Italii we władanie chłopów iager Gallicus). Pomimo oporu i niechęci senatu F
5. PRACA MAKSYMALNA I EGZERGIA Jest układ, który wymienia energię z otoczeniem o stałych parametrach
21042 skanowanie0006 (193) Tabela <i •
50732d11d08d5 C RE ATI NE IS A STEROIDDla tych wszystkich HEJTERÓW! Którzy pod zdjęciami z progresem

więcej podobnych podstron