104446

_FIZYKA (W5 prof. Li di a Maksymowicz)

_L.O.ddziały.awoma.^ teksyczne.

_2. Mi tematyka pól wektorowych.

_3J3Qteri£iQlp.Qla.£i€kny<znz.ę.Q~

_4. Dipol elektryczny. Potznaoł i natężenie poh od ładunku dipobweao

_Ad ł.) Oddztahuwue elektryczne.

1 Siła Coulcba.

F^k^f (i) ;k = 8,9874 * 10* [NmVC^a]

(1) to definicjajednostki ładunku Colurnb, jest to ładunek, który na równy sobie umieszczony w odległości 1 [m] działa siłąk (N).

;co = 8,857 * 10 ° [CVNxn?] - przenikalność elektryczna próżm

W

1

4*ł

p-

4 arę, r² _2. Pole elektryczne F.

Cbsrar, w którym na ładunek elektryczny działa siła (Coulomb'owska) razywamy polem elektrycznym, siła ta wyroki z obecności w prze strzeni różnych ładunków elektrycznych. Pole elektryczne jest równe sile działającej ra ładunek jednostkowy (E = F; q = 1)

<ł

Dla ładunku punktowego rozkład pola elektrycznego jest radialny i pole elektryczne wytworzone przez Q

^e=4^t^u; (2)    * i'^r

_2. Strumień pola eteteryczrago*

Fbjęcie strumienia <t> dla dowolnego pola wektorowego V

;dSJL£ (3)

= 2    ffc)    (rysi)

<fr; = -dSiE +dSaE + dSsE <*>; =0

4. ifrgW GflttfiSB

Prawo Gaussa stosuje się do dowolnej powierzchni (powierzchni Gaussa) i daje ono związek między <I>e przechodzącym przez tą powierzchnię i całkowitym ładunkiem zamkniętym w jej wnętrzu.

Co ^r" = q<»M»    (4)

Wykorzystując (3a) otrzymujemy

Co    =ą_cM(^_rĄf (ty

(4<2) pozwala obliczyć natężenie pola elektrycznego wytwarzane przez ładunek q<_ł}r«_rtlr w dowolnym punkcie przestrzeni, w której działają siły pola elektrycznego.

Np.

Kulisto-symetryczny rozkład ładunku o promieniu R.

p - gęstość objętościowa ładunku 1. r> R

*Z°<3S ^p*R’=Q

Fbwierzchnię Gaussa wybieramy dowolnie, jednak, ze względu na prostotę obliczeń, wygodniej jest wybrać

powierzchnię Gaussa spójną z rozważanym rozkładem ładunku elekrycznego. Tak więc dla

kuli sto -symetrycznego rozkładu powierzchnia Gaussa będzie sferą, gdyż dla niej będą spełnione ra stępujące

warunki: a) E jest stałe dla sfery o promieniu "r".