ruchy Browna. Gaz nie posiada własnego kształtu ani objętości. Gęstość :
d-
m
V
. Gaz jest bardzo ściśliwy. Jest słabym przewodnikiem ciepła Gdy jest zjomzowany (zob.pkt.28.20) przewodzi prąd
Oznaczenia
m - masa ciała; d - gęstość; V - objętość.
Założenia teorii kinetyczno - molekularnej.
Założenia te są słuszne dla gazu doskonałego :
1. molekuły traktujemy jako punkty materialne (mają masę ale nie mają objętości);
2. cząstki znajdują się w nieustannym ruchu, me oddziały wują ze sobą. Zderzenia są sprężyste.
3. cząstki pomiędzy zderzeniami poruszają się ruchem jednostajnym prostoliniowym.
4. cząstki poruszają się z różnymi prędkościami, a ich średnia prędkość zależy od temperatury.
Podstawowy wzór teorii kinetyczno - molekularnej.
3 V
Wzór; p = =
Oznaczenia
m - masa ciała; V - objętość; VSR - średnia prędkość cząsteczki; N - ilość cząsteczek; P - ciśnienie; Eksr - średnia energia kinetyczna.
Zasada ekwipartycji energii.
Na każdy stopień swobody cząsteczki przypada połowa iloczynu stałej Boltzmana i temperatury w skali bezwzględnej : EKSK = ]^k.\T .
Oznaczenia
Eksr - średnia energia kinetyczna; x - stopień swobody (zob.pkt. 29.9); k - stała Boltzmana; T -temperatura.
Stopień swobody.
Jest to możliwy kierunek ruchu : punkt materialny ma 3 stopnie swobody, kula 6; wahadło 1.
Równanie Clapeyrona.
N
Równanie : PV = nRTf R = kN., n = —
Osaczenia
k - stała Boltzmana; T - temperatura; P - ciśnienie; V - objętość; n - liczba moli; NA - liczba Avogadra (ilość cząstek w 1 molu); N - ilość cząstek.
Równanie stanu gazu doskonałego.
PV PV
Równanie : = — = const.
To T
Oznaczenia