49717

-    Napięcie hamujące Va zalezy od O.istnieje \>₀ poniżej której zj. nie zachodzi

-    Emisja nie ma opuznienia czasowego

4.    PRĘDKOŚĆ FAZOWA I GRUPOWA

Bierzemy pod uwagę dwie fale :vpi= Acos(o>it-kix) yj= Acos(d):t-k^c)

Z superpozycji i z warunku ze ki=kj=k i 0)i=0)r^::<!) mamy fale wypadkowa

V=A_K cos [((0|.(0_:)/2 ♦t-(k,+k_:)/2 *x]

I amplitudzie wypadkowej: A_r=2Acos[(o)i-(0:)/2    *t-(ki-k_;)/2

•x]

Każda fala będzie się rozchodzie z właściwa v fazowa natomiast paczki falowe poruszają się z inna

V    grupowa

V_r = uA. = (E*h)/(h*p) = mc^:/mV = c^!/V

V_f = uX = (a>*2x)/(2jt*k) = tok

to = 2x\> jest częstotliwością kątową. a k = 2iU\ jest liczbą falową

V„ = (dtoy(dk) V, = (duy [d(l/X)J = - X^:*(dV/dX) dX = -Oidpyp^: aE^: = E/+p^:*c^:

Czyli dE = [(pc^:)/E]*dp    V,=

-X^:*(du/dA.) =(pc^;/E) V, = (myc^/Cmc¹)

Z tego wynika V, = V

5.    ZASADA

NI EOZNACZONOSCI

Dna mamy cząstkę poruszająca się z V w obrębię paczki falowej V*= h*do/dp

V, - Vx/Vt= liAu/Ap ; ApAx=hAt)At:    At>= 1/Au ;

A\)At>=0; ApA\>=h-ped Powinien byc składowa; Ai)At>=l => A(E7h)Ai >=0 ; AEAt>=h

6. KONTRAKCJA DŁUGOŚCI bierzemy dwa ukl odniesienia S2 w którym dany pręt spoczywa i SI względem którego S2 porusza się z

V    . L2 = Xte-*«; L1=Xbi-x.m => zgodnie z Lorentza x_A:=&(xAi-vti) x_B:=&(x_Bi-vt,) => x_b;-Xa:=&(x_b,-x_Ai)=>L2=&L1 => L1<L2

7 ATOMY

WODOROPODOBNE