9139718347

przesunięte względem pasma rayleighowskiego o v ale w przeciwną stronę niż pasmo stokesowskie. Nazywa się je pasmem antystokesowskim, gdyż jest sprzeczne z regułą Stokesa.

Uwzględniając fakt, że

(1.11)

da

Q²Eo{v₀ - vY

otrzymamy:

	da Y	Q^2El(v0-
	[f	) Q^2(yo-
Isl	ydq
Irayl ^=		^al^vo
/a„ _		'■y/ir
Isl ~	+	0^4

(1.12)

(1.13)

(1.14)

(1.15)

Praktycznie najczęściej pasma stokesowskie są około 1000 razy słabsze od pasma rayleighowskiego.

W związku z tym, że V₀ » V i tym samym

y_n-y

* 1, o stosunku intensywności

Iast/Ist decyduje stosunek obsadzeń poziomów oscylacyjnych. Praktycznie w normalnej temperaturze obserwujemy pasma anty stokesowskie jedynie w przypadku małych częstości oscylacji V.

Podsumowując molekularne rozpraszanie, można stwierdzić:

Intensywność kątowego i całkowitego rozpraszania molekularnego (rozpraszania Rayleigha) jest proporcjonalna do A,'⁴ dając tym samym stosunkowo duże rozpraszanie w obszarze ultrafioletu i bardzo małe w obszarze podczerwieni.

Molekularna funkcja fazowa jest symetryczna, w związku z czym rozpraszanie we wszystkich kierunkach jest jednakowe.

10