34) TSiP 2010 11 ćw13

background image

J. Górski, M. Skowronek,

M. Gołota, K. Winkelmann • Teoria sprężystości i plastyczności – Ćwicz. 13 • KMBiM WILiŚ PG

1

P

rzykłady rozwiązań płyt

Ćwiczenie 13

w zagadnieniach obrotowosymetrycznych

Z wykładu przywołamy sobie równanie płyty w układzie
biegunowym
:

( )

2

2

1

1

q r

w

w

r

r

r

r

r r

r

r

D

∂ 

∇ ∇

= ⋅

=

Równanie to rozwiązujemy przez bezpośrednie całkowanie.

Po obustronnym wymnożeniu przez

r

i scałkowaniu otrzymujemy:

( )

1

1

1

w

r

r

r q r

dr

C

r r

r

r

D

∂ 

=

+

Dzielimy przez

r

i ponownie całkujemy:

( )

2

1

2

1

1

1

ln

w

r

r q r

dr

C

r

C

r

r

r

D

r

=

+

+

∫ ∫

background image

J. Górski, M. Skowronek,

M. Gołota, K. Winkelmann • Teoria sprężystości i plastyczności – Ćwicz. 13 • KMBiM WILiŚ PG

2

Mnożymy przez

r

i ponownie całkujemy:

( )

(

)

2

2

3

1

2

3

1

1

2ln

1

4

2

w

r

r

r

r

r q r

dr

C

r

C

C

r

D

r

=

+

− +

+

∫ ∫ ∫

Dzielimy przez

r

i ponownie całkujemy:

( )

( )

(

)

2

2

4

1

2

3

4

1

1

1

ln

1

ln

4

4

r

r

w r

r

r q r dr

C

r

C

C

r C

D

r

r

= ⋅

⋅ ⋅

⋅ ⋅

+ ⋅

− + ⋅ + ⋅

+

∫ ∫ ∫ ∫

Ponieważ stałe całkowania są dowolne, możemy zapisać:

( )

( )

4

2

2

1

2

3

4

1

1

1

ln

ln

w r

r

r q r

dr

C r

r C r

C

r C

D

r

r

= ⋅

⋅ ⋅

⋅ ⋅

+ ⋅ ⋅

+

⋅ +

+

∫ ∫ ∫ ∫

Przykładowo: Całka szczególna dla

( )

q r

const

q

=

( )

4

1

1

1

s

w

r

r q r

dr

D

r

r

=

∫ ∫ ∫ ∫

4

1

1

q

r

r dr

D

r

r

=

∫ ∫ ∫ ∫

3

1

2

s

q

w

r

rdr

D

r

=

∫ ∫ ∫

3

2

1

4

q

r dr

D

r

=

∫ ∫

3

16

q

r dr

D

=

=

4

64

qr

D

s

w

całka szczególna równ. niejednorodnego

o

w

całka ogólna równ. jednorodnego

background image

J. Górski, M. Skowronek,

M. Gołota, K. Winkelmann • Teoria sprężystości i plastyczności – Ćwicz. 13 • KMBiM WILiŚ PG

3

Przykład:

( )

q r

const

q

=

Płyta kolista, swobodnie podparta, obciążona

równomiernie na

całej powierzchni,







(

)

0

w r

a

=

=

Warunki brzegowe i warunki ograniczające dla środka płyty:

(

)

0

rr

M

r

a

=

=

(

)

0

w r

=

jest skończone

(

)

0

rr

M

r

=

jest skończone

Równanie płyty:

( )

s

o

w r

w

w

=

+

a

( )

q r

r

, ,

E

h

ν

q

const

=

h

2a

background image

J. Górski, M. Skowronek,

M. Gołota, K. Winkelmann • Teoria sprężystości i plastyczności – Ćwicz. 13 • KMBiM WILiŚ PG

4

Równanie płyty:

( )

s

o

w r

w

w

=

+


Całka szczególna dla

( )

q r

const

q

=

≡ :

( )

4

4

1

1

1

64

s

qr

w

r

r q r

dr

D

r

r

D

=

=

∫ ∫ ∫ ∫

zatem:

( )

4

2

2

1

2

3

4

ln

ln

64

qr

w r

C r

r

C

r

C

r

C

D

=

+

⋅ ⋅

+

⋅ +

+

Różniczkując:

( )

(

)

3

1

2

3

1

1 2ln

2

16

w r

qr

r C

r

C

r

C

r

D

r

=

+ ⋅ ⋅ +

+

+

Różniczkując ponownie:

( )

(

)

2

2

1

2

3

2

2

3

1

3 2ln

2

16

w r

qr

C

r

C

C

r

D

r

=

+

⋅ +

+

⋅ −

background image

J. Górski, M. Skowronek,

M. Gołota, K. Winkelmann • Teoria sprężystości i plastyczności – Ćwicz. 13 • KMBiM WILiŚ PG

5

Momenty radialne w płycie obrotowosymetrycznej:

( )

2

2

rr

w

w

M

r

D

r

r

r

ν

= − ⋅

+ ⋅

Realizując warunki brzegowe:
z 3°

(

)

0

w r

=

jest skończone S

=

mamy:

(

)

4

2

1

2

3

4

0

0

0

0

ln 0

64

q

w r

C

C

C

C

S

D

=

=

+

⋅ +

+

+

=

,

biorąc pod uwagę, fakt, iż:

(

)

2

2

0

0

0

0

2

3

1

ln

lim

ln

lim

lim

lim

0

1

2

2

r

r

r

r

r

r

r

r

r

r

r

=

=

=

=

Zatem:

3

4

ln 0

C

C

S

+

=

( )

3

4

C

C

S

⋅ −∞ +

=

Równość będzie skończona tylko wówczas, gdy:

3

0

C

=

background image

J. Górski, M. Skowronek,

M. Gołota, K. Winkelmann • Teoria sprężystości i plastyczności – Ćwicz. 13 • KMBiM WILiŚ PG

6

z 4°

(

)

0

rr

M

r

=

jest skończone S

=

mamy:

( )

2

2

rr

w

w

M

r

D

r

r

r

ν

= − ⋅

+ ⋅

podstawiając obliczone wyżej pochodne i upraszczając, dostajemy:

( )

(

)

(

)

(

)

1

2

1

2

3

2ln

2

1 2ln

2

rr

M

r

D

C

r

C

C

r

C

ν

ν

= − ⋅

⋅ +

+ ⋅

+ ⋅ ⋅ +

+ ⋅ ⋅

zatem:

( )

( )

(

)

1

2

1

2

2

2

D

C

C

C

C

S

ν

ν

− ⋅

⋅ −∞ + ⋅

+ ⋅ ⋅ −∞ + ⋅ ⋅

=

Równość będzie skończona tylko wówczas, gdy:

1

0

C

=


z 2°

(

)

0

rr

M

r

a

=

=

mamy:

2

2

2

2

3

3

0

2

2

16

16

qa

qa

D

C

C

D

D

ν

ν

= − ⋅

+ ⋅

+ ⋅

+ ⋅ ⋅

zatem:

2

2

3

32

1

qa

C

D

ν

ν

+

= −

⋅

+

background image

J. Górski, M. Skowronek,

M. Gołota, K. Winkelmann • Teoria sprężystości i plastyczności – Ćwicz. 13 • KMBiM WILiŚ PG

7

z 1°

(

)

0

w r

a

=

=

mamy:

4

2

2

4

0

64

qa

C

a

C

D

=

+

+

, zatem:

4

4

5

64

1

qa

C

D

ν

ν

+

=

⋅

+

( )

4

2

2

1

2

3

4

ln

ln

64

qr

w r

C r

r

C

r

C

r

C

D

=

+

⋅ ⋅

+

⋅ +

+

Zbierając wyniki, otrzymujemy:

( )

4

2

4

2

3

5

64

32

1

64

1

qr

qa

qa

w r

r

D

D

D

ν

ν

ν

ν

+

+

=

⋅ +

+

+

( )

4

4

2

4

2

3

5

1

2

1

64

1

1

qa

r

r

w r

D

a

a

ν

ν

ν

ν

+

+

=

⋅ ⋅

− ⋅

+

+

+

lub równoważnie:

( )

(

)

2

2

2

2

5

64

1

q

w r

a

r

a

r

D

ν

ν

+

=

+

Ugięcie w środku płyty:

(

)

max

0

w

w r

=

=

=

4

5

1

64

qa

D

ν

ν

+

 ⋅

+

background image

J. Górski, M. Skowronek,

M. Gołota, K. Winkelmann • Teoria sprężystości i plastyczności – Ćwicz. 13 • KMBiM WILiŚ PG

8

Z powyższych wzorów zapisać można, iż:

( )

2

2

rr

w

w

M

r

D

r

r r

ν

= −

+

Momenty zginające:

( )

(

)

2

2

3

1

16

rr

qa

r

M

r

a

ν

 

=

⋅ +

⋅ −

 

 

( )

2

2

1 w

w

M

r

D

r r

r

ϕϕ

ν

= −

+

( )

(

)

2

2

1 3

3

1

16

3

qa

r

M

r

a

ϕϕ

ν

ν

ν

+

 

=

⋅ +

⋅ −

 

+

 

W środku płyty

(

)

0

r

=

:

( )

( )

(

)

2

0

0

3

16

rr

qa

M

M

ϕϕ

ν

=

=

⋅ +

Na brzegu płyty

(

)

r

a

=

:

( )

0

rr

M

a

= ;

( )

(

)

2

1

8

qa

M

a

ϕϕ

ν

=

⋅ −

Wykresy:


rr

M

(

)

2

3

16

qa

ν

⋅ +

M

ϕϕ

(

)

2

3

16

qa

ν

⋅ +

(

)

2

1

8

qa

ν

⋅ −

(

)

2

1

8

qa

ν

⋅ −

background image

J. Górski, M. Skowronek,

M. Gołota, K. Winkelmann • Teoria sprężystości i plastyczności – Ćwicz. 13 • KMBiM WILiŚ PG

9

( )

2

2

1

r

w

w

Q r

D

r

r

r r

∂ ∂

= − ⋅

+

Siła tnąca:

( )

2

2

1

4

r

qa

r

Q r

r

a

 

= −

 

 

Zatem:

( )

2

r

qr

Q r

=

Na

brzegu płyty

(

)

r

a

=

:

( )

2

r

qa

Q r

=

Kąt nachylenia stycznej do powierzchni środkowej:

( )

w

r

r

ϕ

=

Dla

(

)

r

a

=

:

(

)

(

)

3

8

1

qa

r

a

D

ϕ

ν

=

= −

⋅ +

background image

J. Górski, M. Skowronek,

M. Gołota, K. Winkelmann • Teoria sprężystości i plastyczności – Ćwicz. 13 • KMBiM WILiŚ PG

10

Dyskusja!

1) Zastosowanie: Jest to bardzo dobry model





dla schematu

bardzo

sztywna płyta + podatne podparcie!

Uwaga!

We wzorach należy zmienić znak obciążenia

( )

q r !

2)

Kształt zbrojenia na momenty radialne

rr

M

i obwodowe

M

ϕϕ

:






h

const

=

q

const

=

2a

a

reakcje

w ściankach
budowli
cylindrycznych

zbrojenie

na momenty

ortogonalne

zbrojenie

na momenty

radialne

i obwodowe

background image

J. Górski, M. Skowronek,

M. Gołota, K. Winkelmann • Teoria sprężystości i plastyczności – Ćwicz. 13 • KMBiM WILiŚ PG

11

Przykład:

( )

q r

const

q

=

Płyta kolista, utwierdzona, obciążona równomiernie

na

całej powierzchni,







(

)

0

w r

a

=

=

Warunki brzegowe i warunki ograniczające dla środka płyty:

(

)

0

r

a

ϕ

=

=

(

)

0

w r

=

jest skończone

(

)

0

rr

M

r

=

jest skończone

Równanie płyty:

( )

s

o

w r

w

w

=

+

a

( )

q r

r

, ,

E

h

ν

q

const

=

h

2a

background image

J. Górski, M. Skowronek,

M. Gołota, K. Winkelmann • Teoria sprężystości i plastyczności – Ćwicz. 13 • KMBiM WILiŚ PG

12

Z warunków i

wynika, jak w poprzednim przykładzie, iż:

1

0

C

= oraz

3

0

C

=

Po wyznaczeniu stałych

2

C i

4

C z warunków i otrzymamy

rozwiązanie:

( )

2

2

4

1

64

qa

r

w r

D

a

 

=

⋅ −

 

 

Ugięcie w środku płyty:

(

)

max

0

w

w r

=

=

=

4

64

qa

D

Uwaga:

0

ν

=

Przyjmując

otrzymujemy ugięcia płyty utwierdzonej

pięciokrotnie mniejsze od ugięcia płyty swobodnie podpartej!

background image

J. Górski, M. Skowronek,

M. Gołota, K. Winkelmann • Teoria sprężystości i plastyczności – Ćwicz. 13 • KMBiM WILiŚ PG

13

Z ogólnych wzorów podanych powyżej zapisać można, iż:

( )

2

2

rr

w

w

M

r

D

r

r r

ν

= −

+

Momenty zginające:

( )

(

) (

)

2

2

1

3

16

rr

qa

r

M

r

a

ν

ν

 

=

+

− +

 

 

( )

2

2

1 w

w

M

r

D

r r

r

ϕϕ

ν

= −

+

( )

(

) (

)

2

2

1

1 3

16

qa

r

M

r

a

ϕϕ

ν

ν

 

=

+

− +

 

 

W środku płyty

(

)

0

r

=

:

( )

( )

(

)

2

0

0

1

16

rr

qa

M

M

ϕϕ

ν

=

=

⋅ +

Na brzegu płyty

(

)

r

a

=

:

( )

2

8

rr

qa

M

a

= −

;

( )

2

8

qa

M

a

ϕϕ

ν

= −

2

8

qa

ν

Wykresy:


2

8

qa

ν

(

)

2

1

16

qa

ν

⋅ +

rr

M

M

ϕϕ

2

8

qa

(

)

2

1

16

qa

ν

⋅ +

2

8

qa

background image

J. Górski, M. Skowronek,

M. Gołota, K. Winkelmann • Teoria sprężystości i plastyczności – Ćwicz. 13 • KMBiM WILiŚ PG

14

Dyskusja!

Uwaga:

Powyższe zagadnienie można rozwiązać metodą sił




z

wykorzystaniem wyniku dla płyty swobodnie podpartej!

Równanie wg

metody sił:





Powyższe równanie jest równaniem z jedną niewiadomą

( )

0

M

.

Za

leca się dokonać rozwiązania zadania – jako zadanie domowe!

(

)

(

)

w

r

a

r

a

r

ϕ

=

=

=

=

+

0

=

kąt obrotu

od

obciążenia

q

kąt obrotu

od nieznanego

momentu

utwierdzenia

0

M

od

obciążenia momentem

0

M

(rozłożonym na obwodzie)

(

)

w

r

a

r

=

2a

h

0

M

0

M


Document Outline


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
25) TSiP 2010 11 ćw07
30) TSiP 2010 11 ćw09
35) TSiP 2010 11 ćw11
36) TSiP 2010 11 ćw12
24) TSiP 2010 11 ćw06
31) TSiP 2010 11 ćw10
29) TSiP 2010 11 ćw08
37) TSiP 2010 11 ćw14
25) TSiP 2010 11 ćw07
30) TSiP 2010 11 ćw09

więcej podobnych podstron