23 fizyka jadrowa [tryb zgodnos Nieznany

background image

1

1

Fizyka jądrowa

2

J

ą

dro atomowe składa si

ę

z

protonów i neutronów

wi

ą

zanych siłami

j

ą

drowymi, niezale

ż

nymi od ładunku.

Poniewa

ż

neutron i proton maj

ą

prawie tak

ą

sam

ą

mas

ę

i bardzo

zbli

ż

one inne własno

ś

ci, wi

ę

c obydwa okre

ś

la si

ę

wspóln

ą

nazw

ą

nukleon

.

Nuklidy o tej samej liczbie protonów, ró

ż

ni

ą

ce si

ę

liczb

ą

neutronów

nazywamy

izotopami

.

Ł

ą

czna liczba protonów i neutronów w j

ą

drze









liczba masowa A

j

ą

dra.

Liczba neutronów jest dana równaniem A Z, (Z jest liczb

ą

protonów

zwan

ą

liczb

ą

atomow

ą

).

Warto

ść

liczby A dla j

ą

dra atomowego jest bardzo bliska

masie

odpowiadaj

ą

cego mu atomu.

Atom pierwiastka X o liczbie atomowej Z i liczbie masowej A oznaczamy

symbolem

.

X

A

Z

Budowa j

ą

dra atomu

background image

2

3

Pomiary rozpraszania wysokoenergetycznych protonów lub
neutronów na j

ą

drach atomowych









j

ą

dra maj

ą

kształt kulisty

ś

redni promie

ń

wszystkich j

ą

der (oprócz

najmniejszych)

m

)

.

(

/ 3

1

15

10

2

1

A

R

=

Jednostki: Poniewa

ż

rozmiary j

ą

der i cz

ą

stek elementarnych s

ą

bardzo

małe dlatego stosujemy jednostk

ę

femtometr zwan

ą

te

ż

fermi (fm); 1 fm =

10

-15

m.

Liczba cz

ą

stek (na jednostk

ę

obj

ę

to

ś

ci)

dla j

ą

dra o promieniu R i liczbie

masowej A

3

44

3

3

1

15

3

m

nukleonów/

10

38

.

1

]

)

10

2

.

1

[(

3

4

3

4

=

=

=

=

A

m

A

R

A

N

π

π

g

ę

sto

ść

3

kg/m

.

17

10

3

2

=

=

NM

ρ

Masa protonu = masie neutronu









M = 1.67·10

-27

kg.

4

Oddziaływanie nukleon-nukleon

Siła j

ą

drowa (oddziaływanie silne)









wi

ąż

e nukleony w j

ą

drach atomowych









wi

ę

ksza ni

ż

siła odpychania elektrostatycznego wyst

ę

puj

ą

ca pomi

ę

dzy

protonami.

Energia potencjalna oddziaływania

nukleon – nukleon

w porównaniu z energi

ą

odpychania

proton – proton

Oddziaływania proton - proton, proton - neutron i neutron - neutron s

ą

identyczne i nazywamy je

oddziaływaniami nukleon - nukleon

.

background image

3

5

Masy atomowe

i

energie wi

ą

za

ń

mo

ż

na wyznaczy

ć

do

ś

wiadczalnie w oparciu o

spektroskopi

ę

masow

ą

lub

bilans energii

w reakcjach j

ą

drowych.

Jednostki

Masa jest podawana w jednostkach masy atomowej (u). Za wzorzec przyjmuje si

ę

1/12 masy atomowej w

ę

gla.

Z

A

Masa (u)

E (MeV)

E/A

0

1

1.0086654

-

-

1

1

1.0078252

-

-

2

4

4.0026033

28.3

7.07

4

9

9.0121858

58.0

6.45

6

12

12.0000000

92.2

7.68

8

16

15.994915

127.5

7.97

29

63

62.929594

552

8.50

50

120

119.9021

1020

8.02

74

184

183.9510

1476

8.02

92

238

238.05076

1803

7.58

0

1

n

1

1

H

2

4

He

4

9

Be

6

12

C

8

16

O

29

63

Cu

50

120

Sn

74

184

W

92

238

U

6

Przykład:

porównujemy masę atomu

z sumą mas jego składników

2

4

He

( )

u

.

He

M

0026033

4

4

2

=

( )

( )

u

u

.

·

u

.

·

n

M

H

M

0329812

.

4

0086654

1

2

0078252

1

2

2

2

1

0

1

1

=

+

=

+

Masa helu jest mniejsza od masy składników

o 0.0303779 u

Dla każdego atomu jego masa jest mniejsza od masy składników o wielkość ∆M zwaną
niedoborem masy lub

defektem masy

.

Dowód na istnienie energii wiązania jąder i

równoważności masy i energii

.

Gdy układ oddzielnych swobodnych nukleonów łączy się w jądro energia układu zmniejsza
się o wartość ∆E energii wiązania jądra.

Całkowita energia spoczywającego jądra jest związana z jego masą

2

mc

E

=

Zmniejszenie o ∆E całkowitej energii układu 





 zmniejszenie masy układu o ∆M

2

Mc

E

=

background image

4

7

Najsilniej są wiązane nukleony w jądrach pierwiastków ze środkowej części układu okresowego.

Krótki zasięg sił jądrowych 





 wielkość ∆E/A nie jest stała !!!

8

Rozpady j

ą

drowe zachodz

ą

zawsze je

ś

li j

ą

dro o pewnej liczbie nukleonów

znajdzie si

ę

w stanie energetycznym, nie b

ę

d

ą

cym najni

ż

szym mo

ż

liwym dla

układu o tej liczbie nukleonów.

Znane s

ą

trzy rodzaje promieniowania:

alfa (

αααα

)

- j

ą

dra helu,

beta (

β

β

β

β

)

- elektrony lub pozytony,

gamma (

γγγγ

)

- fotony.

J

ą

dra nietrwałe pochodzenia naturalnego s

ą

nazywane promieniotwórczymi,

a ich rozpady nosz

ą

nazw

ę

rozpadów promieniotwórczych.

Informacje o j

ą

drach atomowych ich budowie, stanach energetycznych,

oddziaływaniach; równie

ż

zasadnicze informacje o pochodzeniu Wszech

ś

wiata.

Rozpady j

ą

drowe

background image

5

9

jądra stabilne

jądra promieniotwórcze

10

Rozpad alfa

Rozpad alfa









przemiana niestabilnego j

ą

dra w nowe j

ą

dro przy emisji j

ą

dra

4

He tzn.

cz

ą

stki

αααα

. Wyst

ę

puje zazwyczaj w j

ą

drach o Z

82.

0

50

100

150

200

250

0

2

4

6

8

238

U

184

W

120

Sn

63

Cu

16

O

7

Li

12

C

9

Be

4

He

3

H

2

H

E

/A

Liczba masowa A

Dla ci

ęż

kich j

ą

der energia wi

ą

zania

nukleonu

maleje ze wzrostem liczby

masowej









zmniejszenie liczby

nukleonów

(w wyniku wypromieniowania

cz

ą

stki

α

α

α

α

)









powstanie

silniej

zwi

ą

zanego j

ą

dra

.

Proces zachodzi samorzutnie bo jest
korzystny energetycznie.

Energia wyzwolona w czasie rozpadu (energetyczny równowa

ż

nik niedoboru

masy) jest unoszona przez cz

ą

stk

ę

a w postaci energii kinetycznej.

Przykład:

MeV

4.2

He

Th

U

4
2

234

90

238

92

+

+

background image

6

11

Rozpad beta

Je

ż

eli j

ą

dro ma wi

ę

ksz

ą

od optymalnej liczb

ę

neutronów to w j

ą

drze takim

zachodzi

przemiana neutronu w proton - rozpad beta (minus)

β

¯

.

v

e

p

n

+

+

v

e

+

+

Np

U

239

239

Przykład:

v

e

+

+

Pu

Np

239

239

ν

- neutrino

Gdy j

ą

dro ma nadmiar protonów to zachodzi proces przemiany protonu w neutron

- rozpad beta (plus)

β

+

.

v

e

n

p

+

+

+

ν

- antyneutrino

Promieniowanie gamma

Rozpadom alfa i beta towarzyszy zazwyczaj emisja

wysokoenergetycznego

promieniowania elektromagnetycznego

zwanego promieniowaniem

gamma

(

γ

γ γ

γ

).

Widmo promieniowania

γγγγ

ma charakter liniowy i

bardzo wysok

ą

energi

ę

(tysi

ą

ce

razy wi

ę

ksz

ą

od energii fotonów wysyłanych przez atomy).

12

Prawo rozpadu nuklidów

Eksperyment









liczba j

ą

der rozpadaj

ą

cych si

ę

w jednostce czasu jest

proporcjonalna do aktualnej liczby j

ą

der N .

t

N

N

d

d

λ

=

λ

- stała rozpadu

t

N

N

d

d

λ

=

=

t

t

N

N

t

N

N

0

)

(

)

0

(

d

d

λ

t

N

t

N

N

t

N

λ

=

=

)

0

(

)

(

ln

)

0

(

ln

)

(

ln

t

e

N

t

N

λ

=

)

0

(

)

(

t

e

N

t

N

λ

=

)

0

(

)

(

N (0) jest liczb

ą

j

ą

der w chwili t = 0, a N (t ) liczb

ą

j

ą

der po czasie t.

background image

7

13

N mo

ż

na opisa

ć

poprzez

ś

redni

czas

ż

ycia j

ą

der t

λ

τ

1

=

τ

t

e

N

N

=

0

Szybko

ś

ci rozpadu









czasu połowicznego rozpadu (zaniku) T.

T czas, po którym liczba j

ą

der danego rodzaju maleje do połowy

τ

T

e

N

N

=

0

0

2

1

τ

T

e

=

2

τ

τ

693

.

0

2

ln

=

=

T

Czasy połowicznego zaniku pierwiastków le

żą

w bardzo szerokim

przedziale.

238

U









T = 4.5·10

9

lat (porównywalny z wiekiem Ziemi),

212

Po









T = 10

-6

s.

14

Datowanie

Znajomo

ść

czasu połowicznego rozpadu









rozpad radionuklidów = zegar

Przykłady:

40

K









40

Ar z T = 1.25x10

9

lat









pomiar proporcji

40

K/

40

Ar w skałach

pozwala ustali

ć

ich wiek. Podobnie

235

U









207

Pb (cykl rozpadów).

Pomiary meteorytów, skał ziemskich i ksi

ęż

ycowych









wiek Ziemi

około 5x10

9

lat

Krótsze okresy czasu









datowanie radioaktywnym w

ę

glem

14

C (T =

5730 lat)

14

C powstaje w atmosferze w wyniku bombardowanie przez

promieniowanie kosmiczne azotu. 1 atom

14

C przypada na 1013

atomów

12

C (CO

2

)









w organizmach

ż

ywych równowaga izotopowa.

Po

ś

mierci wymiana z atmosfer

ą

ustaje









ilo

ść

radioaktywnego w

ę

gla

maleje (rozpad)









okre

ś

lenie wieku materiałów pochodzenia

biologicznego.

background image

8

15

Siły jądrowe bardzo krótki zasięg 
gdy odległość nukleon-nukleon > 2.5·10

-15

m

to oddziaływanie słabsze.

Zjawiska

rozszczepienia

i syntezy j

ą

drowej

nukleon jest przyciągany przez
coraz większą liczbę sąsiednich
nukleonów

Reakcje j

ą

drowe

16

Je

ż

eli ci

ęż

kie j

ą

dro rozdzielimy na dwie cz

ęś

ci









dwa mniejsze j

ą

dra s

ą

silniej wi

ą

zane od j

ą

dra wyj

ś

ciowego









te dwie cz

ęś

ci maj

ą

mas

ę

mniejsz

ą

ni

ż

masa j

ą

dra wyj

ś

ciowego.

Spontaniczne rozszczepienie naturalnego j

ą

dra jest na ogół mniej

prawdopodobne ni

ż

rozpad

αααα

tego j

ą

dra.

Mo

ż

na jednak zwi

ę

kszy

ć

prawdopodobie

ń

stwo rozszczepienia

bombarduj

ą

c j

ą

dra neutronami o odpowiednio wysokiej energii. Takie

neutrony powoduj

ą

reakcje rozszczepienia uranu

235

U i plutonu

239

Pu.

W reakcji rozszczepienia wydziela si

ę

energia.

Ź

ródło energii reaktora j

ą

drowego

Reakcja rozszczepienia

background image

9

17

235

236

140

94

2

U

n

U

Xe

Sr

n

+ →

+

+

typowa reakcja rozczepienia:

W reakcji rozszczepienia powstaje na
ogół kilka neutronów.

Rozszczepienie j

ą

drowe mo

ż

e sta

ć

si

ę

procesem samopodtrzymuj

ą

cym (reakcja

ła

ń

cuchowa). Ilo

ść

materiału powy

ż

ej, której to

nastepuje nazywamy

mas

ą

krytyczn

ą

.

Je

ż

eli liczba rozszczepie

ń

na jednostk

ę

czasu jest

utrzymywana na stałym poziomie to mamy do
czynienia z

kontrolowan

ą

reakcj

ą

ła

ń

cuchow

ą

(E.

Fermi, Uniwersytet Chicago, 1942 r.).

Masa materiału rozszczepianego mo

ż

e by

ć

nadkrytyczna

.

Mamy do czynienia z

lawinow

ą

reakcj

ą

ła

ń

cuchow

ą

.

18

Grudzie

ń

1942



uruchomienie pierwszego reaktora (E. Fermi)

1000 termicznych neutronów



1330 neutronów w paliwie

235

U i 40 w

238

U.

370 dodatkowych neutronów jest „traconych” w reaktorze ale powstaniu ka

ż

dego towarzyszy

energia wydzielana w reaktorze.

Reaktor j

ą

drowy

background image

10

19

1. Blok reaktora 2. Komin chłodzący 3. Reaktor 4. Pręty kontrolne 5. Zbiornik wyrównawczy ciśnienia
6. Generator pary 7. Zbiornik paliwa 8. Turbina 9. Prądnica 10. Transformator 11. Skraplacz 12. Stan
gazowy 13. Stan ciekły 14. Powietrze 15. Wilgotne powietrze 16. Rzeka 17. Układ chłodzenia 18. I obieg
19. II obieg 20. Para wodna 21. Pompa

Elektrownia j

ą

drowa

20

Reakcja syntezy j

ą

drowej

Masa dwóch lekkich j

ą

der > masa j

ą

dra powstaj

ą

cego po ich poł

ą

czeniu.

Wydziela si

ę

energia zwi

ą

zana z ró

ż

nic

ą

mas.

Reakcje, które wymagaj

ą

takich temperatur nazywamy

reakcjami termoj

ą

drowymi

Przykład:

poł

ą

czenie dwóch deuteronów

w j

ą

dro helu









0.6% masy zostaje

zamienione na energi

ę

.

Metoda

wydajniejsza

od

rozszczepiania

j

ą

der

uranu;

dysponujemy

nieograniczonym

ź

ródłem deuteru w wodzie mórz i oceanów.

Przeszkoda









odpychanie kulombowskie









protony trzeba zbli

ż

y

ć

na 2·10

-15

m

Ka

ż

dy proton ma energi

ę

(3/2)kT









energia pary protonów = 3kT.

Ta energia musi zrównowa

ż

y

ć

energi

ę

odpychania elektrostatycznego

Z porównania tych energii otrzymujemy T

2.8·10

9

K.

We wn

ę

trzu gwiazdy wystarcza temperatura o dwa rz

ę

dy wielko

ś

ci ni

ż

sza (rozkład

pr

ę

dko

ś

ci)

Reakcja jest mo

ż

liwa w temperaturze około 5·10

7

K.

H

2

1

R

e

0

2

4

/

πε

background image

11

21

Ź

ródła energii gwiazd

Ź

ródłem energii, które przeciwdziała grawitacyjnemu zapadaniu si

ę

gwiazdy

s

ą

reakcje termoj

ą

drowe.

ci

ś

nienie termiczne (wynik reakcji termoj

ą

drowych) = ci

ś

nienie grawitacyjne

h

g

p

ρ

=

g

g

2

1

=

gR

P

g

ρ

2

1

=

2

R

GM

g

S

=

R

M

G

P

S

g

ρ

2

1

=

p

T

m

kT

P

ρ

=

m

p

- mas

ą

protonu

(masa atomu wodoru

masa protonu)

R

GM

m

kT

S

p

ρ

ρ

2

1

=

kT

m

GM

R

p

S

2

=

R = 7·10

8

m

T

≈≈≈≈

10

7

K

22

Cykl wodorowy

Masa j

ą

dra helu stanowi 99.3% masy czterech protonów



wydziela si

ę

energia

zwi

ą

zana z ró

ż

nic

ą

mas.

Energia wytwarzana przez Sło

ń

ce



w ci

ą

gu sekundy 592 miliony ton wodoru

zamieniaj

ą

si

ę

w 587.9 milionów ton helu.

ż

nica tj. 4.1 miliony ton jest zamieniana na energi

ę

(w ci

ą

gu sekundy). Odpowiada

to mocy około 4·10

26

W.

background image

12

23

ITER – reaktor termoj

ą

drowy w budowie

International Thermonuclear Experimental Reactor

w pobli

ż

u Marsylii, na południu Francji (koszt 10 miliardów €)


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
23 fizyka jadrowa id 30068 Nieznany
23 fizyka jadrowa id 30068 Nieznany
(Fizyka II jądrowa [tryb zgodności])id 1321
(Fizyka II, jądrowa [tryb zgodności])
05 Zas i koszty [tryb zgodnosci Nieznany
3 Sieci komputerowe 23 03 2013 [tryb zgodności]
06 Analiza ryzyka [tryb zgodnos Nieznany
M Panfil MBO i LBO [tryb zgodno Nieznany
5 bryla sztywna [tryb zgodnosci Nieznany
(Technologia DISMO [tryb zgodno Nieznany (2)
(Tkanka nablonkowa [tryb zgodno Nieznany
Bazy Danych cz II [tryb zgodnos Nieznany (2)
Png zaoczne wy [tryb zgodnosci] Nieznany

więcej podobnych podstron