Oddziaływanie dwu przewodników z pr

ą

dem

0 2

0

1

1

2

1

2

2

I

l

I

F

I lB

I l

a

a

µ

µ

π

π





=

=

=









0 1 2

2

I I

F

l

a

µ

π

=

Definicja 1 ampera

Je

ż

eli dwa niesko

ń

czenie długie przewodniki, oddalone od

siebie o 1m przez które płynie pr

ą

d oddziaływaj

ą

na siebie z

sił

ą

2

x

10

-7

na ka

ż

dy metr długo

ś

ci = płynie pr

ą

d 1 A

Moment sił działaj

ą

cych na ramk

ę

z pr

ą

dem

Moment sił działaj

ą

cych na ramk

ę

z pr

ą

dem

BIL

F

F

=

=

3

1

θ

sin

b

BIL

M

⋅

=

( )

sin

sin

M

I Lb B

IS B

θ

θ

=

= ⋅

W przypadku N zwojów :

(

)

sin

M

NIS

B

θ

=

⋅

(

)

sin

M

NIS

B

θ

=

⋅

Moment magnetyczny

NIS n

µ

=

⋅

M

B

µ

= ×

Moment magnetyczny

Dipolowy moment magnetyczny

( )

B

E

p

⋅

−

=

µ

θ

Silnik stałopr

ą

dowy

Zmiana kierunku prądu

Strumie

ń

pola magnetycznego

φ

cos

⋅

⋅

=

Φ

dA

B

d

i

i

d

B dA

Φ = ⋅

A

B dA

Φ =

⋅

∫

i

i

i

B dA

Φ =

⋅

∑

i

i

d

B dA

Prawo Gaussa dla pola
elektrycznego

Prawo Gaussa dla pola
magnetycznego

0

1.

E

Q

E dA

ε ε

Φ =

⋅

=

∫



2.

0

E

B dA

Φ =

⋅

=

∫



Prawa Gaussa

Wyznaczy

ć

strumie

ń

pola magnetycznego przechodz

ą

cego przez ramk

ę

umieszczon

ą

w odległo

ś

ci c od niesko

ń

czenie długiego prostoliniowego

przewodnika z pr

ą

dem (patrz rysunek)

Przykład.

Indukcja elektromagnetyczna – prawo Faradaya

sem

d

E

dt

Φ

= −

Indukowana siła elektromotoryczna w przewodniku

sem

E

dt

= −

Przykład. Ramka wyci

ą

gana jest ze stał

ą

pr

ę

dko

ś

ci

ą

obszaru pola

magnetycznego.

0

( )

t

x LB

Φ = Φ −

L – szeroko

ść

ramki

( )

sem

d

t

dx

E

LB

LBv

dt

dt

Φ

= −

=

=

R

BLv

I

=

R

v

L

B

ILB

F

2

2

1

=

=

2

2 2

B L v

P

Fv

R

=

=

Reguła Lenza

Pr

ą

d indukowany płynie w takim kierunku,

ż

e pole magnetyczne wytworzone

przez ten pr

ą

d przeciwdziała zmianie strumienia pola magnetycznego , która

ten pr

ą

d indukuje.