10 zasada zachowania pędu II

background image

Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki

10-1

Wykład 10

10. Zasada zachowania pędu II

10.1

Układy o zmiennej masie

Dotychczas zajmowaliśmy się układami o stałej masie. Obecnie zajmiemy się ukła-

dami, których masa zmienia się podczas obserwacji.

Przykładem niech będzie rakieta. Wyrzuca ona ze swej dyszy gorący gaz z dużą

prędkością, zmniejszając w ten sposób swoją masę i zwiększając prędkość (rysunek po-
niżej).

Spaliny opuszczają silnik rakiety ze stałą prędkością v

s

względem Ziemi. Prędkość

chwilowa rakiety względem Ziemi jest równa

v, zatem prędkość spalin względem rakie-

ty v

wzg.

jest dana zależnością


v

wzgl

= v

s

v

(10.1)


Jeżeli w pewnym przedziale czasowym dt z rakiety wyrzucona zostaje masa dm

s

z pręd-

kością v

0

to masa rakiety maleje o dm a jej prędkość rośnie o dv, przy czym

t

m

t

m

s

d

d

d

d

=

(10.2)


Obliczmy teraz całkowitą szybkość zmian pędu P układu

t

t

t

spalin

rakiety

d

d

d

d

d

d

p

p

P

+

=

t

m

t

m

t

s

s

d

d

d

)

d(

d

d

v

v

+

=

P

t

m

t

m

t

m

t

s

s

d

d

d

d

d

d

d

d

v

v

v

+

+

=

P

(10.3)


Równanie to uwzględnia fakt, że w przypadku rakiety zmienia się zarówno jej masa jak
i prędkość podczas gdy spaliny są wyrzucane ze stałą prędkością. Zmiana pędu układu
jest zgodnie z II zasadą dynamiki Newtona równa sile zewnętrznej działającej na układ.

dm

s

m

v

v

s

background image

Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki

10-2

Uwzględniając zależności (10.1) i (10.2) możemy przekształcić równanie (10.3) do po-
staci

t

m

t

m

t

s

wzgl

zew

d

d

d

d

d

d

v

v

+

=

=

p

F

(10.4)


Ostatni wyraz w równaniu (10.4) może być interpretowany jako siła wywierana na układ
przez substancję (spaliny), która z niego wylatuje. W przypadku rakiety nosi ona nazwę

siły ciągu

.

Jeżeli ruch rakiety odbywa się w przestrzeni kosmicznej to siły zewnętrzne F

zew

są do zaniedbania i wtedy zmiana pędu rakiety jest równa sile ciągu. Jeżeli jednak ruch
odbywa się w pobliżu Ziemi (np. tuż po starcie) to wówczas F

zew

reprezentuje ciężar

rakiety i siłę oporu atmosfery i trzeba ją uwzględnić. Konstruktorzy rakiet starają się
uzyskać jak największą siłę ciągu aby przezwyciężyć F

zew

. Np. rakieta Saturn 5 o masie

ponad 3 mln kg wytwarzała przy starcie ciąg 40 MN.
Obliczmy siłę ciągu dla rakiety o masie 15000 kg, która po spaleniu paliwa waży 5000
kg. Szybkość spalania paliwa wynosi 150 kg/s, a prędkość wyrzucania gazów względem
rakiety jest równa 1500 m/s.

t

M

F

wzgl

d

d

v

=

więc

F = 1500·150 = 2.25·10

5

N


Zwróćmy uwagę, że początkowo (rakieta z paliwem) siła działająca na rakietę skiero-
wana ku górze jest równa sile ciągu 2.25·10

5

N minus ciężar rakiety (1.5·10

5

N). Po zu-

życiu paliwa wynosi 2.25·10

5

N - 0.5·10

5

N = 1.75·10

5

N.

10.2

Zderzenia

10.2.1 Wstęp

Co rozumiemy poprzez zderzenie?

Siły działające przez krótki czas w porównaniu do czasu obserwacji układu nazy-

wamy

siłami impulsowymi

. Takie siły działają w czasie zderzeń np. uderzenie piłki o

ścianę czy zderzenie kul bilardowych. Ciała w trakcie zderzenia nie muszą się "doty-
kać", a i tak mówimy o zderzeniu np. zderzenie cząstki alfa (

4

He) z jądrem jakiegoś

pierwiastka (np. Au). Wówczas mamy do czynienia z odpychaniem elektrostatycznym.
Pod zderzenia możemy podciągnąć również

reakcje

. Proton w trakcie zderzenia z ją-

drem może wniknąć do niego. Wreszcie możemy rozszerzyć definicję zderzeń o rozpa-
dy cząstek np. cząstka sigma rozpada się na pion i neutron:

Σ = π

-

+ n.

Wszystkie te "zdarzenia" posiadają cechy charakterystyczne dla zderzeń:

można wyraźnie rozróżnić czas "przed zderzeniem" i "po zderzeniu"

prawa zachowania pędu i energii pozwalają zdobyć wiele informacji o procesach na

podstawie tego co "przed zderzeniem" i tego co "po zderzeniu" mimo, że niewiele wie-
my o siłach "podczas" zderzenia.

background image

Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki

10-3

10.2.2 Zderzenia w przestrzeni jednowymiarowej

Wprawdzie często nie znamy sił działających podczas zderzenia ale wiemy, że musi

być spełniona zasada zachowania pędu (siły zewn. = 0), oraz zasada zachowania energii
całkowitej. Wobec tego nawet nie znając szczegółów oddziaływania można w wielu
przypadkach stosując te zasady przewidzieć wynik zderzenia.
Zderzenia klasyfikujemy zwykle na podstawie tego, czy energia kinetyczna jest zacho-
wana podczas zderzenia czy też nie. Jeżeli tak to zderzenie nazywamy

sprężystym

, jeżeli

nie to

niesprężystym

.

Jedyne prawdziwe zderzenia sprężyste (chociaż nie zawsze) to zderzenia między

atomami, jądrami i cząsteczkami elementarnymi. Zderzenia między ciałami są zawsze
w pewnym stopniu niesprężyste chociaż czasami możemy je traktować w przybliżeniu
jako sprężyste. Kiedy dwa ciała po zderzeniu łączą się mówimy, że zderzenie jest

cał-

kowicie niesprężyste

. Np. zderzenie między pociskiem i drewnianym klockiem gdy po-

cisk wbija się w klocek.

Rozpatrzmy teraz zderzenie sprężyste w przestrzeni jednowymiarowej. Wyobraźmy

sobie dwie gładkie nie wirujące kule, poruszające się wzdłuż linii łączącej ich środki.
Masy kul m

1

i m

2

, prędkości przed zderzeniem v

1

i v

2

a po zderzeniu u

1

i u

2

tak jak na

rysunku poniżej.

Z zasady zachowania pędu otrzymujemy

m

1

v

1

+ m

2

v

2

= m

1

u

1

+ m

2

u

2

(10.5)


Ponieważ zderzenie jest sprężyste to energia kinetyczna jest zachowana (zgodnie z defi-
nicją). Otrzymujemy więc

2

2

2

2

2

2

2

2

1

1

2

2

2

2

1

1

u

m

u

m

m

m

+

=

+

v

v

(10.6)


Przepisujemy równanie (10.5) w postaci

m

1

(v

1

- u

1

) = m

2

(u

2

- v

1

)

(10.7)


a równanie (10.6) w postaci

)

(

)

(

2

2

2

2

2

2

1

2

1

1

v

v

=

u

m

u

m

(10.8)

m

1

u

1

m

1

v

1

m

2

u

2

m

2

v

2

background image

Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki

10-4

Dzieląc równanie (10.8) przez równanie (10.7) otrzymamy w wyniku (przy założeniu
v

1

u

1

i v

2

u

2

)

v

1

+ u

1

= v

2

+ u

2

a po uporządkowaniu

v

1

- v

2

= u

2

- u

1

(10.9)


Równanie to mówi nam, że w opisanym zderzeniu względna prędkość zbliżania się czą-
stek przed zderzeniem jest równa względnej prędkości ich oddalania się po zderzeniu.
Mamy do dyspozycji trzy równania (10.7), (10.8) i (10.9), a chcemy znaleźć u

1

i u

2

. Wy-

starczą więc dowolne dwa. Biorąc dwa liniowe równania (10.7) i (10.9) obliczmy

2

2

1

2

1

2

1

2

1

1

2

v

v





+

+





+

=

m

m

m

m

m

m

m

u

(10.10)

oraz

2

2

1

1

2

1

2

1

1

2

2

v

v





+

+





+

=

m

m

m

m

m

m

m

u

(10.11)


Rozpatrzmy kilka interesujących przypadków:

m

1

= m

2

wtedy

u

1

= v

2

oraz

u

2

= v

1

czyli cząstki wymieniły się prędkościami.

v

2

= 0

wtedy

1

2

1

2

1

1

v





+

=

m

m

m

m

u

oraz

1

2

1

1

2

2

v





+

=

m

m

m

u

jeżeli jeszcze dodatkowo m

1

= m

2

wtedy

u

1

= 0

oraz

u

2

= v

1

(wymiana prędkości)

natomiast gdy m

2

>> m

1

to wtedy:

u

1

v

1

oraz

u

2

0

Taka sytuacja zachodzi np. przy zderzeniu cząstki lekkiej z bardzo ciężką (spoczywają-
cą) np. piłka uderza o ścianę.

wreszcie sytuacja odwrotna m

2

<< m

1

.

Wtedy

u

1

v

1

oraz

u

2

2v

1

.

Prędkość cząstki ciężkiej (padającej) prawie się nie zmienia.
Np. Neutrony w reaktorze muszą być spowalniane aby podtrzymać proces rozszczepie-
nia. W tym celu zderzamy je z sprężyście z jądrami (spoczywającymi) spowalniacza.
Gdyby w spowalniaczu były ciężkie jądra to neutrony zderzając się "odbijałyby" się nie

background image

Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki

10-5

tracąc nic z prędkości. Gdyby natomiast spowalniaczem były cząstki lekkie np. elektro-
ny to neutrony poruszałyby się wśród nich praktycznie bez zmiany prędkości. Zatem
trzeba wybrać moderator (spowalniacz) o masie jąder porównywalnej z masą neutro-
nów.

Przy zderzeniach

niesprężystych

energia kinetyczna nie jest zachowana.

Różnica pomiędzy energią kinetyczną początkową i końcową przechodzi np. w ciepło
lub energię potencjalną deformacji.

Przykład 1

Jaką część swej energii kinetycznej traci neutron (m

1

) w zderzeniu centralnym z jądrem

atomowym (m

2

) będącym w spoczynku?

Początkowa energia kinetyczna:

2

2

1

1

1

v

m

E

k

=

Końcowa energia kinetyczna:

2

2

1

1

2

u

m

E

k

=

Względne zmniejszenie energii kinetycznej:

2

1

2

1

2

1

2

1

2

1

1

2

1

1

v

v

v

u

u

E

E

E

k

k

k

=

=


Ponieważ dla takiego zderzenia:

1

2

1

2

1

1

v





+

=

m

m

m

m

u

więc

2

2

1

2

1

2

2

1

2

1

1

2

1

)

(

4

1

m

m

m

m

m

m

m

m

E

E

E

k

k

k

+

=





+

=

dla ołowiu m

2

= 206 m

1

więc

%)

2

(

02

.

0

1

2

1

=

k

k

k

E

E

E

dla węgla m

2

= 12 m

1

więc

%)

28

(

8

2

.

0

1

2

1

=

k

k

k

E

E

E

dla wodoru m

2

= m

1

więc

%)

100

(

1

1

2

1

=

k

k

k

E

E

E

Wyniki te wyjaśniają dlaczego parafina, która jest bogata w wodór jest dobrym spowal-
niaczem (a nie ołów).

Przykład 2

Wahadło balistyczne.
Służy do pomiaru prędkości pocisków. Składa się z bloku drewnianego o masie M, wi-
szącego na dwóch sznurach (rysunek). Pocisk o masie m, mający prędkość poziomą v,
wbija się w drewno i zatrzymuje w nim. Po zderzeniu wahadło (tzn. blok z tkwiącym w
nim pociskiem) wychyla się i podnosi na maksymalną wysokość h.
Z zasady zachowania pędu otrzymujemy

background image

Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki

10-6

mv = (m + M)u

Z zasady zachowania energii (po zderzeniu):

(1/2)(m+M)u

2

= (m + M)gh


Po rozwiązaniu tych dwóch równań otrzymujemy:

gh

m

M

m

2

+

=

v


Wystarczy więc zmierzyć wysokość h oraz masy m i M aby móc wyznaczyć prędkość
pocisku v.

Na zakończenie sprawdźmy jaka część początkowej energii zostaje zachowana w

tym zderzeniu. W tym celu obliczamy stosunek energii kinetycznej układu klocek – po-
cisk, zaraz po zderzeniu, do energii kinetycznej pocisku przed zderzeniem. Otrzymuje-
my

M

m

m

gh

m

M

m

m

gh

M

m

m

u

M

m

+

=

 +

+

=

+

2

2

1

)

(

2

1

)

(

2

1

2

2

2

v


Dla typowej masy pocisku m = 5 g i klocka o masie M = 2 kg otrzymujemy stosunek
m/(m+M)

0.025. Oznacza to, że zachowane zostaje tylko 0.25% początkowej energii

kinetycznej, a 99.75% ulega zmianie w inne formy energii.

m v

M

h


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
10 Zasada zachowania pędu II
Zasada zachowania pędu II
09 Zasada zachowania pedu (10)
ZASADA ZACHOWANIA PĘDU, STUDIA, SEMESTR I, Mechanika, Mechanika Wyklady, Mechanika net
09 Zasada zachowania pędu Iid 8057
09 zasada zachowania pędu
lista 06 zasada zachowania pędu
pawlikowski, fizyka, praca i energia; zasada zachowania pędu
zasada zachowania pędu, studia, fizyka
zasada zachowania pedu, studia, fizyka

więcej podobnych podstron