ĆWICZENIE NR 5.
POMIAR PRĘŻNOŚCI PARY NASYCONEJ CIECZY.
Przedmiotem ćwiczenia jest pomiar prężności pary nasyconej cieczy, tzn. ciśnienia panującego w układzie, w którym ciecz i para tej samej substancji współistnieją w stanie równowagi.
1.Wyniki pomiarów:
Temperatura otoczenia : 25°C
Ciśnienie atmosferyczne : 759,2 mmHg
Temperatura |
Temperatura |
Wysokość słupa rtęci Poziom h1 [mmHg] Poziom h2 [mmHg] Różnica poziomów ∆h [mmHg] |
||
50,0 |
323,0 |
540 |
190 |
350 |
47,7 |
320,7 |
549 |
183 |
366 |
45,0 |
318,0 |
578 |
158 |
420 |
42,2 |
315,2 |
602 |
135 |
467 |
39,3 |
312,3 |
622 |
114 |
508 |
36,6 |
309,6 |
638 |
100 |
538 |
31,7 |
304,7 |
662 |
79 |
583 |
28,3 |
301,3 |
677 |
65 |
612 |
25,7 |
298,7 |
688 |
58 |
630 |
2.Wykonanie obliczeń:
Wartości prężności pary nasyconej dla poszczególnych pomiarów obliczamy korzystając ze wzorów :
p =patm - ∆h ∆h= h2- h1
patm - ciśnienie atmosferyczne (w mmHg)
h1, h2 - poziomy rtęci w manometrze dla każdego pomiaru (w mm Hg)
Ciśnienie atmosferyczne [mmHg] |
Różnica poziomów [mmHg] |
Ciśnienie pary nasyconej [mmHg] |
|
350 |
409,2 |
|
366 |
393,2 |
|
420 |
339,2 |
|
467 |
292,2 |
759,2 |
508 |
251,2 |
|
538 |
221,2 |
|
583 |
176,2 |
|
612 |
147,2 |
|
630 |
129,2 |
3.Wyznaczanie zależności funkcyjnych:
p = f (T) |
|
Dane z tablic Landolta - Bornsteina |
||||
t [°C] |
t [K] |
p [mmHg] |
|
ln p |
t [°C] |
p [mmHg] |
50,0 |
323,0 |
409,2 |
0,00310 |
6,014 |
50 |
406,00 |
47,7 |
320,7 |
393,2 |
0,00312 |
5,974 |
40 |
260,50 |
45,0 |
318,0 |
339,2 |
0,00314 |
5,827 |
30 |
100,00 |
42,2 |
315,2 |
292,2 |
0,00317 |
5,677 |
20 |
96,00 |
39,3 |
312,3 |
251,2 |
0,00320 |
5,526 |
10 |
54,70 |
36,6 |
309,6 |
221,2 |
0,00323 |
5,399 |
0 |
29,60 |
31,7 |
304,7 |
176,2 |
0,00328 |
5,172 |
|
|
28,3 |
301,3 |
147,2 |
0,00332 |
4,992 |
|
|
25,7 |
298,7 |
129,2 |
0,00335 |
4,861 |
|
|
Wykres funkcji :
p= f(t)
Zależność ta, nie jest zależnością dającą się przedstawić w sposób ścisły za pomocą wykresu funkcji liniowej, zwłaszcza dla szerokiego zakresu temperatur. Dla wąskiego zakresu temperatur możemy z dobrym przybliżeniem przyjąć liniową zależność prężności par cieczy od tej temperatury.
|
x= t [°C] |
y= p [mmHg] |
x2 |
y2 |
xy |
1. |
50,0 |
409,2 |
2500,0 |
167444,64 |
20460 |
2. |
47,7 |
393,2 |
2275,3 |
154606,24 |
18755,64 |
3. |
45,0 |
339,2 |
2025,0 |
115056,64 |
15264 |
4. |
42,2 |
292,2 |
1780,8 |
85380,84 |
12330,84 |
5. |
39,3 |
251,2 |
1544,5 |
63101,44 |
9872,16 |
6. |
36,6 |
221,2 |
1339,6 |
48929,44 |
8095,92 |
7. |
31,7 |
176,2 |
1004,9 |
31046,44 |
5585,54 |
8. |
28,3 |
147,2 |
800,9 |
21667,84 |
4165,76 |
9. |
25,7 |
129,2 |
660,5 |
16692,64 |
3320,44 |
|
346,5 |
2358,8 |
13931,5 |
5563937,44 |
97850,3 |
Wykresem funkcji jest linia prosta o równaniu
y= 11,9 ∙t -196,14
Dokładniej zależność prężności pary nasyconej od temperatury przedstawia
( →wykres p =f(t) ) o równaniu kwadratowym:
y= 0,2479x2-6,8294x + 141,26
Wykres funkcji:
lnp=f
Zależność logarytmu z prężności par cieczy od odwrotności temperatury bezwzględnej jest linią prostą dla szerokich przedziałów temperatur.
|
|
y=lnp |
x2 |
y2 |
xy |
1. |
0,0031 |
6,014 |
0,000010 |
36,168 |
0,01864 |
2. |
0,00312 |
5,974 |
0,000010 |
35,689 |
0,01864 |
3. |
0,00314 |
5,827 |
0,000010 |
33,954 |
0,01830 |
4. |
0,00317 |
5,677 |
0,000010 |
32,228 |
0,01800 |
5. |
0,0032 |
5,526 |
0,000010 |
30,537 |
0,01768 |
6. |
0,00323 |
5,398 |
0,000010 |
29,138 |
0,01744 |
7. |
0,00328 |
5,172 |
0,000011 |
26,750 |
0,01696 |
8. |
0,00332 |
4,992 |
0,000011 |
24,920 |
0,01657 |
9. |
0,00335 |
1,861 |
0,000011 |
3,463 |
0,00623 |
|
0,02891 |
46,441 |
0,000093 |
252,847 |
0,14847 |
Wykresem jest prosta o równaniu:
Zależność logarytmu z prężności par cieczy od odwrotności temperatury bezwzględnej przedstawia ( →wykres lnp =f
)
4.Obliczanie ciepła parowania
Ciepło parowania obliczamy z poniższego równania, będącego szczególnym przypadkiem ogólnego równania Claussiusa -Clapeyrona,przy założeniach upraszczających
Lp stałe w rozważanym przedziale temperatur
Vp - Vc = Vp
Pary badanej cieczy spełniają równanie stanu gazu doskonałego:
Otrzymujemy wyrażenie:
podstawiając do powyższego równania współczynnik kierunkowy prostej:
otrzymujemy równość, z której obliczamy molowe ciepło parowania cieczy w badanym przez nas zakresie temperatur:
Dane literaturowe:
Błąd względny wyznaczenia molowego ciepła parowania Lp:
5.Obliczanie normalnej temperatury wrzenia:
Posługując się równaniem
obliczam normalną temperaturę wrzenia cieczy:
Dane literaturowe: 64,51°C
Błąd względny wyznaczonej normalnej temperatury wrzenia:
6.Czynniki mające największy wpływ na błędy wyznaczonych wartości Lp i tw :
nie do końca ustalona temperatura cieczy w kolbce izoteniskopu - po wyrównaniu poziomów cieczy w U-rurce, w trakcie odczytu poziomów rtęci prężność par mogła się nieco zmienić w wyniku czego odczytana wartość nie była rzeczywistą prężnością pary nasyconej,
niedokładne wyrównanie poziomów cieczy w U-rurce,
błąd odczytu poziomów rtęci na manometrze
Anna Łukaszewska
TECHNOLOGIA CHEMICZNA