Cel ćwiczenia

Celem tego ćwiczenia było wyznaczenie doświadczalne współczynnika oporu liniowego λ w przewodzie gładkim o przekroju kołowym oraz porównanie z wynikami otrzymanymi z obliczeń tego współczynnika.

Schemat stanowiska

Rys. 1. Schemat stanowiska pomiarowego Przykładowe obliczenia

Rzeczywisty strumień objętości

ଷ

ଷ

௩௥ = 0,9 ∗ ௩ଵ + ௩ଶ

= 0,9 ∗ (2500 + 2500) = 4500

= 0,00125

ℎ

Ciśnienie nasycenia pary wodnej

଻଼ଶଵ,ହସଵ

଴,଴ଵ଴ଶ଼்ି

ା଼ଶ,଼଺ହ଺଼

்

௦ = 9,8065 ∗ 10ହ

ଵଵ,ସ଼଻଻଺

଻଼ଶଵ,ହସଵ

଴,଴ଵ଴ଶ଼∗ଶଽସ,ଶ଺ି

ା଼ଶ,଼଺ହ଺଼

ଶଽସ,ଶ଺

= 9,8065 ∗ 10ହ

= 2451,64

294,26ଵଵ,ସ଼଻଻଺

Gęstość powietrza w warunkach wzorcowania manometru

100000

௪ = =

= 1,184

287,1 ∗ 294,26

ଷ

Gęstość powietrza w warunkach wykonywania pomiarów 0,622

0,622 ∗ 0,63 ∗ 2451,64

1 +

௦

1 +

1

−

1

100000 − 0,4 ∗ 2451,64 100000

=

௦

∗

∗

௦

=

0,4 ∗ 2451,61

௦

1 +

287,1

294,26

−

1 +

௦

100000 − 0,4 ∗ 2451,64

= 1,192 ଷ

Dynamiczny współczynnik lepkości ଷ/ଶ

ଷ/ଶ

273 +

273 + 112

=

294,26

଴

= 17,08 ∗ 10ି଺

+ 273

294,26 + 112

273

= 18,11 ∗ 10ି଺

Liczba Reynoldsa

4௩௥௪

4 ∗ 0,00125√1,184 ∗ 1,192

=

=

= 14163

∗ 0,00737 ∗ 18,11 ∗ 10ି଺

Współczynnik oporu liniowego dla ruchu laminarnego

64

64

ଵ = =

= 0,028

2266

Współczynnik oporu liniowego-formuła Blasiusa

0,3164

0,3164

ଶ =

=

= 0,029

√ర

√ర14163

Współczynnik oporu liniowego-formuła Burki

0,21

0,21

ଷ =

=

= 0,028

଴,ଶଵ

14163଴,ଶଵ

Współczynnik oporu liniowego wyznaczony doświadczalnie

ଶ ଶ 2 −

௠

ℎଵଶ

ସ = ௠

Δ 4

௩௥

௪

ଶ

0,00737

0,00737ଶ

2

= 1000 ∗ 9,81 ∗ 0,177 ∗

∗

∗

0,737

4 ∗ 0,00125

1,184

100000 − 1000 ∗ 9,81 ∗ 1,125

∗

= 0,3

100000

Tabela wyników

Lp

Δz

h1

h2

h12

qv1

qv2

qvr

Re

λ1

λ2

λ3

λ4

-

mmH20

mmH20

mmH20

mH20

l/h

l/h

dm3/s

-

-

-

-

-

1

196

499

738

1,237

2650

2650

1,32

15013

-

0,029

0,028

0,030

2

177

452

673

1,125

2500

2500

1,25

14163

-

0,029

0,028

0,030

3

142

382

580

0,962

2250

2250

1,12

12747

-

0,030

0,029

0,031

4

117

319

492

0,811

2000

2000

1

11330

-

0,031

0,030

0,032

5

78

522

777

1,299

3200

-

0,8

9064

-

0,032

0,031

0,032

6

71

484

725

1,209

3000

-

0,75

8498

-

0,033

0,031

0,034

7

61

424

643

1,067

2750

-

0,68

7789

-

0,034

0,032

0,035

8

53

371

572

0,943

2500

-

0,62

7081

-

0,034

0,033

0,037

9

43

318

497

0,815

2250

-

0,56

6373

-

0,035

0,033

0,038

10

35

262

424

0,686

2000

-

0,5

5665

-

0,036

0,034

0,039

11

14

122

236

0,358

1250

-

0,31

3540

-

0,041

0,037

0,042

12

6

88

184

0,272

1000

-

0,25

2832

-

0,043

0,040

0,043

13

4

64

154

0,218

800

-

0,2

2266

0,028

-

-

0,029

14

2

47

126

0,173

600

-

0,15

1699

0,038

-

-

0,039

15

1

34

105

0,139

400

-

0,1

1133

0,056

-

-

0,058

Wykres

7

6

5

4

λ

pomiary

2 01 3

64/Re

Burki

2

Blasius

1

0

1

2

4

6

8

9

13

15

10-3 Re

Rys. 2. Wykres zależności współczynnika oporu liniowego od liczby Reynoldsa Wnioski

Jak można zaobserwować na powyższym wykresie, w przepływie turbulentnym współczynnik oporu liniowego maleje wraz ze wzrostem liczby Reynoldsa. Tak samo dzieje się w przepływie laminarnym. Z tego wykresu można także wywnioskować, że rura, w której przepływa płyn, jest hydraulicznie gładka, ponieważ wyniki doświadczalnych pomiarów znajdują się w pobliżu krzywej Blasiusa. Jak wynika z przeprowadzonych pomiarów straty ciśnienia są najmniejsze w przepływie laminarnym.