2MOJ63, Rok akademicki 1994/95


Rok akademicki 1996/97

Laboratorium z fizyki

Nr ćwiczenia: 63

Procesy fizyczne w lampach elektronowych

Elektronika

telekomunikacja

Grupa: E.02

Tomasz Król

Data wykonania

Ocena

Data zaliczenia

Podpis

27.02.1997

T

S

1.Zasada pomiaru

Celem ćwiczenia jest zbadanie zależności natężenia prądu emisji termoelektrycznej od temperatury katody i wyznaczenie pracy wyjścia elektronu z metalu metodą krzywych Richardsona.

Zjawisko emisji termoelektrycznej polega na tym ,iż w określonej dla danego metalu temperaturze zw. temperaturą termoemisji energia kinetyczna elektronów swobodnych jest większa od tzw. pracy wyjścia i zaczynają opuszczać powierzchnię metalu. Temp. termoemisji jest z reguły dość wysoka np. dla wolframu wynosi 1800°C , dla baru, strontu ,cezu ok. 600°C. Zjawisko emisji termoelektrycznej wygodnie jest zbadać przy pomocy lampy elektronowej (w doświadczeniu wykorzystano AZ-1) w której katodą jest najczęściej drucik metalowy nagrzewany do wysokiej temp. za pomocą prądu, a anoda jest cylindrem otaczającym katodę i wychwytującym emitowane przez nią elektrony. Teoria kwantowa zjawiska termoelektrycznego pozwala na obliczenie wartości prądu nasycenia jN(wielkość wyrażająca prąd termoelektryczny z jednostki powierzchni emitującego układu) wg. wzoru Richardsona - Duschmana

gdzie : B - stała emisyjna zależna od czystości metalu i stanu jego powierzchni

T - temperatura bezwzględna w stopniach Kelvina

k - stała Boltzmana ; W - praca wyjścia

jN - gęstość prądu nasycenia , ; IN - natężenie prądu nasycenia

SK - powierzchnia katody

Tak więc mierząc prąd nasycenia IN oraz znając temperaturę katody T można znaleźć pracę wyjścia.

Temperaturę katody wyznaczamy w oparciu o prawo Stefana - Boltzmana. Moc wypromieniowana przez jednostkę powierzchni katody o temp T wynosi:

gdzie : σ - stała

ε - emisyjność całkowita równa 0,5 dla katody lampy AZ-1

Przyjmując ,że w przybliżeniu cała pobierana przez katodę moc zużywa się na promieniowanie, otrzymujemy PŻ = Pe i podstawiając do poprzednich wzorów

; gdzie : PŻ - tzw. moc właściwa katody czyli moc żarzenia przypadająca na jednostkę powierzchni katody

2.Schemat układu pomiarowego

mA +

Zasilacz anodowy

-

V

Zasilacz

Ocena dokładności pojedynczych pomiarów

W doświadczeniu stosowano urządzenia:

- amperomierz (K = 0.5 ; Zakresy odpowiednio 7,5 mA , 15 mA oraz 30 mA)

- woltomierz (K = 0,5 ; Z = 3V)

- Zasilacz anodowy ZS 1;

- Zasilacz katodowy ZT 980-3M regulowany : Za błąd wartości prądu żarzenia uzyskanego na zasilaczu regulowanym przyjąłem pół najmniejszej podziałki na regulatorze czyli 0,005A

Błąd pomiaru amperomierzem i woltomierzem obliczyłem ze wzoru

przy czym: K - klasa miernika,

Z - zakres na którym mierzono

ΔX - błąd miernika

Błąd amperomierza odpowiednio dla zakresów :

7,5mA - ΔI = 0,0375mA

15mA - ΔI = 0,075mA

30mA - ΔI = 0,15mA

Błąd woltomierza ΔU = 0,015V

4.Tabele pomiarowe

Tabela nr 1

UA=150 V

Lp.

IŻ ± ΔIŻ

[A]

UŻ ± ΔUŻ

[V]

IN ± ΔIN

[mA]

1

0,54 ± 0,005

1,15 ± 0,015

0,1 ± 0,0375

2

0,56 ± 0,005

1,25 ± 0,015

0,2 ± 0,0375

3

0,58 ± 0,005

1,35 ± 0,015

0,4 ± 0,0375

4

0,60 ± 0,005

1,45 ± 0,015

1,3 ± 0,0375

5

0,62 ± 0,005

1,55 ± 0,015

1,9 ± 0,0375

6

0,64 ± 0,005

1,65 ± 0,015

3 ± 0,0375

7

0,66 ± 0,005

1,75 ± 0,015

4,7 ± 0,0375

8

0,68 ± 0,005

1,85 ± 0,015

7,1 ± 0,0375

9

0,70 ± 0,005

2 ± 0,015

12,5 ± 0,075

10

0,72 ± 0,005

2,1 ± 0,015

17 ± 0,15

11

0,74 ± 0,005

2,2 ± 0,015

22 ± 0,15

Tabela nr 2

Lp.

PŻ ± ΔPŻ

[W]

T

[K]

T-1 ± ΔT-1

[10-5 *K-1]

jN ± ΔjN

[mA∗cm-2]

ln jN ± Δ ln jN

1

0,621 ± 0,014

684,124

146,2 ± 0,8

0,1 ± 0,038

-2,303 ± 0,38

2

0,7 ± 0,015

704,914

141,9 ± 0,8

0,2 ± 0,038

-1,609 ± 0,19

3

0,783 ± 0,015

724,94

137,9 ± 0,7

0,4 ± 0,038

-0,916 ± 0,095

4

0,87 ± 0,016

744,289

132,2 ± 0,6

1,3 ± 0,038

0,262 ± 0,029

5

0,961 ± 0,017

763,032

129,1 ± 0,6

1,9 ± 0,038

0,614 ± 0,02

6

1,096 ± 0,018

788,523

126,8 ± 0,5

3 ± 0,038

1,099 ± 0,013

7

1,155 ± 0,019

798,927

125,2 ± 0,5

4,7 ± 0,038

1,548 ± 0,008

8

1,258 ± 0,019

816,172

122,5 ± 0,5

7,1 ± 0,038

1,96 ± 0,005

9

1,4 ± 0,02

838,289

119,3 ± 0,4

12,5 ± 0,075

2,526 ± 0,006

10

1,512 ± 0,021

854,574

117 ± 0,4

17 ± 0,15

2,833 ± 0,009

11

1,628 ± 0,022

870,513

114,9 ± 0,4

22 ± 0,15

3,091 ± 0,007

Przykładowe obliczenia wyników pomiarów wielkości złożonej

Przykładowe obliczenie mocy właściwej katody której powierzchnia SK=1cm2

dla pomiaru pierwszego

Obliczenie temperatury dla pierwszego pomiaru przy ε=0,5

Z wyżej pokazanego wykresu odczytuje wartości tgα:

, i tak: tg α1=19398 K-1

tg α2=15674 K-1

więc tg α=17536 K-1

Rachunek błędów

Błąd obliczenia mocy właściwej katody obliczyłem metodą różniczki logarytmicznej (prostszą w tym przypadku)

a ponieważ δSK=0 (wynik narzucono)

dla pierwszego pomiaru

Błąd obliczenia wartości temperatury katody wyznaczyłem metodą różniczki logarytmicznej

a ponieważ Δε oraz Δσ równe są zero

natomiast

dla pomiaru pierwszego

Błąd wyznaczenia gęstości prądu nasycenia jest równy błędowi miliamperomierza gdyż wartość jN równa jest wartości IN.

Błąd obliczenia logarytmu naturalnego obliczyłem metodą różniczki zupełnej

Błąd nachylenia prostej na wykresie ln jn = f ( 1/T ) - Δtgα:

Δtgαi = wartość średnia tgα - tgαi

/Δtg α/=0,5*/tgα1-tgα2/

Δtgα = ± 3724 K-1

Błąd ΔW :

ΔW = 5,1*10-20J

Zestawienie wyników pomiarów

Lp.

PŻ ± ΔPŻ

[W]

T

[K]

T-1 ± ΔT-1

[10-5 *K-1]

jN ± ΔjN

[mA∗cm-2]

ln jN ± Δ ln jN

1

0,62 ± 0,01

684,12

146,2 ± 0,8

0,1 ± 0,04

-2,3 ± 0,4

2

0,70 ± 0,02

704,91

141,9 ± 0,8

0,2 ± 0,04

-1,6 ± 0,2

3

0,78 ± 0,02

724,94

137,9 ± 0,7

0,4 ± 0,04

-0,9 ± 0,1

4

0,87 ± 0,02

744,29

132,2 ± 0,6

1,3 ± 0,04

0,3 ± 0,01

5

0,96 ± 0,02

763,03

129,1 ± 0,6

1,9 ± 0,04

0,6 ± 0,02

6

1,10 ± 0,02

788,52

126,8 ± 0,5

3 ± 0,04

1,1 ± 0,01

7

1,16 ± 0,02

798,93

125,2 ± 0,5

4,7 ± 0,04

1,5 ± 0,01

8

1,26 ± 0,02

816,17

122,5 ± 0,5

7,1 ± 0,04

1,9 ± 0,01

9

1,40 ± 0,02

838,29

119,3 ± 0,4

12,5 ± 0,08

2,5± 0,01

10

1,51 ± 0,02

854,57

117,0 ± 0,4

17 ± 0,15

2,8 ± 0,01

11

1,63 ± 0,02

870,51

114,9 ± 0,4

22 ± 0,15

3,1 ± 0,01

Praca wyjścia wyliczyłem ze wzoru W = k tg α gdzie k - stała Boltzmana równa 1,38054*10-23JK-1

tgα - tangens kąta nachylenia zależności

ln jN = f (1/T) wyznaczony z wykresu

W = 24209 * 10-23 J a ponieważ 1J = 6,242*1018eV

W= 1,51 eV

Błąd wyznaczenia pracy wyjścia wynikły z błędu wyznaczenia tgα

ΔW = 5,1 * 10-20 J = 0,32 eV

Uwagi i wnioski

Zarówno charakterystyka charakterystyki zależności gęstości prądu mocy żarzenia jak i prądu żarzenia przedstawiają kształtem parabolę (proporcjonalność mocy do prądu). Błędy jn są bardzo małe, ponieważ zależą wyłącznie od niedokładności miliamperomierza (kl.0,5) - wartość Sk jest stała. Duża dokładność miernika powoduje także małe błędy Δlnjn. Liniowa zależność lnjn = f(1/T) pokazuje nam wartość pracy wyjścia

W = (2,42 ± 0,51)*10-19 J = (1,51 ± 0,32)eV



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
LABO7, Rok akademicki 1994/95
51 Ładunek Właściwy Elektronu, Cw 51 , Rok akademicki 1994/95
KOCIO, Rok akademicki 1994/95
FOGNIWO2, Rok akademicki 1994/95
2MOJ71, Rok akademicki 1994/95
2MOJ72, Rok akademicki 1994/95
2MOJ72, Rok akademicki 1994/95
C2, Rok akademicki 1994/95
LABO50, Rok akademicki 1994/95
LABO47, Rok akademicki 1994/95
DOSW2, Rok akademicki 1994/95
POL MAGN, Rok akademicki 1994/95
WAHADLO3 2, Rok akademicki 1994/95
2MOJ65, Rok akademicki 1994/95
47.Charakterystyka fotoogniwa, Rok akademicki 1994/95
C50-ZM~1, Rok akademicki 1994/95

więcej podobnych podstron