Nr ćwicz. 104 |
Data: 14.06.11 |
Hubert Jur |
Wydział Technologii Chemicznej |
Semestr: II |
Grupa: 2
|
Prowadzący: dr Tadeusz Wesołek
|
Przygotowanie: |
Wykonanie: |
Ocena ostat.: |
Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu
metodą badania przesunięcia fazowego
Wstęp teoretyczny
Rozchodzenie się dźwięku odbywa się w postaci fali mechanicznej i może mieć miejsce tylko w ośrodku sprężystym. Jeżeli pewien element ośrodka, którego cząstki są ze sobą wzajemnie związane, pobudzimy do drgań, wówczas energia drgań tego elementu będzie przekazywana do punktów sąsiednich i wywoła w nich drgania. Proces rozchodzenia się drgań nazywamy falą . Charakter fali rozchodzącej się w ośrodku zależy od jego właściwości sprężystych. Najczęściej spotykanym ruchem drgającym jest ruch harmoniczny, w którym wychylenie y zmienia się w czasie t wg. równania:
gdzie: A-amplituda, ω-częstość kołowa, - faza początkowa
Faza początkowa określa stan ruchu w chwili t=0 i jest obierana w dowolny sposób. Jeżeli fala biegnie w kierunku osi x , wówczas kolejne punkty ośrodka pobudzane są do drgań i osiągają tę samą fazę z pewnym opóźnieniem. Prędkość przesuwania się wychylenia(zaburzenia)o stałej fazie jest prędkością rozchodzenia się fali.
Wychylenie y dowolnej cząstki w chwili t, w odległości x od źródła drgań opisane jest funkcją falową :
gdzie: ω- częstość kołowa ; - liczba falowa,
- długość fali, - faza w punkcie x=0 i w chwili t=0.
Równanie fali jest podwójnie okresowe: względem czasu i przestrzeni. Przy ustalonej wartości x opisuje ono drgania cząstki wokół położenia równowagi - drgania te są periodyczne z okresem T. Ustalając w poprzednim równaniu czas otrzymujemy zależność wychylenia cząstek od ich położenia w określonej chwili - zależność ta przedstawia kształt fali. Odległość między najbliższymi punktami posiadającymi tę samą fazę nazywamy długością fali.
Związek między długością i okresem jest prędkością fali:
Prędkość fali w powietrzu
Ogólne wyrażenie określające prędkość rozchodzenia się fal podłużnych w ośrodku ciągłym ma postać:
gdzie: E- moduł Younga ośrodka, - jego gęstość.
Przekształcając podstawową postać prawa Hook'a możemy napisać: (1)
gdzie oznaczają różniczkowe zmiany ciśnienia i objętości gazu o objętości V
Drgania dźwiękowe zachodzą tak szybko, że ściskanie i rozrzedzanie gazu można uważać za procesy adiabatyczne, wobec czego zmiana stanu gazu zachodzi zgodnie ze wzorem Poissona:
gdzie - jest stosunkiem ciepła właściwego przy stałym ciśnieniu do ciepła właściwego przy stałej objętości.
Różniczkując powyższy wzór otrzymujemy:
Podstawiając uzyskaną wartość do równania (2), a następnie uwzględniając otrzymaną w ten sposób postać modułu Younga w równaniu (1), wyrażamy prędkość fali podłużnej wzorem:
Stosując równanie stanu gazu doskonałego we wzorze na gęstość otrzymamy:
gdzie: n - ilość moli gazu, R - stała gazowa, T - temperatura.
n można wyrazić jako stosunek całej masy gazu m do masy 1 mola μ : n = m / μ.
Uwzględniają powyższe w ostatnim równaniu wstawiamy do równania (3) i otrzymujemy wzór określający prędkość dźwięku w zależności od rodzaju gazu i temperatury:
Wyniki
1. częstotliwość 6586 Hz
L [m] |
Λ [m] |
V [m/s] |
0,045 |
- |
- |
0,103 |
0,058 |
381,988 |
0,154 |
0,051 |
335,886 |
0,204 |
0,050 |
329,300 |
0,262 |
0,058 |
381,988 |
2. Częstotliwość 7550 Hz
L [m] |
Λ [m] |
V [m/s] |
0,034 |
- |
- |
0,084 |
0,050 |
377,500 |
0,132 |
0,048 |
362,400 |
0,174 |
0,042 |
317,100 |
0,220 |
0,046 |
347,300 |
3. Częstotliwość 8085 Hz
L [m] |
Λ [m] |
V [m/s] |
0,037 |
- |
- |
0,083 |
0,046 |
371,910 |
0,126 |
0,043 |
347,655 |
0,172 |
0,046 |
371,910 |
0,216 |
0,044 |
355,740 |
4. Częstotliwość 9071 Hz
L [m] |
Λ [m] |
V [m/s] |
0,051 |
- |
- |
0,090 |
0,039 |
353,769 |
0,130 |
0,040 |
362,840 |
0,169 |
0,039 |
353,769 |
0,209 |
0,040 |
362,840 |
5. Częstotliwość 11050 Hz
L [m] |
Λ [m] |
V [m/s] |
0,031 |
- |
- |
0,066 |
0,035 |
386,750 |
0,099 |
0,033 |
364,650 |
0,130 |
0,031 |
342,550 |
0,163 |
0,033 |
364,650 |
Obliczenia
Średnia prędkość dźwięku wynikająca z pomiarów wynosi:
Vśr=359[m/s]
Vśr=22[m/s]
Obliczenia ze wzoru
Przyjmuję:
[m/s]
Wnioski
Otrzymane wyniki są zbliżone do realnej wartości prędkości dźwięku w powietrzu atmosferycznym. Niewielka różnica w otrzymanych wartościach spowodowana jest błędem pomiarowym.
- 3 -