AKTUALNY SCHEMAT STANOWISKA.
WZORY WYJŚCIOWE.
Równanie Bernoulliego:
$$\frac{p}{\text{ρg}} + z + \frac{u^{2}}{2g} = const$$
Równanie ciągłości przepływu:
qv = u • A
Pole przekroju strugi:
Ac = χ • A2
Średnice w poszczególnych przekrojach zwężki:
$$d_{x} = D - \frac{D - d}{l}x$$
WZORY WYNIKOWE.
Współczynnik kontrakcji:
$$\chi = \left( 1 + \frac{h_{2}}{\frac{8q_{v}}{\pi^{2}d^{4}g}} \right)^{- \frac{1}{2}}$$
Wysokość ciśnienia dla punktu x:
$$h_{x} = h_{1} + \left( \frac{4q_{v}}{\pi D^{2}} \right)^{2}\frac{1}{2g}\left\lbrack 1 - \frac{1}{\left( 1 - \left( 1 - \frac{d}{D} \right)\frac{x}{l} \right)^{4}} \right\rbrack$$
TABELE POMIAROWE
Zmierzone wysokości ciśnień w poszczególnych przekrojach i strumień objętości
qv |
h0 |
h1 |
h3 |
h4 |
h2 |
h5 |
---|---|---|---|---|---|---|
$$\frac{m^{3}}{s}$$ |
m |
m |
m |
m |
m |
m |
45•10−5 | 0,837 | 0,819 | 0,784 | 0,565 | 0,077 | 0,21 |
h6 |
h7 |
h8 |
h9 |
h10 |
h11 |
h12 |
m |
m |
m |
m |
m |
m |
m |
0,423 | 0,536 | 0,608 | 0,65 | 0,68 | 0,706 | 0,711 |
Teoretyczne wysokości ciśnień (bez uwzględnienia strat)
Konfuzor |
---|
𝐿𝑝. |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
Dyfuzor |
---|
L.p. |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
7 |
8 |
9 |
10 |
11 |
PRZYKŁADOWE OBLICZENIA.
Teoretyczna wysokość ciśnienia (dla x/l=0,4):
$$h_{x} = h_{1} + \left( \frac{4q_{v}}{\pi D^{2}} \right)^{2}\frac{1}{2g}\left\lbrack 1 - \frac{1}{\left( 1 - \left( 1 - \frac{d}{D} \right)\frac{x}{l} \right)^{4}} \right\rbrack$$
$$h_{0,4} = 0,819 + \left( \frac{4 \bullet 45 \bullet 10^{- 5}}{3,14 \bullet {0,02}^{2}} \right)^{2}\frac{1}{2 \bullet 9,81}\left\lbrack 1 - \frac{1}{\left( 1 - \left( 1 - \frac{11,9}{20} \right) \bullet 0,4) \right)^{4}} \right\rbrack = 0,712\ m$$
Średnica na poszczególnych przekrojach (dla x/l=0,2):
$$d_{x} = D - \frac{D - d}{l}x = D - (D - d) \bullet \frac{x}{l}$$
d0, 2 = 20 − (20−11,9) • 0, 2 = 18, 38 mm
Współczynnik kontrakcji:
$$\chi = \left( 1 + \frac{h_{2}}{\frac{8q_{v}}{\pi^{2}d^{4}g}} \right)^{- \frac{1}{2}} = \left( 1 + \frac{h_{2} - H_{11}}{\frac{8q_{v}}{\pi^{2}d^{4}g}} \right)^{- \frac{1}{2}} = \left( 1 + \frac{0,089 - 0,077}{\frac{8 \bullet 45 \bullet 10^{- 5}}{{3,14}^{2} \bullet {0,0119}^{4} \bullet 9,81}} \right)^{- \frac{1}{2}} = 0,99$$
UWAGI I WNIOSKI.
Teoretyczną krzywą przedstawiającą rozkład wysokości ciśnienia wzdłuż całej zwężki możemy wyznaczyć znając jedynie strumień objętości i geometrię zwężki.
Otrzymane wyniki pomiarów nieznacznie odbiegają od krzywej teoretycznej. Spowodowane jest to stratami liniowymi i miejscowymi, które występują w przepływie rzeczywistym a także kontrakcją. Jej wpływ jest jednak śladowy, gdyż współczynnik kontrakcji wynosi 0,99. Świadczy to o tym, że pole przekroju strugi różni się tylko o około 1% od przekroju przewodu.
Zmierzona wysokość ciśnienia w punkcie 12 jest większa niż w punkcie 11 (spodziewaliśmy się odwrotnej sytuacji ze względu na występowanie strat na odcinku 11-12). Spowodowane jest to występowaniem zawirowań po wyjściu ze zwężki. Prowadzi to do wniosku, że wysokość ciśnienia powinniśmy mierzyć
w odpowiedniej odległości od przeszkody.
Podczas przepływu przez konfuzor prędkość cieczy wzrasta, podczas gdy ciśnienie spada,
a w przypadku dyfuzora sytuacja jest odwrotna. Potwierdza to słuszność równania Bernoulliego.