Piotr LUDWIKOWSKI | |
---|---|
2008/2009 Fizyka | 29 kwietnia 2009 |
Środa, 17:15 | dr I. Mróz |
Temperatura początkowa wody:
Lp. | Czas/s | Temperatura/°C |
---|---|---|
1 | 30 | 27,3 |
2 | 60 | 27,2 |
3 | 90 | 27,2 |
4 | 120 | 27,2 |
5 | 150 | 27,2 |
6 | 180 | 27,1 |
7 | 210 | 27,1 |
8 | 240 | 27,1 |
9 | 270 | 27,1 |
10 | 300 | 27,1 |
Pomiary temperatury po wrzuceniu lodu:
Lp. | Czas/s | Temperatura/°C |
---|---|---|
1 | 30 | 22,3 |
2 | 60 | 20,4 |
3 | 90 | 18,9 |
4 | 120 | 17,4 |
5 | 150 | 16,7 |
6 | 180 | 15,5 |
7 | 210 | 15,0 |
8 | 240 | 14,5 |
9 | 270 | 14,3 |
10 | 300 | 14,4 |
11 | 330 | 14,3 |
12 | 360 | 13,8 |
13 | 390 | 13,6 |
14 | 420 | 13,8 |
15 | 450 | 13,5 |
16 | 480 | 13,4 |
17 | 510 | 13,6 |
18 | 540 | 13,6 |
19 | 570 | 13,6 |
20 | 600 | 13,8 |
21 | 630 | 13,7 |
Zmiany temperatury wody:
Lp. | Temperatura/°C |
---|---|
1 | 14,7 |
2 | 14,7 |
3 | 14,7 |
4 | 14,8 |
5 | 14,8 |
6 | 14,9 |
7 | 14,9 |
8 | 14,9 |
9 | 15,0 |
10 | 15,0 |
11 | 15,0 |
12 | 15,0 |
13 | 15,1 |
14 | 15,2 |
15 | 15,2 |
16 | 15,3 |
17 | 15,1 |
18 | 15,2 |
19 | 15,3 |
20 | 15,4 |
21 | 15,5 |
22 | 15,5 |
23 | 15,5 |
24 | 15,7 |
25 | 15,6 |
26 | 15,6 |
27 | 15,7 |
28 | 15,6 |
29 | 15,8 |
30 | 15,8 |
31 | 15,8 |
32 | 15,9 |
33 | 15,9 |
34 | 16,0 |
Pomiary po dodaniu pary wodnej:
Lp. | Czas/s | Temperatura/°C |
---|---|---|
1 | 30 | 22,7 |
2 | 60 | 22,8 |
3 | 90 | 23,5 |
4 | 120 | 24,2 |
5 | 150 | 27,2 |
6 | 180 | 29,3 |
7 | 210 | 30,3 |
8 | 240 | 31,6 |
9 | 270 | 32,5 |
10 | 300 | 33 |
11 | 330 | 33,7 |
12 | 360 | 33,8 |
13 | 390 | 34,4 |
14 | 420 | 34,5 |
15 | 450 | 34,6 |
16 | 480 | 34,7 |
17 | 510 | 34,8 |
18 | 540 | 34,8 |
19 | 570 | 34,8 |
20 | 600 | 34,9 |
21 | 630 | 34,9 |
22 | 660 | 34,9 |
Niepewność pomiaru czasu: 0,2 s
Niepewność pomiaru temp.: 0,1 °C
Niepewność pomiaru masy: 0,1 g
Masa naczynka: 97,9 g
Masa naczynka z wodą: 288,5 g
Masa naczynka z lodem: 320,3 g
Masa naczynka z parą wodną: 329,5 g
Ciepło właściwe to wielkość określająca ilość energii jaką należy dostarczyć do danego ciała (o określonej masie), aby temperatura tego ciała wzrosła o jednostkę temperatury.
W układzie SI ciepło właściwe to wielkość określająca ilość energii jaką należy dostarczyć do pewnego ciała o masie jednego kilograma, aby jego temperatura wzrosła o jeden kelwin.
Natomiast ciepłem topnienia nazywamy ilość ciepła potrzebna do zmiany 1 kg ciała stałego danej substancji o temperaturze topnienia na ciecz o tej samej temperaturze.
Wynika z tego, ze Q=ctm (gdzie Q - ciepło potrzebne do stopienia danego ciała stałego o masie m, ct - ciepło topnienia tego ciała).
Na energię wewnętrzną ciała stałego składa się:
energia kinetyczna cząstek (związana z drganiami cieplnymi)
energia potencjalna wzajemnego oddziaływania cząstek.
Podczas podgrzewania ciała stałego można zauważyć zmianę jego objętości. Wynika to z tego, ze podgrzewając dostarczamy energii, którą przejmują cząsteczki ciała znajdujące się w sieci krystalicznej (drgają z coraz większą amplituda - potrzebują więcej miejsca) w efekcie tego objętość ciała wzrasta.
Podczas dalszego ogrzewania ciała dochodzi się do pewnej charakterystycznej temperatury (zwanej temperatura topnienia) w której zachodzi zjawisko topnienia - czyli proces przejścia ze stanu stałego ciała w stan ciekły. Ciekawe jest, ze towarzyszy temu stała temperatura. Jest to spowodowane tym, iż podczas tego zjawiska energia dostarczana przechodzi tylko w energie potencjalna oddziaływań cząstek między sobą i w wyniku tego zniszczone zostają wiązania międzycząsteczkowe (ciało przechodzi w ciecz przy stałej temperaturze).
Okazuje się, ze temperatura topnienia zależy od ciśnienia w jakim ta przemiana następuje. Zależność tą oddaje równanie Clausiusa - Clapeyrona:
$$\frac{p}{T} = \frac{q}{T(V_{2} - V_{1})} = \frac{q}{TV}$$
gdzie:
T - temperatura przemiany przy ciśnieniu p
Δp - przyrost ciśnienia względem p
ΔT - Przyrost temperatury przemiany spowodowany przyrostem ciśnienia o Δp
q - ciepło przemiany (np. ciepło topnienia)
V1,V2- objetosci ciała przed i po przemianie
Ciepło topnienia lodu wyznaczamy z bilansu cieplnego dla procesu stopienia pewnej ilości lodu w kalorymetrze:
Q1=Q2 - równanie bilansu cieplnego
gdzie:
Q1-ciepło potrzebne do stopienia lodu i ciepło potrzebne do ogrzania powstałej z lodu wody
Q2-ciepło dostarczone przez wodę w naczyniu kalorymetrycznym oraz ciepło dostarczone przez kalorymetr z mieszadłem.
Q1 = Lm1 + cwm1t2
Q2 = (cwmw+ckmk)(t1−t2)
gdzie:
L – szukane ciepło topnienia lodu;
cw – ciepło właściwe wody;
ml – masa lodu;
ck – ciepło właściwe kalorymetru;
mk – masa kalorymetru;
mw – masa wody w kalorymetrze;
czyli:
Lm1 + cwm1t2 = (cwmw+ckmk)(t1−t2)
stąd:
$$L = \frac{\left( c_{w}m_{w} + c_{k}m_{k} \right)\left( t_{1} - t_{2} \right)}{m_{1}} - c_{w}t_{2}$$
Ciepło skraplania pary wodnej wyznaczamy z bilansu cieplnego:
Q1 + Q2 = Q3
gdzie:
Q1-ciepło potrzebne do skraplania pary wodnej w temperaturze 100°C
Q2-ciepło ciepło oddane przez wodę, która powstała ze skroplenia pary wodnej
Q3 – pobrana ilość ciepła
R – szukane ciepło skraplania pary wodnej;
t0 – temperatura wrzenia wody;
czyli:
$$R = \frac{\left( c_{w}m_{w} + c_{k}m_{k} \right)\left( t_{1} - t_{2} \right)}{m_{p}} - c_{w}\left( {t_{0} - t}_{2} \right)$$
Tekst na podst. H. Szydłowski, Pracownia Fizyczna, T. Dryński, Ćwiczenia laboratoryjne z fizyki oraz wiedzy własnej.
OPRACOWANIE WYNIKÓW:
Najpierw na podstawie pomiarów sporządzimy wykres zmian temperatury w funkcji czasu. Niepewność pomiaru czasu wyniosła 0,2 s (zbyt mała by zaznaczyć ją na wykresie), zaś niepewność pomiaru temperatury 0,1°C. Zanim jednak to nastąpi podamy jeszcze dwie wielkości potrzebne do dalszych obliczeń.
ciepło właściwe wody: 4190 J/kg∙K
ciepło właściwe kalorymetru (aluminium): 922 J/kg∙K
Obliczymy teraz początkową masę wody, oraz masę wrzuconego lodu:
mwody = mnaczynka z woda − mnaczynka = 288, 5 g − 97, 9 g = 190, 6 g
mlodu = mnaczynka z woda i lodem − mnaczynka z woda = 320, 3 g − 288, 5 g = 31, 8 g
Wyliczymy teraz ciepło topnienia lodu L. Posłużymy się wzorem:
$$L = \frac{\left( c_{w}m_{w} + c_{k}m_{k} \right)\left( t_{1} - t_{2} \right)}{m_{1}} - c_{w}t_{2} = 304717,2\ J/kg$$
Obliczymy teraz niepewność wyliczonej wartości. Znając niepewności maksymalne (podane na pierwszej stronie)1, skorzystamy z proponowanego w instrukcji wzoru, który przyjmie postać:
$$\tau = \left| \frac{\partial l}{m_{w}} \right|\left| {m}_{w} \right| + \left| \frac{\partial l}{m_{k}} \right|\left| {m}_{k} \right| + \left| \frac{\partial l}{m_{1}} \right|\left| {m}_{1} \right| = = \left| \frac{c_{w}(t_{2} - t_{1})}{m_{1}} \right|\left| {m}_{w} \right| + \left| \frac{c_{k}(t_{2} - t_{1})}{m_{1}} \right|\left| {m}_{k} \right| + \left| \frac{{(c}_{w}m_{w} + c_{k}m_{k})(t_{1} - t_{2})}{m_{1}} \right|\left| {m}_{w} \right|$$
Z obliczeń uzyskujemy: τ = 266,57 J/kg.
Temperaturę początkową i końcową wody w kalorymetrze wyznaczono metodą ekstrapolacji (por. wykres, str. 4)
Następnie wykonujemy wykres zmian temperatury w funkcji czasu dla drugiej części doświadczenia. Niepewność pomiaru są takie same dla jak na pierwszym wykresie i podobnie jak tam nie można zaznaczyć niepewności pomiaru czasu.
Wyliczymy teraz ciepło skraplania pary wodnej R. Posłużymy się wzorem:
$$R = \frac{\left( c_{w}m_{w} + c_{k}m_{k} \right)\left( t_{1} - t_{2} \right)}{m_{p}} - c_{w}\left( {t_{0} - t}_{2} \right) = 1462568,7\ J/kg$$
Obliczymy teraz niepewność wyliczonej wartości. Znając niepewności maksymalne (podane na pierwszej stronie), skorzystamy z proponowanego w instrukcji wzoru. Otrzymujemy:
τ1 = 3962, 67 J/kg
WNIOSKI:
Celem ćwiczenia było m.in. zmierzenie ciepła topnienia lodu. Pomiary dały wynik 304717, 7 J/kg. Wartość ciepła topnienia podawana w tablicach fizycznych wynosi 340000 J/kg. Błąd bezwzględny wyniku to 35282,3 J/kg co jest spora wartością, lecz jako błąd względny daje ostatecznie ok. 10 %. Wyliczona niepewność wynosi 266,57 J/kg.
Na wykresie „topnienia” widać, ze charakterystyka jest "zaokrąglona", nie ma tam kątów ostrych (teoretycznie - bez uwzględniania warunków praktycznych pomiaru powinny być ostre). Wynika to z bezwładności cieplnej wszystkich elementów biorących udział praktycznie w wymianie ciepła, więc: kalorymetr, woda, termometr, mieszadełko kalorymetru, powietrze w kalorymetrze i poza nim, stół na którym stał kalorymetr. Największy wpływ na zaokrąglenie charakterystyki miały czynniki bezpośrednio stykające się z lodem.
Pomiar ciepła topnienia lodu był pośredni (nie można zmierzyć tego bezpośrednio - należy wyliczyć ze wzoru). W związku z tym, ze wzór był dość rozbudowany i składał się z wielu zmiennych. Na błąd pomiaru wpływało wiele czynników takich jak :
dokładność pomiaru mas (kalorymetru, kalorymetru z woda, kolorymetru z woda i lodem)
dokładność pomiaru temperatury w rożnych chwilach
Generalnie na błędy najbardziej wpłynął pomiar temperatury.
Dodatkowo niedokładności mogły być związane z wymiana ciepła miedzy kalorymetrem, a powietrzem (niedokładne odizolowanie wewnętrznego naczynia kalorymetru od zewnętrznego). Pewna wymianę ciepła z otoczeniem dawał także termometr i mieszadełko kalorymetru. Poza tym, podczas gotowania wody zauważyłem, że duża część ciepła ogrzewała dość silnie osłonę kalorymetru.
Wyznaczone ciepło skraplania pary wodnej wyniosło 1462568,74 J/kg. Wyliczona niepewność wynosi 3962,67 J/kg. Wartość tablicowa to 2260000 J/kg. Błąd bezwzględny tego wyniku to 7974,31 J/kg. Jako błąd względny daje on ostatecznie ok. 55%, co moim zdaniem jest wartością nie do przyjęcia. Myślę, że na taki wynik miały wpływ czynniki takie jak dokładność pomiaru temperatury w różnych chwilach. Poza tym, podobnie jak wcześniej niedokładności mogły być związane z wymiana ciepła miedzy kalorymetrem, a powietrzem.
Przyjmujemy, że niepewność maksymalna jest w tym przypadku równa niepewności pomiaru.↩