LABORATORIUM Z UKŁADÓW MIKROFALOWYCH |
---|
Grupa : E7B1S1 |
Imię i nazwisko: Łukasz Tolzdorf |
SPRAWOZDANIE |
Temat: Badanie podzespołów ferrytowych |
Wykaz przyrządów i elementów pomiarowych
Lp. | Nazwa przyrządu | Typ | Firma |
---|---|---|---|
1 | Generator mikrofalowy | 8690B | HP |
2 | Tłumik obrotowy | X-130 | Unipan |
3 | Miernik | 241 | Unipan |
4 | Zasilacz | 205 | Unipan |
2. Wyniki pomiarów
1. Wyznaczenie wartości tłumień odniesienia w funkcji częstotliwości.
Tabela 1
f [Ghz] | 8,0 | 8,2 | 8,4 | 8,6 | 8,8 | 9 | 9,2 | 9,4 | 9,6 | 9,8 | 10 |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Pwp=1 dB | 8,5 | 8,8 | 9,1 | 8,5 | 8,0 | 7,9 | 8,6 | 9,1 | 8,0 | 2,2 | 8,5 |
Pwz= 1dB | 45,0 | 45,0 | 45,0 | 44,0 | 44,0 | 43,0 | 45,0 | 45,0 | 43,0 | 38,0 | 45,0 |
2. Pomiar tłumienia izolatora z efektem rotacji Faraday’a w funkcji częstotliwości.
Tabela 2
f [Ghz] | 8,0 | 8,2 | 8,4 | 8,6 | 8,8 | 9 | 9,2 | 9,4 | 9,6 | 9,8 | 10,0 |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Ap [dB] | 3,4 | 5,0 | 5,8 | 5,5 | 4,9 | 3,7 | 5,0 | 5,7 | 4,8 | 0,1 | 6,2 |
Az [dB] | 22,0 | 23,0 | 22,0 | 22,0 | 22,0 | 20,0 | 19,0 | 17,5 | 13,0 | 2,0 | 12,0 |
Atp [dB] | 5,1 | 3,8 | 3,3 | 3,0 | 3,1 | 4,2 | 3,6 | 3,4 | 3,2 | 2,2 | 2,3 |
Atz [dB] | 23,0 | 22,0 | 23,0 | 22,0 | 22,0 | 23,0 | 26,0 | 27,5 | 30,0 | 36,0 | 33,0 |
3. Pomiar tłumienia izolatora z efektem rotacji Faraday’a w funkcji prądu.
Tabela 3
L.p. | I [mA] | Az [dB] |
---|---|---|
1. | 0 | 32 |
2. | 10 | 30 |
3. | 20 | 28 |
4. | 30 | 27 |
5. | 40 | 25 |
6. | 50 | 24 |
7. | 60 | 22 |
8. | 70 | 19 |
9. | 80 | 15 |
10. | 90 | 11 |
11. | 100 | 4,8 |
12. | 110 | 3,8 |
13. | 120 | 9 |
14. | 130 | 12,5 |
15. | 140 | 14 |
16. | 150 | 16 |
17. | 160 | 18 |
18. | 170 | 19 |
19. | 180 | 20 |
20. | 190 | 21 |
4. Pomiar izolatora z przemieszczeniem pola w funkcji częstotliwości.
Tabela 4
f [Ghz] | 8,0 | 8,2 | 8,4 | 8,6 | 8,8 | 9 | 9,2 | 9,4 | 9,6 | 9,8 | 10,0 |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Ap [dB] | 7,0 | 7,5 | 8,0 | 7,5 | 6,6 | 6,5 | 7,0 | 7,6 | 6,5 | 0,9 | 7,5 |
Az [dB] | 34,0 | 32,0 | 29,0 | 24,0 | 16,0 | 4,5 | -2,5 | 3,6 | 4,7 | 5,5 | 16,5 |
Atp [dB] | 1,5 | 1,3 | 1,1 | 1,0 | 1,4 | 1,4 | 1,6 | 1,5 | 1,5 | 1,3 | 1,0 |
Atz [dB] | 11,0 | 13,0 | 16,0 | 20,0 | 28,0 | 38,5 | 47,5 | 41,4 | 38,3 | 32,5 | 28,5 |
3. Wyniki obliczeń
Przykładowe obliczenia:
- tłumienie całkowite badanych elementów ferrytowych dla kierunku przepustowego
- tłumienie całkowite badanych elementów ferrytowych dla kierunku zaporowego
4. Wykresy:
5. Wnioski:
Celem ćwiczenia było zapoznanie się z zasadą działania oraz parametrami podstawowych rodzajów izolatorów ferrytowych oraz poznanie metody pomiaru tłumienia.
Pierwszym naszym zadaniem było wyznaczenie wartości tłumień odniesienia w funkcji częstotliwości. Wszystkie pomiary przeprowadzaliśmy w ten sposób, że na wyjściu całego układu musieliśmy otrzymać taki sam poziom mocy. Tłumienie wprowadzane jest poprzez tłumik wzorcowy połączony wraz z badanym układem. Aby poznać tłumienie badanego układu musimy znać tłumienie tłumika wzorcowego oraz tłumienie odniesienia aby z ich różnicy obliczyć tłumienie badanego przez nas układu. I właśnie w tym celu należało wyznaczyć wartość tłumienia odniesienia, które było niezbędne do dalszych obliczeń.
Pierwszym badanym układem był izolator z efektem rotacji Faraday’a. Poprzez zmianę kierunku prądu magnesującego mogliśmy przeprowadzić pomiary zarówno dla kierunku przepustowego jak i zaporowego. Wyniki pomiarów w funkcji częstotliwości zawiera tabela 2. Odejmując od wartości tłumienia odniesienia z tabeli 1 wartości uzyskane przez nas w tym punkcie możemy wykreślić charakterystykę tłumienia izolatora z efektem rotacji Faraday’a w funkcji częstotliwości, zarówno dla kierunku przepustowego jak i zaporowego.
Drugim pomiarem przeprowadzonym dla tego izolatora jest pomiar wartości tłumienia w funkcji prądu magnesującego. Pomiar ten dokonywaliśmy tylko dla kierunku zaporowego a jego charakterystykę przedstawia wykres. Z wykresy można zauważyć, że dla wartości prądu ok. 110 mA uzyskujemy zdecydowanie najmniejsze tłumienie.
Kolejnym badanym układem był izolator z przemieszczeniem pola. Tutaj również badaliśmy jego charakterystykę w funkcji częstotliwości dla obu kierunków. Tak samo jak w punkcie poprzednim potrzebne było uwzględnienie tłumienia odniesienia i po stosownych obliczeniach otrzymaliśmy charakterystyki tłumienia w funkcji częstotliwości dla obu kierunków.
Dołączone wykresy przedstawiają zależność tłumienia w funkcji częstotliwości:
- wykres 1: w kierunku przepustowym dla izolatora z przemieszczeniem pola i z efektem rotacji Faraday’a. Dla izolatora z przemieszczeniem pola minimalne tłumienie przypada na ok. 8,7 GHz i wynosi, poniżej 0,5 dB. Dla izolatora z rotacją Faraday’a dla częstotliwości ok. 8,7 GHz tłumienie jest znacznie większe niż dla poprzedniego izolatora, po przekroczeniu tej częstotliwości tłumienie waha się już w pobliżu 1 dB.
- wykres 2: w kierunku zaporowym dla izolatora z przemieszczeniem pola i z efektem rotacji Faraday’a. Dla izolatora z przemieszczeniem pola maksimum uzyskujemy dla częstotliwości ok. 9,4 GHz. Dla częstotliwości mniejszych wartość tłumienia dąży maksimum, zaś dla częstotliwości większych maleje. Dla izolatora z rotacją Faraday’a tłumienie jest prawie stałe, ok. 20 dB dla f = 9,4 GHz. Dla większych częstotliwości zaczyna rosnąć.
Trzeci wykres przedstawia charakterystykę tłumienia dla izolatora z efektem rotacji Faraday’a w funkcji prądu magnesującego.
Ćwiczenie to pomogło nam praktycznie zrozumieć zasadę działania elementów ferrytowych. Mogliśmy się przekonać, że rzeczywiście tłumienie jest zależne od kierunku i dla kierunku zaporowego jest o wiele większe niż w przypadku kierunku przepustowego. Dzięki temu elementy te są bardzo często stosowane np. do połączenia generatora mikrofalowego z obwodem zewnętrznym.