Wyznaczanie momentu bezwładności i sprawdzenie twierdzenia Steinera.
1. Cel ćwiczenia:
- określenie zależności okresu drgań wahadła od momentu bezwładności;
- doświadczalne potwierdzenie twierdzenia Steinera;
- wyznaczanie momentu bezwładności ciał względem osi przechodzącej przez środek masy;
2. Podstawowe wzory i twierdzenia:
Fizyczny sens momentu bezwładnosci można wyprowadzić z analizy drugiej zasady dynamiki dla ruchu obrotowego w odniesieniu do zasad dynamiki Newtona. Równanie
określa moment siły jako iloczyn momentu bezwładności i przyspieszenia kątowego. Wprowadzenie pojęcia momentu bezwładności jest uzasadnione ze względu na różne prędkości liniowe ( przy stałej prędkości kątowej ) elementów masy oddalonych o r od punktu obrotu danego ciała
I =
dm
W ruchu harmonicznym rozwiązaniem równania całkowego:
= -
;
m - masa ciała;
g - przyspieszenie ziemskie;
d - odległość punktu obrotu ciała od środka ciężkości;
α - kąt określający odchylenie od osi pionowej;
I - moment bezwładności;
jest funkcja: α = α 0 sin (ωt + ϕ 0 ) ; ω =
.
Ruch ten charakteryzuje się powtarzalnością określonych wartości fizycznych opisujących ten ruch lub stan, a najkrótszy czas po którym powtarzają się wszystkie wartości charakteryzujące drganie nazywamy okresem:
T =
= 2π *
; - z czego wynika proporcjonalna zależność okresu drgań od momentu bezwładności.
Ze wzoru tego można wyliczyć także moment bezwładności ciała względem osi obrotu:
I =
, jednak w praktyce często przydatna jest znajomość momentu bezwładności względem osi przechodącej przez środek ciężkości ciała. W takim przypadku można posłużyć się prawem Steinera:
I - I0 = md2 ; I - moment bezwładności wzg. osi obrotu;
I0 - moment bezwładności wzg. osi środkowej;
Rozwinięta postać prawa Steinera pozwala wyliczyć różnicę momentów wzg. osi oddalonych o d1 i d2 od środka ciężkości ciała:
I2 - I1 = m(d22 - d12) co po podstawieniu daje:
T22 g d2 - 4π2 d22 = T12 g d1 - 4π2 d12 = const = C.
Stała C daje możliwość wyliczenia ( na podstawie doświadczalnego wyznaczenia różnicy I2 - I1 ) momentu bezwładności względem osi przechodzącej przez środek ciężkości:
I 0 =
C.
3. Pomiary i przebieg ćwiczenia:
3.1. W pierwszym etapie zajmujemy się badaniem zależności okresu drgań wahadła fizycznego od momentu bezwładności. W tym celu wyznaczamy okres wahania ( na podstawie 100 drgań ) metalowej tarczy zmieniając odległość od osi obrotu do środka ciężkości metalowej tarczy o masie:
MT = 1064.42 g
WYNIKI:
Tabelka pomiarów:
i := 1..3;
di [ cm ] |
t1 [s] |
t2 [s] |
t3 [s] |
tśr [s] |
Ti [s] |
7.475 |
70 |
69 |
69.2 |
69.4 |
0.694 |
5.005 |
69 |
68.2 |
69.2 |
68.8 |
0.688 |
2.525 |
77.8 |
78 |
77.6 |
77.8 |
0.778 |
Objaśnienia do tabelki:
- d - odległość osi obrotu od środka ciężkości tarczy;
- t - czas wykonania 100 drgań;
- T - okres drgań tarczy T = t/100;
Obliczenia przykładowe:
C = T2 g d - 4π2 d2
C1 = (0.694)2 * 9.8066 * 0.07475 - 4 * (3.141592654)2 * (0.07475)2 = 0.1325
C = [ s2 * m/s2 * m - m2 ] = [ m2 ]
δC = 2 d * [ T g δT + 4π2 δd ]
δC1 = 2 * 0.07475 * [ 0.694 * 9.8066 * 0.1*10 -2 + 4 * (3.141592654)2 * 0.00001) = 0.001
δT = 0.1 * 10 -2 s
δd = 0.01 mm
I =
;
I1 = [(0.694)2 * 1.06442 * 9,8066 * 0.07475] / [ 4 * (3.131592654)2 = 9.5192 * 10-3
Tabelka wyników:
i |
Ti [s] |
di [ m ] |
Ii [kg m2] |
Ci [m2] |
δCi [m2] |
1 |
0.694 |
0.07475 |
9.5192*10-3 |
0.1325 |
0.001 |
2 |
0.688 |
0.05005 |
6.2640*10-3 |
0.1334 |
7.149*10-4 |
3 |
0.778 |
0.02525 |
4.0410*10-3 |
0.1247 |
4.052*10-4 |
Objaśnienia do tabelki:
T - okres drgań dla danej odległości d;
d - odległość osi obrotu od środka ciężkości;
I - moment bezwładności względem osi obrotu w odległości d od środka ciężkości
C - stała dla danego T ,d;
- wyznaczanie stałej C i błędu względnego:
C =
= 0.1302 m2;
δC =
= 2.1382 * 10 -3
- wyznaczanie momentu bezwładności i jego błędu względem osi środkowej :
I0 =
=
= 3.510585 * 10-3 kg m2
δM = 0.1 * 10-3
δ I0 = 1/(4π2) * ( MT * δC + C * δM) = 5.798 * 10 -5
3.2. Doświadczalne sprawdzenie prawa Steinera.
Wyznaczamy moment bezwładności dla pierścienia:
Mp = 222 g = 0.222 kg
δM = 0.1 * 10-3 kg
R = 5.975 cm = 0.05975 m
r = 5.225 cm = 0.05225 m
wzgędem osi obrotu oddalonej o d = 0.05225 m od środka ciężkości pierścienia:
Tabelka pomiarów:
i |
ti [s] |
tśr [s] |
T [s] |
1 |
67.6 |
|
|
2 |
67.3 |
67.3 |
0.673 |
3 |
67 |
|
|
Wyniki:
- liczenie momentu bezwładności wzgędem osi O:
I =
=
= 1.305 * 10-3 kg m2
δ I = T*
( 2M0 * d * δT + t * d * δM0 + T * M0 * δd ) = 4.716 * 10-6 kg m2
- mając obliczony moment bezwładności wzg. osi O możemy korzystając z prawa Steinera obliczyć moment bezwładności względem osi środkowej:
I0 = I - md2 = 1.305 * 10-3 - (0.222 * 2.7300 * 10-3 ) = 6.9894 * 10-4 kg m2
- ze wzoru tablicowego I01 =
M0 * [ r2 + R2 ] = 6.9931 * 10-4 kg m2
- z błędem δ I01 = (1/2) * δM0 ( r2 + R2 ) + M0 ( r*δd + R*δd ) = 5.636 * 10-7
- z czego obliczymy określamy dokładność pomiarów: ((I01 - I0 )/ I01 )* 100% = 0.053 %
Wnioski:
Charakterystyka momentu bezwładności przeprowadzona w ćwiczeniu nr 8 ( część pierwsza ) wskazuje na zależność między badanym momentem, a okresem drgań metalowej tarczy, którego wartość wiąże się z odległością osi obrotu badanego ciała od środka ciężkości. Poszczególne wartości momentu maleją wraz ze wzrostem okresu T i zmniejszeniem odległości osi obrotu od osi środkowej.
Uzasadnienie zmian wartości momentu bezwładności leży w definicji określającej I jako całkę kwadratu odległości r po masie m. Zależność momentu i odległości jest więc wprost proporcjonalna, co dokładnie określa wzór przedstawiony we wstępie teoretycznym. Ścisłe zależności między okresem T, a odległością d i momentem bezwaładności I dały w efekcie możliwość wyprowadzenia pewnej wielkości C = const (dla każdego d i odpowiadającego mu T) która pozwala wyliczyc moment bezwładności wzg. osi środkowej. W naszych pomiarach teoria ta potwierdziła sie ( z niewielkiemi odsępstwami zniwelowanymi rachunkiem błędów ), co umożliwiło otrzymanie bardzo dokładnej wartości momentu bezwładności tarczy metalowej, względem osi przechodzącej przez środek ciężkości.
W drugiej części ćwiczenia zajeliśmy się sprawdzaniem prawa Steinera. Wyznaczenie momentu bezwładności pierścienia wzg osi oddalonej o odległość d od środka ciężkości dało ( zgodnie ze sprawdzanym prawem ) możliwość wyznaczenia I0 ( wzg. osi środkowej ). Nasze empiryczne wyniki po porównaniu z wynikiem ustalonym na podstawie wzoru tablicowego okazały się poprawne, czym udowodniliśmy słuszność prawa Steinera.