UCZELNIA ZAWODOWA ZAGŁĘBIA MIEDZIOWEGO
w LUBINIE
Badanie efektu Halla
Sprawozdanie przygotowali: Grzegorz Mosiński
Ryszard Naruszewicz
Marcin Zachajkiewicz
ZBP II gr E
Wstęp:
1. Siła Lorentza — siła jaka działa na cząstkę obdarzoną ładunkiem elektrycznym poruszającą się w polu elektromagnetycznym. Prawo (wzór) podane zostało po raz pierwszy przez Lorentzai nazwane jego imieniem.
Wzór określa, jak siła działająca na ładunek zależy od pola elektrycznego i pole magnetycznego (składników pola elektromagnetycznego):
gdzie:
E - natężenie pola elektrycznego (w woltach / metr),
B - indukcja magnetyczna (w teslach),
q - ładunek elektryczny cząstki (w kulombach),
× - iloczyn wektorowy.
2. Efekt Halla to zjawisko fizyczne, odkryte w 1879 roku przez Edwina H. Halla (wówczas studenta). Polega ono na wystąpieniu różnicy potencjałów w przewodniku, w którym płynie prąd elektryczny, gdy przewodnik znajduje się w poprzecznym do płynącego prądu polu magnetycznym. Napięcie to, zwane napięciem Halla, pojawia się między płaszczyznami ograniczającymi przewodnik prostopadle do płaszczyzny wyznaczanej przez kierunek prądu i wektor indukcji pola magnetycznego. Jest ono spowodowane działaniem siły Lorentza na ładunki poruszające się w polu magnetycznym.
3. Hallotron jest urządzeniem, którego zasada działania opiera się na (klasycznym) efekcie Halla. Najpopularniejszym jego zastosowaniem jest pomiar pola magnetycznego.
Hallotrony wykonywane są na bazie materiałów półprzewodnikowych o dużej ruchliwości nośników ładunku (najczęściej arsenek indu InAs, antymonek indu InSb, tellurek rtęciHgTe), z materiałów litych (german) oraz w technologii warstwowej, na przykład przez napylanie próżniowe na podłoże ceramiczne lub mikę. Mała grubość jest istotna w kontekście czułości hallotronu, ponieważ napięcie Halla jest odwrotnie proporcjonalne do grubości próbki. Dlatego ze względu na potrzeby metrologiczne (np.: pomiary pól w szczelinach), jak i racjonalnej konstrukcji określającej ich wysoką czułość, wykonywane są jako możliwie cienkie - ułamek milimetra, oraz wąskie - od 1 do 3 mm.
Zastosowanie:
do pomiaru wielkości elektromagnetycznych takich jak indukcja magnetyczna,natężenie prądu, moc czy opór,
do pomiaru wielkości innych niż elektryczne, np. kąt obrotu (na części wirującej zamocowany jest magnes współpracujący z nieruchomym hallotronem), przesunięcie,drgania mechaniczne, ciśnienie,
w układach wykonujących operacje matematyczne i logiczne,
jako kompas.
Zależność napięcia Halla od kąta odczytanego z podziałki
UH |
α |
0,042 |
10ş |
0,093 |
20ş |
0,135 |
30ş |
0,173 |
40ş |
0,205 |
50ş |
0,232 |
60ş |
0,252 |
70ş |
0,264 |
80ş |
0,268 |
90ş |
0,265 |
100ş |
0,256 |
110ş |
0,238 |
120ş |
0,214 |
130ş |
0,181 |
140ş |
0,150 |
150ş |
0,108 |
160ş |
0,063 |
170ş |
0,019 |
180ş |
-0,027 |
190ş |
-0,074 |
200ş |
-0,115 |
210ş |
-0,151 |
220ş |
-0,184 |
230ş |
-0,209 |
240ş |
-0,229 |
250ş |
-0,240 |
260ş |
-0,246 |
270ş |
-0,243 |
280ş |
-0,234 |
290ş |
-0,217 |
300ş |
-0,193 |
310ş |
-0,162 |
320ş |
-0,129 |
330ş |
-0,090 |
340ş |
-0,046 |
350ş |
0,00 |
360ş |
UH
=0 gdy wartość <a= 0º, 190º, 360º
Maksymalna wartość czułości kątowej hallotronu wynosi 5,5
Zależność napięcia Halla od wartości składowej normalnej indukcji Bn
UH |
Bn |
0,042 |
0,087 |
0,093 |
0,171 |
0,135 |
0,250 |
0,173 |
0,321 |
0,205 |
0,383 |
0,232 |
0,433 |
0,252 |
0,470 |
0,264 |
0,492 |
0,268 |
0,500 |
0,265 |
0,492 |
0,256 |
0,470 |
0,238 |
0,433 |
0,214 |
0,383 |
0,181 |
0,321 |
0,150 |
0,250 |
0,108 |
0,171 |
0,063 |
0,087 |
0,019 |
0,000 |
-0,027 |
-0,087 |
-0,074 |
-0,171 |
-0,115 |
-0,250 |
-0,151 |
-0,321 |
-0,184 |
-0,383 |
-0,209 |
-0,433 |
-0,229 |
-0,470 |
-0,240 |
-0,492 |
-0,246 |
-0,500 |
-0,243 |
-0,492 |
-0,234 |
-0,470 |
-0,217 |
-0,433 |
-0,193 |
-0,383 |
-0,162 |
-0,321 |
-0,129 |
-0,250 |
-0,090 |
-0,171 |
-0,046 |
-0,087 |
0,00 |
0,000 |
Zależnośc napięcia Halla od natężenia prądu
α=120º
UH |
mA |
0,024 |
1 |
0,049 |
2 |
0,073 |
3 |
0,097 |
4 |
0,122 |
5 |
0,146 |
6 |
0,170 |
7 |
0,193 |
8 |
0,217 |
9 |
0,241 |
10 |
0,264 |
11 |
0,288 |
12 |
0,311 |
13 |
0,334 |
14 |
0,356 |
15 |
Współczynniki kierunkowe prostych opisujące zależność UH (B) przy I=const
Wzór:
Y=Ax+B
A= 1,792E+0 ± 4,214E-2
B= 8,836E-3 ± 5,099E-3
Współczynniki kierunkowe prostych opisujące zależność UH (I) przy B=const
Wzór:
Y=Ax+B
A=2,430E-2 ±1,732E- 4
B= 4.163E-17 ±4,473E- 4Czułość Hallotronu
Wzór:
UH
───
Is x B
0,268
γ = ────── = 10,72 [V/AT]
0,005 x 0,5
0,042
γ = ──────── = 96,55 [V/AT]
0,005 x 0,087
średnia wartość γ= 53,64 [V/AT]
Niepewność wyznaczania czułości hallotronu
Δ γ
0,0001 0,0001 2
Δ γ = ——— + ———— +——— x 53.64= ±2,19 [V/AT]
0,093 0,005 100
Δ γ 2,19
——— = ——— x 100% = 4,08
γ 53,64
Koncentracja elektronów swobodnych n
1 1
n = —————————— = ————— = 0,58 * 1023
1,6* 10ˉ¹9 * 2* 10-6 * 53,64 1,71648 * 10-23
Względna niepewność koncentracji
5 2,19
Δn = ± —— + ——— * 0,58 * 1023 = ±0,0522* 1023
100 53,64
Wnioski:
przyrostowi natężenia prądu płynącego przez elektromagnes Im odpowiada przyrost napięcia Halla UH jak również indukcji magnetycznej B - określa je zależność wprost proporcjonalna:
UH = γ IS B
za pomocą czułości hallotronu potrafimy wyznaczyć koncentrację elektronów n, przy czym prawdziwym jest odwrotnie proporcjonalna zależność tych dwóch wartości przy ustalonych rozmiarach płytki;
1
13