245

— równanie Curie

M = vM = CĄ    (8.2.3)

gdzie: M — namagnesowanie całkowite [A*m²*kmor¹], v — objętość właściwa [nr^kmoP¹];

— równanie Curie-Weissa

M = vM --    (8-2.4)

c

gdzie T_c — temperatura krytyczna.

Rzeczywiste paramagnetyki nasycają się przy dużych wartościach natężenia pola magnetycznego, co nie wynika z wyżej podanych równań stanu. Równanie Curie przestaje obowiązywać również w bliskim sąsiedztwie zera bezwzględnego.

Praca namagnesowania paramagnetyku jest równa

dl = ~/J₀vHdM = -fi₀HdM    (8.2.5)

gdzie — przenikalność magnetyczna próżni.

Przydatnymi tożsamościami termodynamicznymi stosowanymi w analizie termodynamicznej paramagnetyków są:

— ciepła właściwe

M

c

(8.2.6)

c

dT

ar

(8.2.7)

H

*R

(8.2.8)

Równanie Gibbsa dla zmiany zasobu energii wewnętrznej

dU = TdS + fx_QHdM + Y, Pjdrij i

Pochodne od równania Gibbsa:

— dla entalpii

dl = TdS - y,ąMdH + Y iUjdrij

j

gdzie

(8.2.9)

I = U- fi₀HM

(8.2.10)

(8.2.11)

245