Twierdzenie o dualności 61
Zauważmy, że podstawienia (3.48)-i-(3.50) implikują również przejście od (3.22) do (3.23). Jeśli teraz uwzględnimy sposób określania pól na podstawie znajomości potencjałów wektorowych, to stwierdzimy, że z zależności (3.4) uzyskujemy (3.14), jeśli wykorzystamy (3.48)-r(3.50) oraz dodatkowo:
H —► —E (3.51)
Jeśli rozważymy z kolei zależności (3.26)-f(3.28) oraz (3.32)-^-(3.34), to dla uzyskania składowych pola elektrycznego E ze składowych pola magnetycznego H powinniśmy zastosować podstawienie (3.51) oraz dodatkowo:
E -> H (3.52)
zw —> — (3.53)
gdzie zw jest impedancją właściwą ośrodka, w którym poszukujemy rozwiązań.
Z zależności (3.48) oraz (3.53) wynika dodatkowo, że w takim przypadku musimy wykonać podstawienie:
e /i (3.54)
Przedstawione własności symetrii mają duże znaczenie praktyczne. Jeśli bo
wiem mamy dwa równania o tej samej postaci i z takimi samymi warunkami brzegowymi, to ich rozwiązania są sobie równe. Sens tego stwierdzenia w odniesieniu do problemów elektrodynamicznych jest następujący: jeśli znamy rozwiązanie dla danego problemu elektrodynamicznego związanego z pobudzeniem w postaci np. prądu J, to metodą prostych podstawień możemy uzykać rozwiązanie dla tzw. problemu dualnego, w którym pobudzeniem jest M. Należy przy tym pamiętać, że w problemie dualnym zamianie muszą ulec warunki brzegowe - (3.51) implikuje zamianę ścianek elektrycznych na magnetyczne.
Przedstawione twierdzenie o dualności bywa również nazywane zasadą kom-plementarności lub zasadą Babineta [5].
Szczególnie użyteczna jest relacja pomiędzy rozwiązaniami dla danego problemu (E, H) i problemu komplementarnego (£*, H^) dla obszarów bez źródeł; formułuje się ją następująco:
E = =fzw Hk (3.55)
H = ± — Ek (3.56)
Zw
Pozwala ona w prosty sposób określić wybrane parametry (np. impedancję wejściową anteny) struktury komplementarnej, jeśli tylko znamy rozwiązanie dla problemu oryginalnego. Przykładowo wyprowadzimy zależność wiążącą impedancję dipola Zd z impedancją komplementarnej szczeliny zszcz.