IMGW60

69

widma mossbauerowskic (rys. 6.13), z których obliczono objętościowy udział fazy Nd;Fe_uB - Rę (w %). Z otrzymanych danych wykreślono krzywe R* = f(t). Parametr R* zdefiniowano następująco:

69

R.(0

§H

100.

(6.1)

gdzie: +(t) i ó(t * 0) są objętościowymi udziałami fazy Nd₃Fc_MB w danej temperaturze T odpowiednio po czasie t i t = 0 (materiał nieutleniouy).

Tabela 6.9

Rezultaty badań korozyjnych magnesów oanokompozytowych Ndij^Fe^Coi i_t6A!,Cr₂B,/37.5% obj. o-Fe pokrytych 10 pm warstwą Zn (T-320 K; wilgotność 95S) (S. 20.22]

Czas moczenia <h)	Typ pokrycia	NdISFe79B,		Nd, wFc,A sCo„ aA1 ,Cr2Bft /37J* obi. a-Fe
		Am/m,,-10^4	Uwagi	Am/m- I0^4	Uwagi
100	Zn	2	brak rdzy	0,3	brak rdzy
100	bez pokrycia	9	rdza	S	rdza
300	Zn	2	brak rdzy	1	brak rdzy
300	bez pokrycia	22	rdza	10	rdza
500	Zn	Z5	brak rdzy	1	brak rdzy
500	bez pokrycia	26	rdza	15	rdza

•10

prędkość (mm-*'¹) 0

+10

Rys. 6.13. Widmo móssbauerowskie nte-utlenionego proszku Nd_(IŁFe£,jCo_:.*Zr₍₁_i,B_ft z zawartością 37.5^-i obj. a-Fe w temperaturze pokojowej 18.221

Otrzymane krzywe eksperymentalne R* = f(t) przedstawiają więc zanik fazy NdjFeuB. Krzywe f(t) można opisać następującą zależnością:

(6.2)

C2orr)F

gdzie: D(T) = Dt>exp (E^(RT)J - współczynnik dyfuzji w temperaturze T, 1^ - stała dyfuzji (2,4 mm² - s*'), r - promień cząstki.

E. - energia aktywacji (110 kJ • mol'),

R — stała gazowa.