100602

■-----sąsiednim, jonami tlenu. c^,|

. „ _{iak ttl}aanic moslowt    _woduJe powstanie momentu _dl,

ss    p^^ie—^h

k^ęgowto^^^

^l0*5

Suny skondensowanej matem

.n.r, mtti wiązaniom pierwotnym i wtornwn. m_J!c., Dziełu ^spomnm.' •    ¹ _d^_dai$3C)i. w wyniku c/ego pow_SU,

, p, . ^ ^ _p|(( rtcych *«.»» _w„,“ ciecze i c.ała stal.    , «trukturv i stanu wiązań dahl i i.

State Wyróżni można pięć roznycn sumo* _mal9f\

.»»ch f*«**”¹ *?" "^{,V3n 1 ,abl} ■‘III iU « JLh>th cieciach uległy mmm™.dlMego ciecze op,_m„ się ściskaniu, a podatne są na naprężenia poprzeczne, moduł sushuośa K if<t duży fw oorównamu z gazami), natomiast moduł ■ dksztalccr ,

się ściskaniu, a podatne są na naprężenia poprzeczne, moduł ściśliwości K jest duży (w porównaniu z gazami), natomiast moduł odkształcenia postaciowo G jest zerowy Pozostałe stan> matem wymienione w tabl 4 1 różnią się stanem wiązań (stopione lub sztywne) i strukturą (kry staliczną lub

amnrfir.7Tul lak wnika z lei tihlicY. można ic równic/ char iV r^'r\

różnią 5ię WAUCUl    iuu/    łouutk/JUj

amorficzną). Jak wynika i tej tablicy, można je również charaktcn zowie relacjami pomiędzy wartościami modułów.

TABLICA 4.1

Skondnuowii Jt&n matem

duży

duży

duży

zerowe

w niektórych niczerowe. ale małe

małe (£ «JC)

duże (£ m K) duże (E * AT)

-rpmcne,

_Pow    ^S,ły "“‘^atomowe

^ato"iam,._a2^°®'^r°da,e w_{ląań lakl},

m, ^ ^ra°M występów ac

v r* ula każdej i

iU

żerny

w

_^Ma<kic cn.T,

S

Gdy odksziałccmc

Warto przy tym zwrócić uwagę, ze

(1)    Siła h * 0 dla odległości równowagowe) r.> Gć\ odsuwam* aiom> c po

łożenia równowagi o odległość (r - r-,), to potawta się pr-ąyyuMfrr-ilfłi-ys temu siła Jest ona proporcjonalna do wielko** (r r,) dla    c&

materiałów i małych (r - r₃>. tak dla rozciągam* jak dta sewkarna

(2)    Sztywność S wiązania jest określona prae-r wzór

if dV

dr dz⁵

jest me»itlktt, Sjest w przyNijeam wielkości* su**