13. ELEKTROTF. R MIA 644
!/ /,j Nagrzewanie elekironowe
1>SI Nagrzewanie plazmowe
Spawanie lukowe
Nagrzewanie i rezystancyjne . bezpośrednie
Nagrzewanie
lukowe
\m
Nagrzewanie
laserowe
Rys. 13.2. Możliwości energetyczne metod elektrotermicznych i nieelektrotermicznych, wg [13.25]
Nagrzewanie ||||lr!l indukcyjne
Nagrzewanie £Nxj--' dielektryczne I
—_____171—\y77Z
rezgstancyjne pośrednie Nagrzewanie paliwowe
\ Promieniowanie \ słoneczne ,
Przepływ' ciepła występuje w ośrodku, w którym pole temperatury jest nicizotermiczne. Wielkościami fizycznymi związanymi z przepływem ciepła są strumień cieplny nazywany także mocą cieplną P, wyrażony w W
(13.2)
oraz gęstość strumienia cieplnego q, wyrażona w W/m2 _ dP _ d2Q ^ dA dtdA
przy czym: Q — ciepło, t — czas, A — przekrój toru cieplnego.
Przepływ ciepła może się odbywać przez przewodzenie (kondukcję), unoszenie (konwekcję) i promieniowanie (radiację). Strumień cieplny przewodzony w jednym kierunku przez tor cieplny (ośrodek C) jak na rys. 13.3 w stanie ustalonym
(13.3)
przy czym: .93 i 54 — temperatury na powierzchniach ośrodka C; W}.4 — opór cieplny kondukcyjny ośrodka C, K/W.
Rys. 13.3. Jednowymiarowy układ wymiany ciepła oraz jego model strukturalny .9- temperatura. W—opór cieplny, P strumień cieplny. /. — przewodność cieplna właściwa ośrodka stałego o grubości S
Z ośrodka B do C oraz z C do D (B i D ośrodki płynne) ciepło przepływa na drodze konwekcji
(13.4)
, »2-93. p
przy czym: W2.3 oraz W4.5 opory cieplne konwekcyjne, K/W
W2.3 =
1
«2-.1 A
1
3(4-5 A
(13.5)
Wielkości a2.3 oraz 04.5 są współczynnikami przejmowania ciepła przez konwekcję, W/'(m2-K), zaś A jest przekrojem toru cieplnego, m .
Niezależnie od przepływu konwekcyjnego, który nie występuje np. w próżni, zawsze występuje przepływ ciepła przez radiację. Najczęściej w wymianie tej biorą udział powierzchnie ośrodków promieniujących (A oraz E na rys. 13.3) o temperaturach 9, # 32 oraz 9S ^ 96. Strumienie ciepła przepływające przez radiację określa się wówczas następująco:
(13.6)
*1-V p =9±ZS1
przy czym opory cieplne radiacyjne
1
*i-iA ’
1
nu* A
(13.7)
gdzie: ^.3, a4.6 — współczynniki przejmowania ciepła przez radiację wyrażone w W/(m2 K).
W stanie cieplnie ustalonym musi być spełniony warunek
(13.8)
PkB + PrB — Pp — PkD + PrD