780

pociąga u sobą zaburzenie pola. a lo zgodnie 2 prawami Maxwella stanowi źródło fali elektromagnetycznej Energia kinetyczna tracona przez elektron podc2is hamowania jest uwalniana w postaci promieniowania elekiromagnetyc/nego Długość fali tego promieniowania zależy od wartości energii kinetycznej, jaką ma elektron w- czasie hamowania. Elektron może utraci całą swoją energię podczas jednego gwałtownego hamowania lub hamowanie odbywa się na .jaty**. W pierwsz>m przypadku energia fotonu rentgenowskiego jest największa Hamowaniu na ..raty" towarzyszy również emisja fotonów rentgenowskich o energii zależnej od _gwal-lownoki" hamowania i mniejszych niż w przypadku pierwszym. Różne wartości energii uwalniane podczas hamowania elektronów powodują, że promieniowanie emitowane przez lampę rentgenowską ma widmo ciągle (ryc 24.4).

Ryc. 24.4. Cłurakiery^tyczne widmo rentgenowskie: A - widmo ciągle. B - widmo ciągłe z nałożonym widmem chirak tery stycznym

0.02    0.00    0.04    0.06 nm

o oxn

Drugi mrchamzm hamowania elektronów na anodzie polega na przekazaniu części energii elektronom z wewnętrznych powłok elektronowych (najczęściej z K i L) atomów anody. Dzięki tej dodatkowej energii elektrony z powłok K lub L przeskakują na wyższy poziom energetyczny - atomy anody zostają wzbudzone. Powrót wzbudzonych atomów do stanu podstawowego związany jest z emisją kwantów promieniowania, o energiach charakterystycznych dla atomów materiału, z którego zbudowana jest anoda (ryc. 24.4). Jego udział w całkowitym widmie lampy rentgenowskiej jest znikomy.

24.1.1.2. Widmo promieniowaniu rentgenowskiego

Widmo ciągle promieniowania rentgenowskiego ma ostrą granicę od strony fal krótkich, którą oznaczamy X_m9. Ta najkrótsza długość fali w widmie jest ściśle

780