IMG68 resize

Ponieważ jakakolwiek siała wartość indukcji w nieograniczonej przestrzeni na zewnątrz przewodu dawałaby nieskończenie dużą wartość energii, możliwe jest tylko przyjęcie C₃ - 0. Zostań* w ten sposob zakłócone w/irunki ciągłości indukcji na granicy środowisk Ta sprzeczność jest wynikiem przyjęcia jednowymiarowości układu, który w rzeczywistości ]est •• dwuwymiarowy.

Przyjmując rozwiązanie D. “ 0. dla x > a/2 i jc <-<i/2 uznajem> że wartość indukcji na zewnątrz przewodu praktycznie szybko maleje do zera. Z ciągłości potencjału wektorowego na granicy środowisk mamy

6. OBLICZANIU INDIKCYJNOSC!

Indukcyjnoić własną można zdefmiowac za pomocą »Nra*e« »

I-y.    (*1>

gdzie 9* jest strumieniem skojarzonym z danym obwodem, tzn

przez prąd w t>m obwodzie i przenikającym przez ten im oN»od (iducy *of,

wzajemną A/przedstawia wyrażenie

(4 J)

u.

h

przy czym '/',2 jest strumieniem wymoczonym przez prąd /j w ofc»odx* pierwszym, sprzężonym z obwodem drugim Współczynnik sprzęzen* określa się następująco

k » -J^f— .    (6J)

vMz

Energia zgromadzona w polu magnetycznym jednego obwodu mcze być przedstawiona wzorem:

W_~'-LI*.    (M)

natomiast dwóch obwodów sprzężonych:

(H)

W_mĄL_xl} + Mhh*\hll

Zadanie 6.1

Obliczyć indukcyjność statyczną cewki z rdzeniem ferromagnetycznym przy prądzie cewki: a)/«0,35A. b)/-4A. c) /-I0A. Liczba zwojów cewki I«i000. Rdzeń cewki wykonano ze stali o charakterystyce podanej w tabeli Wymiary rdzenia pokazanego na rys. 6.1 wynoszą. Ii*^) 70em, /₂ . m, 5_l=Ą*32cm²* Ą^a 64cm².

Tabela

	0,05	0,2	0.3	0.4	0.5	M-		0,8	0,9	'AJ /AA 1
_—	70	136	165	200	245	295	350	410	495	600 ;
£|T]	U	1,2	1,3	1,4	1,5	1,6	l,^7	1.8	1,85
kLJ— 1/flA/m]	_—L-— 755	1000	1300	1820	2500	4000	6500	10000	12000,

119