1 — x
X
zszmcj istoty przejścia fazowego Dlatego tez, kun, cc me jest wprowadzeń »cgo (pomocniczego) parametru określającego stan termodynamiczny Ł- " L °'l4tW obszarze i umożliwiającego obliczenia parametrów termicznych i kal, ry ** * ** mokrej Takim parametrem jest stopień suchości pary. definiowany jakzy******
A' .♦/
1/ - aiiu pary nasyconej suchej.
^ - mxva pary mokrej (suma mas wody wrzącej . pary nasyconej suche,).
,1/ _ - masa wody wrzącej.
PrrJtak Zdefiniowanym siopn.u suchości, jest oczywiste, zc w punkcie pęcherz,, ków mus. być x - 0 fry* « punk. B). a w punkcie rosy musi być ar - 1 (O* 9.2 punk, Dy ££ mokra składa się tylko z wrzącej wody . pary nasyconej suchej (M„ + Af^ , . "S „lem stopień suchośc. można traktować jak udoił masowy pary nasycone, soćhJTw parze mokrej Suma udziałów pary nasyconej suchej . wody wrzącej w pom ^krej mus, być równa 1 Możni więc. przez analogię do równania (9.1) wprowadź pojęcc stopnia wilgotności pary który mus. byc równy 1 - x:
M pas
(9.2)
Równania (9.1) i (9.2) pozwalają na wyliczenie stosunku masy wody do par, u parze mokrej (lub odwrotnie), w funkcji stopnia suchości pary. np.:
(9-3)
9.2. OBJĘTOŚĆ WŁAŚCIWA I GĘSTOŚĆ PARY
Ze względu na różnice zjawisk fizycznych w czasie przejścia fazowego i po jego zakończeniu (a w szczególności ze względu na zależność temperatury od ciśnienia w obszarze zmiany fazy i niezależność temperatury od ciśnienia po zakończeniu zmiany Cazy), sposób określenia gęstości pary w obu tych obszarach należy omówić odrębnie
Fara mokra
Jak powiedziano powyżej, w obszarze przejścia fazowego ciecz-para, gdzie występuje mieszanka wrzącej wody i pary nasyconej, temperatura jest ściśle związana z ciśnieniem i dlatego wprowadza się dodatkowy parametr, którym jest stopień suchości. Potrzebny on jest właśnie po to, aby dysponując temperaturą nasycenia (albo zamiennie ciśnieniem) i wartością*, określić gęstość pary mokrej, albo jej objętość właściwą, które z kolei są niezbędne np. do obliczeń natężenia przepływu pary.
238
Wiór na objętoic właściwą pary mokrej w zalcżnoto od atopma suchości x c**z cijniema nasycenia (lub temperatury nasycenia), można be* problemu wyprowadzić £ (lletfloici definiującej objętość właściwą, jeżeli znane są wartości tej objętości na żywych granicznych w danym ciśnieniu albo temperaturze nasycenia.
v L V~+V«~ , ^_=
' M ^ M„+Mri M„w -i-Mp., M ^ M
M
pns
gdzie.
V - objętość pary nasyconej suchej zajmowana przez masę. Mpąp
- całkowita objętość pary mokrej (suma objętości wody wrzącej \ pary nasyconej suchej) zajmowana przez całkowitą masę pary mokrej y^, — objętość wody wrzącej zajmowana przez masę
Jeżeli teraz do powyższej zależności wstawimy wzory (9.1) i (9.2) oraz zauważymy, że dla danego ciśnienia (albo temperatury) objętość właściwa na krzywej x • 0, yf - y^jM^ a objętość właściwa na krzywej i = 1. v" = y^M^ to otrzymamy zależność:
/ »» v v
1 — X X
która po przekształceniu i uporządkowaniu daje ostatecznie znany wzór
jako odwrotności:
P*
M „w *** M pnj
(V_-kVp(U)M/wu