P1220942

-•M 17

Rysunku 2, są pokazane na

Rysunku 3 (krzywa „i” , stała linia).

. ^^{CfeSie jedn0fa2}°^wej konwekcyjnej wymiany ciepła, temperatura ściany 'Ł-^S1? -?^OWyZQ] _ł^{tempcratura mas}y ^cieczy o względnie stałą wartość, a współczynnik wnikania ciepła w przybliżeniu jest stały i nieznacznie jest modyfikowany wpływem , temperatury zmiemającej własności fizyczne cieczy. W zakresie wrzenia przechodzonego rozmca między temperaturą ściany i masą cieczy zmniejsza się liniowo zdhigoscią do punktu gdzie x = 0. Współczynnik wnikania ciepła wzrasta liniowo z długością w tym samym zakresie. W zakresie wrzenia nasyconego, różnica temperatur jest a? tym samym współczynnik wnikania ciepła pozostaje także niezmienny. Z powodu e szama się grubości filmu cieczy w zakresie dwufazowej konwekcji wymuszonej, a w temperaturze między' parą a temperaturą nasycenia zmniejsza się a współczynnik ^fUa ciepła wzrasta z powiększaniem strefy lub masowego udziału pary. W punkcie spółczynnik wnikania ciepła zmniejsza się dramatycznie od bardzo wysokiej wartości ^ esie wymuszonej konwekcji do wartości blisko oczekiwanego dla transportu ciepła ^ ,' ^A^^muszonej konwekcji w nasyconej parze. Kiedy udział masowy pary wzrasta wzdłuz esu deficytu cieczy, także prędkość pary wzrasta a różnicę w temperaturze między ^_r^^{rzC n}’^a- ^{a wart}°ść temperatury nasycenia zmniejsza się z odpowiednim wzrostem ^A '⁷/ⁿⁿ'^^a unikania ciepła. W końcu, w zakresie jednofazowego przepływu pary {X<>1) -s.-ajura ściany raz jeszcze przemieszcza się o stałą wartość powyżej temperatura masy .// a spółczynnik wnikania ciepła porównywalny jest do kpnwekcyjnej wymiany ciepła w jednofazowym przepływie pary    •

rozważymy inny graniczny przypadek w którym jednolicie ogrzewamy .....' '^v hl'^y' ^sP°⁵ób aby zapewnić stałą temperaturą wzdłuż jej długość z dopływ