SDC10512

SDC10512



TaMfca 2-2

Rńimaała I wiarjr dn»ań harmonicznych przy (fumieniu lepkim

1. Og61ne równanie drgań tłumionych


d*z


dz


jił-+e.-+*:»nO 12-11J ’ mm m


dt


siła lepkiego oporu ruchu proporcjonalna do


prędkości. kN

inne oznaczenia -jak w tabl. 2-1


2. Równanie drgań własnych tłumionych j Rozwiązanie równania przy niewielkim tłumieniu, tj. (rys. 2-3)    | gdy c < X (najczęstszy przypadek)

d*z

~dt*


dz

—+a*r« 0    0-1211

d    i Oznaczenia:


z = (4e-c,sin(Al/+<p)


12-13]


e ---współczynnik oporu ruchu, s"ł

2m

A i g? — patrz oznaczenia do wzoru [2-3]

2| = )/A2—c2 » X— prędkość kątowa drgań własnych tłumionych

[2-15]


[2-16]


3. Równanie drgań wymuszonych tłu- Rozwiązanie równania [2-14] mionych wzbudzonych siłą harmonio-    z _ ^sin(co/—ę>)

I Oznaczenia:

d*z _ dz    Pm .    A ** r* A0 amplituda drgań wymuszonych, m

dt* di    m    I    we wzorze [2-6]

vt— współczynnik dynamiczny (rys. 2-7)

1

V| =


przy czym:

2c

r“ T

tp = arctg---_ — początkowa faza wymuszonych drgań

1 -y


V(i-rj*)2+yW

współczynnik tłumienia

(rys. 2-6)

”-7

[2-18]


T- |/ _1 +7**7*    [2-19]

r (R?+7?    1


4. Równanie drgań wymuszonych tłumionych wzbudzonych harmonicznym ruchem podłoża

• ■ io sińce/ d*z    I dz    dm\

dt*    \dt    dt I

0-17)


Rozwiązanie równania [2-17] z = 7Viosin(a>/—y)

Oznaczenia:

T— współczynnik przenoszenia drgań


— kąt fazy


y> = arctg


W

l-r)*+y2ti2

5. Siła przenoszona na podłoże

lub /»r» i,0 T8tn(oł/--v) [2-21]


JV~Ci-$-+Xz 0-20]

dt

We wzorach w tabl. 2-2 przyjęto założenie, że tłumienie drgań jest proporcjonalne do prędkości, co charakteryzuje opory ruchu spowodowane lepkością cieczy stosowanej w tłumikach drgań.

Tłumienie krytyczne, przy którym zanika ruch drgający, wyraża się zależnością

Cikr = 2 /Km = 2mX.    [2-22]

Współczynnik tłumienia jest przyjmowany albo jako ułamek tłumienia krytycznego

C — CllClkr*

albo jako wartość dwukrotnie większa

y = 2C.    P-23]

Stopień tłumienia wyrażany jest przez dekrement logarytmiczny A, stanowiący naturalny logarytm stosunku amplitud w dwóch kolejnych okresach tłumionych drgań własnych (rys. 2-5)


Rys. 2-6. Zmiana fazy drgań harmonicznych tłumionych


P-24j

skąd

y =


— (przy małym tłumieniu).

71


P-25]


Drgania tłumione nie są w ścisłym znaczeniu harmonicznymi ani nawet okresowymi. Jednakże uważamy je za harmoniczne stosując pojęcie umownego okresu drgań i umownej

75


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
raster gleby2[1] owie S>f60: + 100 >. <v f "T^xT dn~ - V v I ]V ) /¥n F i
298 299 (4) W celu zmniejszenia współczynnika zawartości harmonicznych przy dużej amplitudzie sygnał
30 (217) 5,4. Współczynnik zawartości Harmonicznych Przy odczycie z zapisanego sygnału o częstotliwo
SDC10513 I r^. 2-7. Zn««no«    f*ty drganiach tłumionychy ~ w. gdzie y -wartość y prz
SDC10518 TaMfca 2*11 Amplitudy tfumloaych drgać wymmz/myek bloku aa *pr<rty*tym podłożu drgawła /
an(1) p* *    ■ alfabetu i przy pols wyrazach dobierz do angielskich słów ich polsk
2. Przedziałowy algorytmy rzędu pierwszego Równanie drgań własnych oscylatora harmonicznego ma
DSC00129 (23) Konwekcja ciepła Przy konwekcji wymuszone) burzliwej równanie (20) upraszcza się do po
skrypt wzory i prawa z objasnieniami42 82 Równanie drgań harmonicznych ■    W równani
07 (72) Pomiaru przyspieszeń dokonań przy użyciu dysku pomiarowego z czujnikiem drgań. Wykonań po tr
30 (386) (31) otrzymuje się: przy czym rozwiązaniem ogólnym równania jest wyrażenie: (32) — = fi (X
W ujęciu matematycznym drganie harmoniczne proste to ruch opisany równaniem: (7.2) dt2 Rozwiązaniem

więcej podobnych podstron