skanowanie0079

E) 95. Równoległościan zbudowany na elementarnych wektorach translacji nazywamy komórką elementarną prostą lub prymitywną. W elementarnej komórce prostej węzły sieci przestrzennej znajdują się:

A) w narożach i przekątnej podstawy komórki,

(Bjłtylko w narożach, a zatem na jedną komórkę przypada jeden węzeł,

C)    w narożach i przekątnych ścian bocznych komórki,

D)    w narożach, przekątnej podstawy i przekątnych ścian bocznych komórki.

96.    Momentem siły M względem punktu 0 (osi obrotu) nazywamy iloczyn wektorowy wektora wodzącego r i wektora siły F • (wektory p i r tworzą kąt a):

A) M - r xF    M - rF

B 'M-r*F    M - rFcosa

C )M-rxF    M - rF sin a

(D))M= rxF    M- rF sina

97.    Poruszającemu się w krysztale elektronowi opisanego falą materii de BIoglFa o długości fali Ą, czyli o k = 2ftM,i energii E(k) należy przypisać masę efektywną m* o postaci:

2 - ''"²

A) m* - h

d^LE

dk²

B) m* = h

d²k dE²

C) m* = h

d²k

dE²

(D)hn*= h

d²E

dk²

98.    Sformułowane przez Franklina prawo zachowania ładunku stwierdza, że:

A) Zasada superpozycji oddziaływań elektrostatycznych musi być spełniona,

B) W układzie zamkniętym anhilacja naładowanych cząstek nie jest możliwa,

C) W układzie zamkniętym przyrost ładunku odbywa się kosztem pola elektrostatycznego CDfW układzie zamkniętym całkowity ładunek pozostaje stały,.

99.    Gaz elektronowy w półprzewodnikach jest:

A) niezwyrodniałym gazem bozonów i dlatego stosujemy do jego opisu funkcje rozkładu Maxwella-Boltzmana.

(Bpniezwyrodniałym gazem fermionów i dlatego stosujemy do jego opisu funkcje rozkładu Maxwella-Boltzmana

C) zwyrodniałym gazem bozonów i dlatego stosujemy do jego opisu funkcje rozkładu Bose-Einsteina ^zwyrodniałym gazem fermionów i dlatego stosujemy do jego opisu funkcje rozkładu Fermiego-Diraca,

100.    Wzór Ampera na siłę elektrodynamiczną dF działający na przewodnik z prądem I o długości dl umieszczony w polu magnetycznym o indukcji B ^ma postać.

A) tej zależności nie da się określić wzorem matematycznym

@ dF = ĄdJ x B