0002

4. Sformułowanie słabe dla równania różniczkowego opisującego pole przemieszczeń pręta rozciąganego ma postać:

-X*

x. v

\

- wq

, V -------- J

*1 ^v

da du ^ B.    —:—^w<3

dw du du du

dx-~ w(x, )Q_{ - w(x₂ )Q₂ = 0 irj 0 a

dw du dx dx

du da

wq

dx - w(x, )Q, - w(x₂ )Q₂ = 0

dx dx

dx — w(x₂ )Q_t - w(x, )Q₂=0    D. I    — wq dx-~w(x_i )Q, - w(x₂ )Q₂ = 0

dx dx

, 5. Macierz sztywności elementu skończonego pręta ma postać:

-    j'}

' "i¹ -i i 'j

c. [£/']=—[ *. .l}

“.L"¹ !J

r 1 a [O —ll D. VJ'\=—    I ;

U-i OJ

gdzie: h_c - długość elementu skończonego

a* - sztywność na rozciąganie elementu skończonego

\ 6. Przy agregacji elementu skończonego pręta należy uwzględnić następujące warunki:

^ - warunki ciągłości przemieszczeń w węzłach    ^ - warunki ciągłości kątów w węzłach

- warunki ciągłości kątów w węzłach    ' - warunki ciągłości sił w elementach

g - war. ciągłości przemieszczeń w elementach    ^ - warunki ciągłości przemieszczeń w węzłach

- war. równowagi momentów w elementach    ‘ - warunki równowagi sił w węzłach

7. Równanie metody elementów skończonych po agregacji wszystkich elementów ma postać:

a.    |/rfy}={F'}.    (ej Wc/}={f},

b,    .................................D......I fi. Równanie różniczkowe osi ugiętej pręta, który uległ wyboczeniu ma postać:

A7 v+-^v”=0; El

FI

_B V"+—V'=0-,

^kr

C. v”+—^-v'=0-, 2EI

d) i>"+—ł> = 0; \J El

J 9. Wzór Eulera na siłę krytyczną ma postać: A. P. =^:

7T²EI

2„,2

R. =

TC² El

l²

C- P_kr =

D. R

7V nl

El

k²EI

^kr 21: ’

^ 10. Wzór Eulera stosuje się dla pręta o smukłości X:

B.

A<A.

R^r

D.

A< A„

-2 -