2 (9)

Strumień powietrza w przewodzie wentylacyjnym jest równoległy do przewody wentylacyjnego i porusza się wewnątrz przewodu, natomiast strumień pola elektrycznego jest zależny od kąta jaki tworzy kierunek prostopadły do powierzchni z kierunkiem linii iii pola, a cząstki poruszają xię wzdłuż linii sil pola elektrycznego 45. Objaśnij prawo Gaussa.

Prawo Gaussa mówi. 2c strumień pola elektrycznego przenikającego przez zamkniętą powierzchnię jest proporcjonalny do całkowitego ładunku znajdującego się wewnątrz powierzchni. Postać matematyczna prawa to

wzór ff ^    o (całka podwójna :io powierzchni), udzie wektor dS jest wektorem powierzchni.

s

Współczynnikiem proporcjonalności jest przcnikulność elektryczna ośrodka e (w przypadku próżni c “ f.₀).

46. Oblicz całkowity stj umień |K>la elektrycznego wytwarzanego pizez ujemny ładunek równy - 1 Of ₉ C

Z prawa Gaussa wiemy, ze strumień pola jest proporcjonalny do ładunku, dlatego możemy skorzystać ze wzoru.

ł = ?/f₀ ■< = -lfc₀/**^a lOc

47. Jaki jest związek między energią ładunku w polu * potencjałem poła?

E_p - V(/•)• <7₀ gdzie: E - energia ładunku w polu. V - potencjał polo elektrycznego. q_t.' ładunek w polu.

len pKoOtj i Has! iŃ-wr.tKzomc c-p5v%.um n«ii\!zv |Suifcvn;ws*1«a' wnriną«-B| : a picki-.-r.: w n,esLonv;'':.-”i.ś,:

48. Naszkicuj linie sil pola i powierzchnie ckwipoteiicjalue między okładkami płaskiego kondensatora

-O    ,•.......,    49.    Podaj i uzasadnij wyraienie na energię zawartą w polu

naładowanego kondensatora.

Energia kondensatora powstaje w wyniku przeniesienia ładunku 0 Z jednej okładki na drugą. Wtedy praca w tym kondensatorze

płaskim wynosi W = Q’ I 2-C ■ Ponieważ 0= C-U wzór na

energię przyjmie posiać W - I / 2- C-U' •

50.    Podaj istotne różnice między przepływem wody w runę i elektronów w drucie.

Przepływ wody w rurze spowodowany jest silą grawitacji, czyli różnicą wysokości nad poziomem morza, bądź różnicą ciśnień nn obydwu końcach rury. W przypadku elektronów w dmeic ich przepływ zależny jest od różnicy jKitcncjułow u« końcach obwodu oznaczamy literą U.

51.    Podaj źródła opuru elektrycznego metalu

Opór zależy ogólnie od. długości przewodnika przekroju poprzecznego .rodzaj przewodnika i temperatury.

p iific    śczaa mi ;v~śz-v;r- (itzyRye.afth-i. I - dlnsocc prrcwodn&a. 5 — prackroj |VsVa.fJ.u^

52.    Podaj wszystkie znane ci wzory na moc prądu stałego.

P = iV/M,P*U-f.P= /* • R, p - u² / R ■ u -napięcie. I - natężenie. R • upór. W - praca.

53.    Podaj wzór na moc prądu przemiennego oraz interpretację występujących w nim wielkości.

Moc elektryczna wdanym układzie jest proporcjonalna do iloczynu natężenia prądu i napięcia

f/¹

P = (/•/ ■ COSd . I²R= -**B'x cżł»i»rnit/ -napięcie S!\t;fli?17.‘?C, / -natężenie M\l.‘TTiG?Ni^v,

R

COSff - przesunięcie fazowe pomiędzy U a / .

54.    Uzasadnij, £e 1 prawo KirchofTa jest konsekwencją prawa zachowania ładunku.

I    prawa Kirclioffa mówi, ie mata algebraiczna natęień prądów doph'wajqcych(+) i odptywający<ch(-) z danego węzła jesl równa 0. Natężenie prądów dopływających do węzła uważamy za dodatnie, natężenie prądów odpływających za ujemne. A wiec. w żadnym punkcie obwodu nie ma gromadzenia ładunku, ładunki nigdzie me giną. oni nic powstają (zasada zachowania ładunku). Ile ładunków do uęzia dopływa, tyle w tym samym czasie z niego odpływa,

55.    Zastosuj II prawo KirchołTa do obwodu zawierającego ogniwo oraz dwa połączone równoległe oporniki.

II    prawo Kirclioffa mówi nam. Ze suma algebraiczna sił elektromotorycznych (E) i spadków napięć w obwodzie zamkniętym jest równa zeru. W obwodzie poniżej dane mamy wartości li - napięcie, opory R1 ,R2,R3 . należy obliczyć natężenie prądu w obwodzie - L

S7. Skąd się hienę pole magnetyczne?

W lewym węźle zachodzi / = /, -t /,. W dwóch oczkach zachodzi kolejno

£ - /, • /(l s l> i E- L ■ R2 s 0 • Z ostatnich dwóch równań wyliczamy

/₃ = U lR \. /, = U / R2 . i podstawiamy do pierwszego, otrzymując

/ = (U i Rl)-r (U / R2) ■ Zatem znamy natężenia wszystkich prądów.

56. Znajdź zależność natężeniu prądu od czasu w obwodzie RC od chwili zamknięcia obwodu.

l{t) = /„ c.\p(- t! s) ■ 1„ cxp{- ///?• C) f - stała a sowa