0929DRUK00001745

2X&'

RERKAKCJA ASTRONOMICZNA

nie to oczywiście jest proporcjonalne do grubości warstwy uciskającej, do jej gęstości i wreszcie do przyspieszenia ciężkości w odległości A od środka ziemi, które oznaczmy przez y. Jest więc

dp = — y p JA,

i znak — jest wyrazem tego faktu, źe ciśnie.pie działa w kierunku środka ziemi, a więc przeciwnym kierunkowi wzrastania odległości \.

Jeżeli przyspieszenie ciężkość} w miejscu obftgjfwacji oznaczymy przez ff₀, to ze względu na prawo Newtona jest

T ^: .d₀ = rł i ±²-

Pisząc więc y = g₀^ we wzorze- na dp, otrzymamy

r ²

^dP = — do? • jź. dA.

T

Wprowadźmy tu jeszcze s zamiast A. Ponieważ s = 1 —

y 2

"wiec dA = t’₀ ds. Podstawiając tę wartość we wzorze (x), znajdujemy

^dp = — a o ^ro p^ds-    (y>

Całkowania tego wzoru wykonać nie możemy, ponieważ nie znamy związku, zachodzącego między pis. Może mjPijed-nakże wyprowadzić jesz&ke inną zależność pomiędzy d/y p i s_r z której, po wyrugowaniu <\p za pomocą wzoru (y), otrzymać -będzie można p, jako funkcję zmiennej s.

Oznacz ni} ’ przez p₀ Ciśnienie atmosfery w miejscu obfepr-wacj^;, a przez T₀ bezwzględną temperaturę powietrza tamże, to według praw Mariotte’a i Tray Lussaca, gdy jelcze przez a oznaczymy spólczynnik rozszerzalności powietrza, jest.

p ₌ p(i + «D

Po poO-+ aT~)'