poziomu wody w pewnej chwili nad środkiem otworu przez z, a powierzchnię poziomego przekroju zbiornika na tej wysokości przez F . W czasie dr
zwierciadło cieczy w zbiorniku obniży się o dz i objętość odpowiedniej warstwy wypłynie przez otwór. Uwzględniając, że dz jest ubytkiem wysokości, mamy
Qdt = -Fz dz;
dz/dt jest prędkością opadania poziomu wody w zbiorniku. Powyższe równanie jest więc znanym już równaniem ciągłości ruchu (Q = u F).
dz;
dt =
Fz oraz Q = p F0 \j2gz są funkcjami zmiennego zagłębienia z. Równanie to może więc być całkowane w pewnych granicach z} do z2
t =
Jeżeli zt = // jest początkowym wzniesieniem zwierciadła, a Z2 = 0, to otrzymamy czas całkowitego opróżnienia zbiornika. Dla dowolnych wielkości Zj i Zj, t oznacza czas wypływu objętości cieczy zawartej między tymi rzędnymi.
Należy zwrócić uwagę, że powierzchnia zbiornika Fz może być zmienna. W celu scałkowania równania musimy więc wyrazić ją jako funkcję Fz = f(z). W przypadku złożonych lub nieregularnych kształtów zbiornika ustalenie takiej funkcji może być utrudnione. Możemy wtedy całkowanie wzoru zastąpić sumowaniem skończonych przyrostów czasu obliczonych dla średnich F, i z w poszczególnych warstwach.
Dla zbiorników o stałym przekroju Fz = const
t
2Fz
P^0\/2g
Jeśli otwór jest zatopiony i wraz z opadaniem poziomu w górnym zbiorniku wzrasta poziom w zbiorniku dolnym, to obliczenia przedstawiają się nieco inaczej. Ograniczymy się tutaj do rozpatrzenia przypadku wyrównania pozio-
110