Img00008 (2)

Img00008 (2)



12

Stałe materiałowe w równaniach Maxwella

1.5. Równania Maxwella, będące podstawowymi równaniami teorii elektromagnetyzmu, zawierają wszystkie informacje o własnościach pól elektrycznych i magnetycznych. Wychodząc z równań Maxwella, uzyskać można jednolity opis elektrycznych i magnetycznych własności ciał stałych.

Układ równań Maxwella w zapisie różniczkowym ma postać

V x 7/

Vx£


dB

dt

V • D = pe,    V B = 0

Własności ośrodka materialnego ukryte są w wielkościach D, B, i J. Wielkości te są powiązane z wielkościami pól E i H zależnościami

D = r0ewe, B = \iq\iwH, J = y E

Wielkości: tw (względna przenikalność elektryczna), pw (względna przenikal-ność magnetyczna) oraz y (konduktywność materiału) określone są własnościami ośrodka materialnego i stanowią tzw. stałe materiałowe w równaniach Maxwella. Będą one bliżej opisane w następnych rozdziałach.

Dostępność materiałów

1.6.    Jednym z najważniejszych czynników decydujących o wyborze materiału do określonego zastosowania, obok względów technicznych, jest jego cena. Zawsze muszą być wyważone korzystne własności określonego materiału z ceną, którą za te własności trzeba zapłacić. Gdy cena jest zbyt wysoka — szuka się zamienników o własnościach mniej korzystnych, ale niższej cenie.

Cena, w dłuższych okresach czasu, jest funkcją kosztu wytworzenia materiału. Natomiast występujące często krótkookresowe zmiany cen wywołane są zakłóceniami równowagi między podażą a popytem, niejednokrotnie celowo wywoływane przez spekulacje giełdowe.

W tablicy 1.6-1 zestawiono ceny niektórych materiałów notowane w styczniu 1980 r. Ceny odnoszą się do rynku brytyjskiego i mogą znacznie odbiegać od cen dzisiejszych — zestawienie ma jedynie znaczenie porównawcze.

1.7.    Istotnym czynnikiem, mającym wpływ na kształtowanie się długookresowych zmian kosztów, a więc i cen, jest dostępność surowców. Ogromna większość surowców, z których wytwarza się materiały pochodzi ze skorupy ziemskiej; wydobywane są w kopalniach w postaci rud, następnie wzbogacane do poziomu umożliwiającego ich ekstrakcję.


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Img00008 (2) 12Stałe materiałowe w równaniach Maxwella 1.5. Równania Maxwella, będące podstawowymi r
Img00008 (2) 12Stałe materiałowe w równaniach Maxwella 1.5. Równania Maxwella, będące podstawowymi r
fizyka not8 Równania Maxwella Równania Maxwella - cztery podstawowe równania elektromagnetyzmu sfor
fizyka not8 Równania Maxwella Równania Maxwella - cztery podstawowe równania elektromagnetyzmu sfor
10271499205616312954105B4268094850248331 n WYTRZYMAŁOŚĆ MATERIAŁÓW Równanie równowagi momentów na k
Nauka o materiałachDEKOHEZJA7 Kruche pękanie materiałów Równanie Griffith a można zapisać w
D 1 (1) N 1V* I W 2 D Z IAŁ II1. DYNAMIKA DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO Równania różniczkowe ruchu pu
1613849205616311594071T55622544250329753 n WYTRZYMAŁOŚĆ MATERIAŁÓW • Równania płyty kołowo-symetryc
536 2 te WŁASNOŚCI OP7YC2N£ MATERIAŁÓW 7. równaniu (16.11)/, - (I - *)*ł0f " otrzymujemy * m (
Mechanika i wytrzymałość materiałów 1.    Równania tom punktu materialnego 2.
P1020471 Dynamika nieswobodnego punktu materialnego Równania różniczkowe ruchu nieswobodnego punktu
P1020471 Dynamika nieswobodnego punktu materialnego Równania różniczkowe ruchu nieswobodnego punktu
img001(1) >» Wykład z fizyki «<4. Kinematyka punktu materialnego4.1 Równania ruchu Kinematyka
14 Rozdział 1. Bilans materiałowy Równania bilansowe: 7*1*11 =F^2i + 7*3*31

więcej podobnych podstron