Obraz (2391)

dV _n ^

to otrzymamy: m-= P + F_d

dt

dV P + F,

... dm

Jeśli oznaczymy: r_d[F \ = W-

dt•

P

dt m

122.Przvspieszenie ciała o zmiennej masie przy braku sil zewnętrznych.

dm

u	^Pv
	/

t=Q

m

\/

—>

t=t+dt

m+dm

V+dV

Pęd układu w chwili t był równy: a)    m ■ V + dm ■ U

natomiast w chwili t+dt, poprzyłaczeniu masy dm wynosił: b)    (m + dm) ■ (V + dV)

Odejmujemy (a) od (b) otrzymując w ten sposób przyrost pędu:

Q,_+dl - Q,=&Q<^> do

Dzieląc, prze dt otrzymamy:

= m — + {V-U)-dt dt    dt

dQ dV ... dm

Zakładając, że na ciało działa siła P[N] to :

dQ

-T.P,

układ.

Stąd mamy:

dt ,_]

Pochodna pędu układu PM jest równa sumie geometrycznej wszystkich sił działających na punkt tego

E-    dV    _rAć?m

P - m— + (V-U) — '    dt    dt

Ponieważ wyrażenie ( V - U ) określa prędkość masy względem przyłączonego elementu dm, oznaczamy ja witerą W:

dV ... dm m-= P + W -

dV . dm P = m- — + W-

dt

... dm

Jeśli oznaczymy: P_d\_F\ = W-

dt

dt

lub

to otrzymamy: m-

dt

dV_

dt

dt

= P + F,

Czyli gdy P=0 to przyspieszenie nie jest równe zeru. (przy ruchu ciała o zmiennej masie w pzrypadku, gdy nie dzialaja na nie sity zevmętrzne przyspieszenie nie jest równe zero).

123.Skladowa dynamiczna ciąęu rakietowego.

dV _n ... dm

m-= P + PV-    - równanie, dynamiczne ciała o zmiennej masie

dt    dt

gdzie :    P[N] - siła zewnętrzna

W[m/s] - prędkość względna elementu masy dm m[kg] - chwilowa wartość masy ciała Wartość siły:

dm

F_d [//] = W- - nazywamy składową dynamiczną siły ciągu rakietowego

dt

38