P1020076 (4)
dla dowolnego punktu „i” mamy:
{vm =um -(Ąy-uy)= ux + &U' -®y, ¥t =U} +a{x-U')=Uf -cmi. +«fit
to
{*> =©y-©/=-©p fx=x-x_
bo
ft=-ea*;+ «r=eax
czyli:
v=mjj? + }* =®p
Otrzymano opis pola prędkośd odpowiadający chwilowemu obrotowi dała z prędkością co naokoło punktu o współrzędnych xo, yo, posiadający tę własność, Ze w danej chwili można sprow^ ljt» chwilowy płaski do obrotu naokoło tego punktu.
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
P3300292 Metoda Newtona może być zbieżna dla dowolnego punktu startowego. Jeśli f e C2(l), jest rosn73681 Obraz (2428) 5 135. Równanie dynamiczne dla dowolnego punktu UPM, 135. Kręt UPM, 137. &nZatem dla dowolnej liczby naturalnej m ^ 1 mamy e* = ej" = j • /3J™. Porównując współczynniki pP1020073 (5) Pole prędkości w rucha płaskim dowolnego punktu jest więc sumą pola prędkości w ruchu pP1020085 (4) Ruch chwilowy dowolnego punktu i można zatem zapisać jako:^(‘h &.(<)+<*«“,(*)12588 img443 (2) Ad a) Niech f[x) = c dla dowolnego x e R. Na mocy twierdzenia 2a dla dowolnego x0 e10 SPIS TREŚCI a stąd mamy n < /X • ... ■ x, Reasumując, dla dowolnej dodatniej liczby43Impedancja?lowa Impedancia falowa Dla dowolnej fali mamy / x a = t — v ds _ 1 d5. Wzór dwumianowy Newtona Dla dowolnej liczby całkowitej dodatniej n oraz dla dowolnych liczb a. b1 (28) 34 2ł* Podstawy topologii Niech teraz H = fi Gt. Dla dowolnego x e H istnieje Otoczenie Ni puwięcej podobnych podstron