P1020076 (4)

P1020076 (4)



dla dowolnego punktu „i” mamy:

X.=“x-

jr.=» +


{vm =um -(Ąy-uy)= ux + &U' -®y, ¥t =U} +a{x-U')=Uf -cmi. +«fit

to

{*> =©y-©/=-©p    fx=x-x_

bo

ft=-ea*;+ «r=eax

czyli:

v=mjj? + }* =®p

owadzj^uch

IT—


Otrzymano opis pola prędkośd odpowiadający chwilowemu obrotowi dała z prędkością co naokoło punktu o współrzędnych xo, yo, posiadający tę własność, Ze w danej chwili można sprow^ ljt» chwilowy płaski do obrotu naokoło tego punktu.


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
P3300292 Metoda Newtona może być zbieżna dla dowolnego punktu startowego. Jeśli f e C2(l), jest rosn
73681 Obraz (2428) 5 135. Równanie dynamiczne dla dowolnego punktu UPM, 135. Kręt UPM, 137.  &n
Zatem dla dowolnej liczby naturalnej m ^ 1 mamy e* = ej" = j • /3J™. Porównując współczynniki p
P1020073 (5) Pole prędkości w rucha płaskim dowolnego punktu jest więc sumą pola prędkości w ruchu p
P1020085 (4) Ruch chwilowy dowolnego punktu i można zatem zapisać jako:^(‘h &.(<)+<*«“,(*)
12588 img443 (2) Ad a) Niech f[x) = c dla dowolnego x e R. Na mocy twierdzenia 2a dla dowolnego x0 e
10 SPIS TREŚCI a stąd mamy n < /X • ... ■ x, Reasumując, dla dowolnej dodatniej liczby
43Impedancja?lowa Impedancia falowa Dla dowolnej fali mamy / x a = t — v ds _    1 d
5. Wzór dwumianowy Newtona Dla dowolnej liczby całkowitej dodatniej n oraz dla dowolnych liczb a. b
1 (28) 34 2ł* Podstawy topologii Niech teraz H = fi Gt. Dla dowolnego x e H istnieje Otoczenie Ni pu

więcej podobnych podstron